1) KdV solitary waves
KdV孤立子
2) KdV solitons
KdV 孤立波
4) soliton(antisolitinitions)
孤立子(反孤立子)
5) Soliton/ Solitary Wave
孤立子/孤立波
6) soliton
[英]['sɔlitɔn] [美]['sɑlɪ,tɑn]
孤立子
1.
Characteristic of soliton in martensitic transformation interface;
马氏体相变界面的孤立子特性
2.
Coherent structure and soliton—An essential paradigm of nonlinear science;
拟序结构和孤立子—非线性科学的实质性范例
3.
New homoclinic orbits and soliton solutions for the classical Boussinesq equations;
经典Boussinesq方程的新同宿轨和孤立子解
补充资料：孤立子
| 孤立子 solition 非线性场方程所具有的一类空间局域范围内不弥散的解。1834年J.S.罗素在一篇报告中提到他观察到一种奇特的自然现象，当一艘快速行驶的船突然停下来，船头出现一圆形平滑、轮廓分明的孤立波峰急速离去，滚滚向前，行进中形状和速度保持不变 。1895年D.J.柯脱维格和G.德维累斯研究浅水波时建立一个非线性波动方程（称为KdV方程 ）得出类似的解，才在理论上作出说明。通常线性的波动方程具有行波解，时间和空间坐标不是各自独立的变量，而是以它们的线性组合作为变量，随着时间推移，波形向前传播。由于存在色散效应，波的各组成部分具有不同的频率，它们以不同的速度传播，行进一定距离之后，波形逐渐扩散而消失。对于非线性波动方程，其中出现非线性项，非线性效应会使较高频率不断累积，波在前进过程中变得越来越陡削而最终达到破碎的地步，犹如岸边见到的白帽波破碎一样。当非线性项和色散项同时存在，两种效应恰能相互抵消，则出现孤立波解。 20世纪60～70年代，通过计算机计算和关于浅水波的实验观测，表明孤立波碰撞后仍保持各自原来的形状和速度，犹如粒子，因而称为孤立子，随着研究的深入，发现除KdV方程外，还有一系列在应用中十分重要的非线性演化方程，孤立子解反映了自然界的一种相当普遍的非线性现象；并发展了一套求解这类非线性微分方程的强有力的解法，因而受到广泛的重视。孤立子被应用于粒子物理、固体物理以及各种非线性物理问题中，取得不少成功，也还存在不少困难。 |
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参考词条