1) dilatation function
伸张函数
1.
According to the convexity of f(ξ,η) and a direct computation of the values of f(ξ,η) at five vertexes of G,it is shown that dilatation function D(z) of Beurling-Ahlfors extension mapping φ(z) of h(x) is of optimal estimate.
对于实轴上满足M条件的自同胚映射h(x),利用一系列积分不等式的精细估计,将相应问题转化为定义在一个凸五边形约束域G上伸张函数f(ξ,η)的估计式;然后根据f(ξ,η)的凸性和其在区域G 5个顶点上函数值的直接计算,从而得到了Beurling-A h lfors扩张映射φ(z)的伸张函数D的最优值估计:D≤2M。
2.
This paper estimated the growth of the dilatation function of BeurlingAhlfors extension when quasisymmetric function is controlled by a decreasing function.
研究拟对称函数ρ在递减函数ρ(t)控制下时Beurling-Ahlfors扩张的伸张函数D的增长阶,改进了已有的结果,得到:D≤2(ρ+2)。
3.
Using the quasi symmetric function ρ ,this paper made an estimate of the growth of the dilatation function D .
利用拟对称函数 ρ对伸张函数 D进行了基本估计 。
2) Di latation coefficients
伸张系数
3) extension cycles
伸张次数
4) extension function
伸缩函数
1.
In the full paper we explain in detail our method of constructing affine transform matrix with bivariate B-spline extension function for facilitating deformation of parametric surfaces;in this abstract we just give a briefing.
发展了一种新的参数曲面变形方法:采用一种特殊的二元B样条展开式作为变换的伸缩函数,构造了具有明确几何意义的变换矩阵,对于待变形的曲面部分,逐点施行仿射变换,B样条展开式的系数可作为变形的控制参数,每个参数具有局部可控性,可分别定量地控制变形的发生区域、变形区域边界处的连续性与光滑性、变形方向和变形幅度等。
5) stretching function
拉伸函数
1.
In the third chapter, a new auxiliary function method is proposed, and then a stretching function technique is used to modify the objective function with respect to the obtained local minimum.
第三章给出一类新的拉伸函数,其从原函数的一个局部极小点出发应用拉伸函数法修正目标函数。
6) tensor function
张量函数
1.
In this paper the Kronecker Product and the structure tensors of subgroups are introduced in order to obtain the representation for isotropic tensor functions.
引用Kronecker积和结构张量的概念,寻找数值、向量或二阶张量函数的表示理论。
补充资料：高斯函数模拟斯莱特函数
尽管斯莱特函数作为基函数在原子和分子的自洽场（SCF）计算中表现良好，但在较大分子的SCF计算中，多中心双电子积分计算极为复杂和耗时。使用高斯函数(GTO)则可使计算大大简化,但高斯函数远不如斯莱特函数(STO)更接近原子轨道的真实图象。为了兼具两者之优点，避两者之短,考虑到高斯函数是完备函数集合,可将STO向GTO展开：
式中X(ζS,A,nS,l,m)定义为在核A上，轨道指数为ζS，量子数为nS、l、m 的STO；g是GTO：
其变量与STO有相似的定义；Ngi是归一化常数：
rA是空间点相对于核A的距离;ci是组合系数；K是用以模拟STO的GTO个数（理论上，K→∞，但实践证明K只要取几个，便有很好的精确度）。
ci和ζ在固定K值下, 通过对原子或分子的 SCF能量计算加以优化。先优化出 ζS＝1 时固定K值的ci和(i＝1,2,...,K)，然后利用标度关系式便可得出ζS的STO展开式中每一个GTO的轨道指数，而且，ci不依赖于ζS,因而ζS＝1时的展开系数就是具有任意ζS的STO的展开系数。对不同展开长度下的展开系数和 GTO轨道指数已有表可查。
式中X(ζS,A,nS,l,m)定义为在核A上，轨道指数为ζS，量子数为nS、l、m 的STO；g是GTO：
其变量与STO有相似的定义；Ngi是归一化常数：
rA是空间点相对于核A的距离;ci是组合系数；K是用以模拟STO的GTO个数（理论上，K→∞，但实践证明K只要取几个，便有很好的精确度）。
ci和ζ在固定K值下, 通过对原子或分子的 SCF能量计算加以优化。先优化出 ζS＝1 时固定K值的ci和(i＝1,2,...,K)，然后利用标度关系式便可得出ζS的STO展开式中每一个GTO的轨道指数，而且，ci不依赖于ζS,因而ζS＝1时的展开系数就是具有任意ζS的STO的展开系数。对不同展开长度下的展开系数和 GTO轨道指数已有表可查。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条