在平行于膜表面外磁场H0中厚为2d的小样品超导薄膜，由GL理论研究给出临界尺寸`d_K=sqrt5\delta_0//2=1.12\delta_0`和d＜dK时的小样品临界磁场$H_{K_1}=sqrt6\delta_0H_{KM}//d$（d＞dK时HK1称过冷临界磁场），这里δ0和HKM分别为对大样品言的弱场穿透深度和热力学临界磁场。在d=dK附近，金兹堡（V.L.Ginzburg）给出的研究结果用图示表示在图1～图4上，图中符号FSH和FnH分别是磁场中超导相和正常相的自由能密度，M和ψ0分别表示磁化强度和约化GL有序参量。

图1是d＜dK的情形。在ψ0≠0时，两相自由能密度之差FSH-FnH有极小值，且因FSH＜FnH，所以超导相是稳定的。随着H0的增大，极小值对应的ψ0值减小，到达H=HK1时，极小值对应的ψ0=0，样品转入正常态。整个过程没有滞后现象，在H=HK1时的相变为二级相变。

图2是d＞dK的情形，H0增大在H0＜HK1时只有极小值，超导相是稳定的。H0=HK1时在ψ0=0处隐含有极大值。H0在HK2＞H0＞HK1之间，在ψ0≠0时则既有极小值，又有极大值，但FSH＜FnH时的极小值处的超导相仍是稳定的。FSH=FnH时的极小值对应的临界场HK称平衡临界磁场，对应于ψ0=ψ0K，这时的HK是超导稳定相与亚稳相的边界。H0再增大在HK2＞H0＞HK之间时，FSH＞FnH，此时极小值的超导相是亚稳的。H=HK2时极小值消失，样品从ψ0≠0跃入ψ0=0的正常相。HK2称过热边界或过热临界磁场。相反过程，即样品处于正常态时减小磁场H0到HK2以下，但FSH＞FnH，此时ψ0=0的正常相是稳定的。再减小至H0=HK时，FSH=FnH。再减小在HK1＜H0＜HK时，FSH＜FnH，但ψ0=0的态比其旁边ψ0≠0的极大值所对应的态的能量要低，所以还可以出现ψ0=0的亚稳的正常相，故这里的H0=HK又是稳定的正常相和亚稳正常相的分界。再减小到H0=HK1，极大值消失，亚稳正常相也不存在，样品转入只存在极小值对应的稳定的超导相。现在的HK1称过冷边界或过冷临界磁场。所以在这两种过程中，有亚稳相出现，在HK＜H0＜HK2区间可存在亚稳超导相，在HK＞H0＞HK1区间可存在亚稳正常相。所以HK又是亚稳超导相和亚稳正常相的边界。见图3。出现亚稳相的相变是一级相变。d＜dK时没有亚稳相（态）存在，d＞dK才可有亚稳相（态）出现，所以dK是一级和二级相变的样品尺寸临界值，称临界尺寸。

超导薄膜以上所描述的磁性质，在样品磁化曲线图4上也正确地反映出来。