1) potential plane problems
位势平面问题
2) potential problem
位势问题
1.
Meshless regularized local boundary integral equation method to 2D potential problems;
二维位势问题中的正则局部边界积分方程方法
2.
By applying fast multipole expansion,the boundary integral equation about 3D potential problem is made discrete.
应用快速多极展开法将三维位势问题的边界方程离散。
3.
A general algorithm is applied to the regularization of nearly singular integrals in the boundary element method of planar potential problems.
将一种通用算法应用于平面位势问题边界元法中近边界点几乎奇异积分的正则化· 对线性单元,位势问题近边界点的几乎强和超奇异积分可归纳为两种形式· 通过分部积分,将引起奇异的积分元素变换到积分号之外,从而对这两种积分分别给出了无奇异的正则化计算公式· 除了线性元,二次元也应用于该算法· 与近边界点临近的二次单元划分为两段线性单元,该算法仍然适用· 算例证明了方法的有效性和精确性· 对曲线边界问题,联合二次元和线性元可提高计算结果精确度·
3) potential problems
位势问题
1.
An kind of non-singular boundary integral method for plane potential problems;
平面位势问题中一种非奇异边界积分法
2.
Analytical algorithm of the nearly singular integrals in boundary element method to anisotropic potential problems;
各向异性位势问题边界元法中几乎奇异积分的解析算法
3.
A set of new direct and analytical integral formulas are deduced with integration by parts to evaluate the nearly singular integrals in the BEM of 2D orthotropic potential problems, where the nearly singular integrals are computed exactly over the linear elements, computed approximately over the quadratic element subdivided into several linear elements.
本文针对二维正交各向异性位势问题边界元法中近边界点的几乎奇异积分,采用分部积分法,导出一种直接的解析计算公式。
4) Sources locating problem
平面中位问题
5) plane problem
平面问题
1.
Utilize differential equation to find out the solutions of plane problems in elasticity;
利用微分方程求解弹性力学平面问题
2.
Natural boundary element method for plane problem and bending problem of the elastic circular plate;
圆板平面问题与弯曲问题的自然边界元法
3.
Using element-free Galerkin method solve plane problem;
用无单元伽辽金法求解平面问题
补充资料：弹性理论的平面问题
弹性理论的平面问题
lasticity theory, planar probteni of
弹性理论的平面问题!eh由dty目拟万，，内旧r脚翻助lOf;n邢eKa.3a朋，a TeoP.“ynpyrocT“} 下述一类问题的总称:对这类问题来说，在弹性体内与一个确定平面(例如D巴口n已坐标系仇‘xZx3中的ox、xZ平面)相平行的所有平面上，物理现象都是相同的.这类平面问题的数学理论通常也描述具有空间特性的问题(例如，薄板的弯曲). 弹性理沦中的平面间题主要是靠把解答表达为含单复变量的解析函数而发展起来的.这些公式首先是由r.K.Ko月ocos(【l〕)在l卿年导出的，但从19世纪20年代之后H.H.Mycxe月HU比日H月H的论文为这些公式奠定了基础.它们被用于发展求解弹性理论中的许多边值问题及平面接触问题的理论.在平面问题中所得到的理论结果已被应用于实际中. 位移场和应力场的复数表达式.如果存在一个L兄sca心坐标系Ox、xZx3，相对于此坐标系的位移矢量的分量取如下形式: u:=u:(x，，xZ，t)，戊=l，2，u3=0，此处t为时间，那么就说此弹性介质处于平面形变状态.其应力向量的分量为 戈，=又0占二，+2并e，，，戈。=0，X。。=又0，其中又和拜为助m‘常数(助m色constants)，占移为KI0n“水er符号，而气，为形变张量分量:气。一口声。+日，u，;口=气，=刁:“，为体积膨胀(“，口=l，2;两个相同下标的出现表示求和). 一个弹性圆柱，其母线垂直于Ox:x:平面，若其体积力分量为x:“戈(x，，xZ，t)，X3=O，且横向力与x3坐标无关且位于垂直于圆柱轴线的平面内，则可能发生平面形变.为了使弹性圆柱产生平面形变，必须在其两端施加法向力土又0. 在这些假设前提下，用位移向量的分量表示的弹性体的动力学方程如下: 召△“，+(又+#)刁二口+X:=p益:，“=1，2，式中p为质量密度，p泛。为惯性力，而A为u幽伪算子〔加pl拟。详m妞).如果使用复数微分算子2刁:=日、+i日:，2刁:二刁，一i日2(a。=日胭x。)，那么在无惯性力(静力学问题)的情况下，此系统可写为单个的(复变)方程: (又+3户}毋二:“+(又+#)日香:u+犬=o，其中 u=。、+iuZ，X=2一’(X、+iXZ). 令弹性体所占据的区域S为Ox、x:平面的一个连通域，它由一条或多条没有公共点的轮廓线L。，…，L。所围成，令L=L。十…十L。为S的边界，点z=O属于5. 平衡方程的解用u““。十了次…表示，此处TX为某个特解.可表为如E形式:TX一万石尹石了J了x(;)In，;一z}J;.以;2.+ 十二一井甲一{{又(;一:卜一牛d;.;，， 2拜兀(l+‘)JJ“’心一乞“。为齐次方程(X二0)的一般解，表示为 。。
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参考词条