1) anti plane elasticity problem
反平面弹性问题
1.
The elasticity theory of dislocation of cubic quasi crystal is developed, and analytical expressions of displacement and stress fields for screw dislocation in cubic quasi crystal are obtained by using governing equations of anti plane elasticity problem of the quasi crystal.
本文发展了立方准晶的位错弹性理论 ,通过立方准晶的反平面弹性问题的控制方程 ,得到了其含有螺型位错时的位移场与应力场的解析表达式。
2) elastic plane problem
弹性平面问题
1.
This paper discusses method to find special solution of elastic plane problem is worth for practical purpose.
现有的文献大多是讨论齐次问题或者是非齐次问题的某些特殊情形 ,如何将非齐次问题转化为齐次问题 ,通常需要寻求问题的特解 ,因而讨论弹性平面问题特解的方法具有实际意义。
3) plane elasticity
平面弹性问题
1.
Then, based on the analysis for the expression and multivalue property of the doubly-periodic analytic function (the real part of which is given) and its object function, the general expression of the two complex potentials in plane elasticity for a body with a dou.
然后基于已知实部的双周期解析函数及其原函数的表示和多值性分析,导出了双周期调和变温下具有双周期分布孔洞物体平面弹性问题的两个复势函数的一般公式,由此论证了两种特殊情形下物体的温度应力为零。
5) anti-plane problem
反平面问题
1.
The solution of series of the anti-plane problem on a circular elastic inclusion in an infinite body;
含圆形弹性夹杂的反平面问题级数解法
2.
Symplectic solution system and Saint-Venant principle on anti-plane problem of magnetoelectroelastic solids;
电磁弹性固体反平面问题辛求解体系及圣维南原理
补充资料：弹性理论的平面问题
弹性理论的平面问题
lasticity theory, planar probteni of
弹性理论的平面问题!eh由dty目拟万，，内旧r脚翻助lOf;n邢eKa.3a朋，a TeoP.“ynpyrocT“} 下述一类问题的总称:对这类问题来说，在弹性体内与一个确定平面(例如D巴口n已坐标系仇‘xZx3中的ox、xZ平面)相平行的所有平面上，物理现象都是相同的.这类平面问题的数学理论通常也描述具有空间特性的问题(例如，薄板的弯曲). 弹性理沦中的平面间题主要是靠把解答表达为含单复变量的解析函数而发展起来的.这些公式首先是由r.K.Ko月ocos(【l〕)在l卿年导出的，但从19世纪20年代之后H.H.Mycxe月HU比日H月H的论文为这些公式奠定了基础.它们被用于发展求解弹性理论中的许多边值问题及平面接触问题的理论.在平面问题中所得到的理论结果已被应用于实际中. 位移场和应力场的复数表达式.如果存在一个L兄sca心坐标系Ox、xZx3，相对于此坐标系的位移矢量的分量取如下形式: u:=u:(x，，xZ，t)，戊=l，2，u3=0，此处t为时间，那么就说此弹性介质处于平面形变状态.其应力向量的分量为 戈，=又0占二，+2并e，，，戈。=0，X。。=又0，其中又和拜为助m‘常数(助m色constants)，占移为KI0n“水er符号，而气，为形变张量分量:气。一口声。+日，u，;口=气，=刁:“，为体积膨胀(“，口=l，2;两个相同下标的出现表示求和). 一个弹性圆柱，其母线垂直于Ox:x:平面，若其体积力分量为x:“戈(x，，xZ，t)，X3=O，且横向力与x3坐标无关且位于垂直于圆柱轴线的平面内，则可能发生平面形变.为了使弹性圆柱产生平面形变，必须在其两端施加法向力土又0. 在这些假设前提下，用位移向量的分量表示的弹性体的动力学方程如下: 召△“，+(又+#)刁二口+X:=p益:，“=1，2，式中p为质量密度，p泛。为惯性力，而A为u幽伪算子〔加pl拟。详m妞).如果使用复数微分算子2刁:=日、+i日:，2刁:二刁，一i日2(a。=日胭x。)，那么在无惯性力(静力学问题)的情况下，此系统可写为单个的(复变)方程: (又+3户}毋二:“+(又+#)日香:u+犬=o，其中 u=。、+iuZ，X=2一’(X、+iXZ). 令弹性体所占据的区域S为Ox、x:平面的一个连通域，它由一条或多条没有公共点的轮廓线L。，…，L。所围成，令L=L。十…十L。为S的边界，点z=O属于5. 平衡方程的解用u““。十了次…表示，此处TX为某个特解.可表为如E形式:TX一万石尹石了J了x(;)In，;一z}J;.以;2.+ 十二一井甲一{{又(;一:卜一牛d;.;，， 2拜兀(l+‘)JJ“’心一乞“。为齐次方程(X二0)的一般解，表示为 。。
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参考词条