1) tensor function representation theory
张量函数表示理论
1.
This paper combines the internal variable theory and the tensor function representation theory to establish the constitutive equations of the deformation theory and the increment theory for the isotropic and rate independent materials.
在内变量理论的框架下,针对各向同性率无关材料,使用张量函数表示理论建立了塑性应变全量及增量本构关系的最一般的张量不变性表示。
2) tensor function representation theorem
张量函数表示定理
1.
Using the tensor function representation theorem,we obtain that the evolution of the internal variables depends on the projection of the stress increment on the tensor subspace,which is the components of the increment of the vector associated to the stress tensor.
针对各向同性材料,在内变量为标量的假定下,应用张量函数表示定理给出了其塑性应变增量的不变性表示,它的3个不可约基张量取决于应力张量、相互正交且共主轴。
3) tensor representation theory
张量表示理论
4) tensor representation
张量表示
1.
Considering the color,favor,spin and space degrees of freedom,the wave functions of pesudoscalar-meson are constructed by using tensor representation of group theory.
考虑色、味道、自旋以及空间自由度,运用张量表示及群论的方法,构造了赝标介子(q)的波函数。
5) indicator function
表示函数
1.
Some relationships among the support function and indicator function of a convex set and their second-order epi-derivatives are given.
本文研究集值映射的proto—导映射在拓扑线性空间中的存在性,凸集的支撑函数和表示函数与其二阶上图导数的联系。
2.
With indicator function,support function,distance function,and projection of a point to a closed convex body,the canonical representation for a convex body and characterization on the projection of a point to boundary of the set are presented.
利用集合的表示函数、支撑函数、距离函数和投影等研究闭凸体的典范表示及点到边界的投影特征。
6) tensor function
张量函数
1.
In this paper the Kronecker Product and the structure tensors of subgroups are introduced in order to obtain the representation for isotropic tensor functions.
引用Kronecker积和结构张量的概念,寻找数值、向量或二阶张量函数的表示理论。
补充资料：表示函数
表示函数
representation function
C)G的论著【l】，见IAll，第五章.如梁G是紧拓扑群，它连续作用于空问X上，而X是紧统的可数并，则F(X，幻。在赋予紧开拓扑的F(X，k)中是稠密的(见Pete卜Weyl定理(Pe-te卜Wey】theo~)).对于具有紧Lie群光滑作用的微分流形上各次光滑性的表示函数，类似的命题也成立另一方面，如果G不能有到紧群中的非平凡连续同态(例如G是没有紧单因子的连通半单Lie群)，则具有G的连续作用的紧空问X上的每个表示函数都是G不变的(【4]). 如果紧Lie群G在微分流形X上的光滑作用只有有限个轨道类型，则所有C‘类表示函数的代数F伙X，k)。在所有C‘石类G不变函数的子代数上是有限生成的(见【5]).特别是，对于齐性空间X，代数F(X，C)G=F‘(X，C)。是有限生成的，并可等同于C上仿射齐性代数簇(其实点的集合与X相同)上的正则函数的代数.对于应用而言，把G模F(X，C)。分解为单G模的直和是一重要问题.在X是紧群G的对称齐性空间的情形，此问题由E .Cartan(【11)解决. 表示函数的推广是G空间X上向量G丛E的表示截面(rePresentat10n section)，即这样的连续截面，其G轨道系在所有连续截面的空间r(E)中生成一个有限维子空间，例如具有Lie群G的光滑作用的光滑流形上的表示张量场;它们构成G子模r(E)。仁r(E)(见f53).如果G是紧群，则子模f(E)。在r(E)中稠密.在X是G的对称齐性空间的情形，己研究了G模r(E)。分解为单分量的问题(见13」).如果X是没有具有连通稳定子群的紧因子的半单Lie群G的紧齐性空间，则 d如r(E)。<的(见121).【补注】“表示函数”的更通用名称是G有限函数(G一五吐e function).“球面函数”一词通常还有另外的意义，见球面函数(sPhericalfi川ctions)条的补注.关于Cartan对紧对称空间X的情形分解F(X，表示函数【稗声esentad叨云四比柱叨;即e解T明几，.川朋柳。粗“.] 赋予群G的连续作用的拓扑空间X上的一个连续函数f，它在X上所有连续函数的空间中的轨道(g‘f:g‘G}生成一个有限维子空间.表示函数也称为球面函数(sPherical fl』zlction)或殆不变函数(ain幻st-脚ariantfu解石。n).取值于域k=R或C中的表示函数系构成x上所有k值连续函数的代数F(x，k)中的一个G不变k子代数F(X，k)。.如果X“G是以左位移作用于自身的拓扑群，则F(X，的。二F(右，k)G与F(G，k)中由G的有限维连续线性表示的矩阵元生成的子空间相同.如果G还是紧群，则可限定为不可约表示的矩阵元.例如，如果G=T是平面旋转群，则G上的表示函数是三角多项式.另一例子是球面上的经典球面函数(印比rical丘功ctions)，它们是关于球面旋转群的标准作用的表示函数.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条