1) Boltzmann model equation
Boltzmann模型方程
1.
The gas-kinetic unified algorithm based on the Boltzmann model equation was extended to analyze gas flow in planar Couette flow.
将基于Boltzmann模型方程的气体运动论统一算法推广应用于Couette槽道流计算,发展可用于槽道流问题的气体运动论边界条件数学模型及数值处理方法,研究建立模拟不同Knudsen数二维低速槽道流动问题的气体运动论数值算法,通过将近连续流到高稀薄区Couette剪切流计算结果与基于微观分子统计模拟的类DSMC值、基于宏观流体力学滑移Navier-Stokes解和线化Boltzmann近似解比较分析,显示出该文发展的介观Boltzmann简化速度分布函数方程数值算法对不同尺度槽道流问题具有很强的模拟能力。
2.
Several kinds of explicit and implicit finite-difference schemes directly solving the discretized velocity distribution functions were designed with different-order precision by analyzing the inner characteristic of the gas-kinetic numerical algorithm for Boltzmann model equation.
从分析研究求解Boltzmann模型方程的气体运动论数值计算方法特点出发,设计了几种求解离散速度分布函数不同精度的差分显式与隐式气体运动论数值格式。
2) Kac-Boltzmann equation
Kac-Boltzmann型方程
1.
In this paper ,we study the Kac-Boltzmann equation.
研究Kac-Boltzmann型方程,对满足动量、能量有限的解,给出在任何时间区间[δ,T](0,∞)上的加权L1,L2估计,并利用这些结果,建立方程解的正则性。
2.
We study the Kac-Boltzmann equation.
研究Kac-Boltzmann型方程,建立了碰撞核的Povzner型不等式和碰撞算子的L~p估计,得到了方程的正解的加权L~p估计。
3) Boltzmann equation
Boltzmann方程
1.
Heat conduction and electro-magneto-thermoelasticity based on the Boltzmann equation under the electric and magnetic fields;
基于Boltzmann方程在外加电场和磁场作用下热传导及电磁热弹性理论
2.
A new solution to Boltzmann equation of dilute granular flow with homotopy analysis method
低浓度颗粒流Boltzmann方程的同伦分析方法解
3.
By means of a new iteration method,the existence of a backward solution of Boltzmann equation is proved,with initial data close to a local Maxwell in the case of hard potentials with angular cut-off and with infinite mass and energy.
在初值能量无限以及碰撞核为Maxwell分子模型的情况下,采用一种新的迭代方法,证明了Boltzmann方程负向解的存在性。
4) Possion-Boltzmann equation
Possion-Boltzmann方程
5) Poisson-Boltzmann equation
Poisson-Boltzmann方程
1.
A Mortar Finite Element Method for Linear Poisson-Boltzmann Equation;
线性Poisson-Boltzmann方程的Mortar有限元方法的数值计算
2.
Although this approximation is essentially from the simplifying of non-linear Poisson-Boltzmann equation in the .
虽然这是对Poisson-Boltzmann方程在高电位情况下进行非线性简化的一个结果,然而由于它和低电位时的电位变化特点是相似的,所以适用于低电位条件下相互作用力和相互作用能的计算。
6) Poisson Boltzmann equation
PoissonBoltzmann方程
补充资料：Boltzmann方程
Boltzmann方程
Bottzmann equation
(*)的解的整体存在.压日切”恤方程IBdt口11~equa柱阅a曰叨M粗)p田困e-“”e」 气体动理论中L..Boltzmann建议用来决定理想单原子气体的单个粒子分布函数的方程任11)在尼量纲变量中该方程具有形式: 器州二v、、(。·犷厂)一浪一乙、曰一).。·)这里f(x，。，0是相空间x⑧曰户粒户数的分布函数密度，x为泛维空间坐标，。为速度t为时间，厂为外力的场强，}衍。为一无量纲参数(‘已正比于相邻碰撞间粒子走过的平均趾离幸万所讨沦现象的典型尺度之间的比值).在最简单的情况卜碰撞算f共有形式: L以一户一{口(。)户。卜一刀。八卜川U一卫(“。价，·其中。’歹。为碰撞前分子的速度，叭与。’为碰撞后分子的速度，而汪.为向量v一，，方向上的主体角兀 在推导Boftzmann方程时假设函数.f(、，。八的演变由其在给定时刻t时的值及气体分子间的成对碰撞所决定，并假设碰撞期间两个分子间的相互作用时间l一匕起它们耳不依赖地运动时的时间要短的多从数学观点看Bol比mann方程的推廿基十一定的算法规则，以构成与两个互相碰撞的气休分子的已知运动法则相一致的算子乙. 方程(*)中t变量的变化区域为半直线t)O，:·的变化范围为整个R‘空间;而义的变化范围是R3中的亚空间Q(O也可以与R，相重合1，根据其物理意义，函数f价卜、t)应是不负的}而巨 i/‘一‘“·):、，、一二户。上的最简单的边界条件具有形式f(。一Zn(n‘门，、，t，一/(。，、才)，xe矛0。6R，、其中刀为刀“的法向.方程(*)有Cauchy问题的几‘种准确提法，但对其中的任何一种提法，在对算子L的从物理上看来很自然的假设条件下却没有证明方程
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参考词条