1) field of stress tensor
应力张量场
2) field stress tensor
场应力张量
3) Stress tensor
应力张量
1.
Firstly transforms Cartesian coordinates of stress tensor,which in Navier-Stokes equation,to spherical coordinate,then does vector transform of spherical coordinate to Navier-Stokes equation.
本文利用过渡矩阵,先把Navier-Stokes方程中的粘滞应力张量由笛卡儿坐标系变换到球坐标系,然后对Navier-Stokes方程进行球坐标列矢量变换。
2.
Comparing with these viscoelastic strain increment expressions,it is concluded that for linear viscoelastic model,if the viscoelastic deformation law under different stress states,such as stress tensor,deviation stress and bulk stress,are the same,their parameters yield as Ek/ηk=Gsk/ηsk=Kmk/ηmk.
对不同应力分量下的广义开尔文模型应力应变关系进行了研究,推导了在不同应力分量下的广义开尔文模型的粘性应变增量计算式;通过对这些粘性应变增量计算式的比较分析,得到结论:对于线性粘弹性模型,当应力张量引起粘性变形的规律与应力偏量和球应力分别引起粘性变形的规律相同时,它们的系数满足关系式Ek/ηk=Gsk/ηsk=Kmk/ηmk;否则,这个关系式不成立。
3.
Based on the theory of matrix, this paper focuses on the similarity of stress tensor in different coordinate systems and then an instance performed by Ansys and Matlab is given to validate this conclusion.
以矩阵论的相关理论为依据,论证在不同的坐标系下,应力张量满足相似变换的特性;并通过Ansys有限元分析软件与Matlab数值计算软件构建实验平台对此加以验证。
4) Extensional stress field
扩张应力场
1.
Extensional stress field in the central and southern Qinghai-Tibetan plateau and dynamic mechanism of geothermic anomaly in the Yangbajain area;
青藏高原中南部岩石圈扩张应力场与羊八井地热异常形成机制
5) the stein tensor field
应变张量场
1.
In this paper, We define the lift g of Finsler metrics g in the manifold M to the T(M), also we introduce the stein tensor field S for the general Finsler connection FG, and prove that, the factors of N-decomposition all are p-homogenity.
本文以最一般的方式定义了流形M上Finsler度量g在T(M)上的提升g,又引进对一般的Finsler联络FG而言的应变张量场S,并证明了它的所有N-分解因子全是正齐次的。
6) Kirchhoff stress tensor
Kirchhoff应力张量
1.
Based on definition of strain energy function,increment formula of stationary potential energy of finite displacement theory were derived in terms of Kirchhoff stress tensor and Green strain tensor.
基于有限位移理论应变能密度函数的定义,利用Kirchhoff应力张量和Green应变张量,推出了非线性分析中增量形式的势能驻值公式,并证明了由势能增量驻值原理得到的增量平衡方程形式与由虚位移原理所得的结果完全一致。
2.
Then the applicability of both Kirchhoff stress tensor and Lagrange strain tensor are studied to describe the stress and strain field of these structures.
文中探讨了正装结构非线性的分析特点,研究了其应变场与应力场的Kirchhoff应力张量与Lagrange应变张量的适用性,提出了正装结构非线性分析中应力场与应变场的累加规律,导出了拖动坐标法的虚功增量方程,以此对杆系结构非线性分析常用的CR法和UL列式进行了精度比较分析。
补充资料：柯西应力张量
柯西应力张量
Cauchy's stress tensor
kexi yingli zhangliang柯西应力张t(Cauehy‘5 stress tensor)研究大变形时用现时构形来描述的对称应力张量。在大变形(有限变形)情况下，由于变形前的初始构形和变形后的现时构形(见弹一塑性有限元法)差别较大，这样分别定义在这两个构形上的应力张量就很必要。所谓物体的一个构形是指由连续介质构成的某一物体某瞬间在空间所占的区域。在大变形分析中柯西(Cauchy)应力张量是一种采用欧拉描述法(是以质点的瞬时坐标砂和时间t作为自变量描述)定义在t时刻的现时构形上的应力张量di，，又称欧拉应力张量。取三维空间笛卡儿坐标系，在t时刻的现时构形中截取一个四面体素，其斜面面元为da，法线为二，另外三个面元为da;、da:和da3，与所取坐标面平行。由四面体素的平衡条件得出da上的应力为: 可摊，=外n，这里氏J~‘便是柯西应力张量，它是二阶对称张量。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条