1) Murell-Sorbie function
Murell-Sorbie函数
2) Murrell-Sorbie function
Murrell-Sorbie函数
1.
The potential energy function of BeO is expressed by the Murrell-Sorbie function and the coefficients have been given.
采用量子力学ab initio从头算,运用Gaussian 03软件包中的三种方法结合不同基组优化计算了BeO分子基态(X1Σ+)的结构,选用二次组态相互作用QCISD(T)方法结合6-311++G**(3df,3pd)基组对BeO分子基态(X1Σ+)进行了单点能扫描计算;用Murrell-Sorbie函数表示分子解析势能函数,得出了相关系数和力常数,并计算出了BeO分子的光谱数据(ωe、ωeχe、Be、αe、De),结果与实验光谱数据吻合较好。
2.
A least square is fitted to a Murrell-Sorbie function.
通过对3个基组的计算结果的比较,得出6-311g**基组为3个基组中最优基组的结论;使用6-311g**基组,分别利用SAC的GSUM(Group Sum of Operators)方法对基态(X1Σg+),SAC-CI的GSUM方法对激发态(A1Σu+)和(B1Πu)进行单点能扫描计算,用正规方程组拟合Murrell-Sorbie函数,得到相应电子态的完整势能函数。
3.
Then these points are fitted to Murrell-Sorbie function by the least squares fitting technique,and last the force constants(f_2,f_3,f_4) and the spectroscopy constants(ω_e,B_e,α_e,ω_eχ_e)are calculated,which are in good agreement with the other theoretic and .
使用QCISD(T)/6-311++G(3df,2pd)和SAC-CI/D95(d)方法分别对14NH自由基的基态与第一激发单重态进行几何优化和离解能的计算,并进行了单点能扫描,同时用正规方程组拟合Murrell-Sorbie函数。
3) modified Murrell-Sorbie function
修正的Murrell-Sorbie函数
4) Murrell-Sorbie analytical potential energy function
Murrell-Sorbie解析势能函数
1.
In the first several sections of this paper,these basic knowledge and calculational methods for the study of potential energy function are simply introduced,n=9 Murrell-Sorbie analytical potential energy function that can accurately describe especial potential energyfunction of diatomic molecule is obtained through calculation and analysis for the first time.
本文前几部分在简单介绍与分子势能函数研究相关基础理论知识和计算方法的基础上,通过计算、分析比较,在n=3的Murrell-Sorbie解析势能函数的基础上,首次得到了能够正确描述双原子分子特殊势能曲线的n=9的Murrell-Sorbie解析势能函数。
5) Murrell-Sorbie Potential Parameters
Murrell-Sorbie势能参数
1.
Study of the relations to Murrell-Sorbie Potential Parameters and Spectrum Data for Diatomic Molecules;
Murrell-Sorbie势能参数与双原子分子光谱数据的关系研究
6) murrel-sorbie potential
Murrel-Sorbie势
补充资料：高斯函数模拟斯莱特函数
尽管斯莱特函数作为基函数在原子和分子的自洽场（SCF）计算中表现良好，但在较大分子的SCF计算中，多中心双电子积分计算极为复杂和耗时。使用高斯函数(GTO)则可使计算大大简化,但高斯函数远不如斯莱特函数(STO)更接近原子轨道的真实图象。为了兼具两者之优点，避两者之短,考虑到高斯函数是完备函数集合,可将STO向GTO展开：
式中X(ζS,A,nS,l,m)定义为在核A上，轨道指数为ζS，量子数为nS、l、m 的STO；g是GTO：
其变量与STO有相似的定义；Ngi是归一化常数：
rA是空间点相对于核A的距离;ci是组合系数；K是用以模拟STO的GTO个数（理论上，K→∞，但实践证明K只要取几个，便有很好的精确度）。
ci和ζ在固定K值下, 通过对原子或分子的 SCF能量计算加以优化。先优化出 ζS＝1 时固定K值的ci和(i＝1,2,...,K)，然后利用标度关系式便可得出ζS的STO展开式中每一个GTO的轨道指数，而且，ci不依赖于ζS,因而ζS＝1时的展开系数就是具有任意ζS的STO的展开系数。对不同展开长度下的展开系数和 GTO轨道指数已有表可查。
式中X(ζS,A,nS,l,m)定义为在核A上，轨道指数为ζS，量子数为nS、l、m 的STO；g是GTO：
其变量与STO有相似的定义；Ngi是归一化常数：
rA是空间点相对于核A的距离;ci是组合系数；K是用以模拟STO的GTO个数（理论上，K→∞，但实践证明K只要取几个，便有很好的精确度）。
ci和ζ在固定K值下, 通过对原子或分子的 SCF能量计算加以优化。先优化出 ζS＝1 时固定K值的ci和(i＝1,2,...,K)，然后利用标度关系式便可得出ζS的STO展开式中每一个GTO的轨道指数，而且，ci不依赖于ζS,因而ζS＝1时的展开系数就是具有任意ζS的STO的展开系数。对不同展开长度下的展开系数和 GTO轨道指数已有表可查。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条