1) BGK Boltzmann equation
BGK Boltzmann方程
1.
BGK Boltzmann equation based on orthogonal curvilinear coordinates following the alignment of the river is deduced.
选取跟踪河道中心线走向的正交曲线坐标系,提出此坐标下的BGK Boltzmann方程,由明渠水流中微、宏观变量之间的基本关系建立了一种有效的弯道河流数值模型。
2) BGK equation
BGK方程
1.
The BGK equation is derived to simulate turbulence flow at high Reynolds number with the turbulence relaxation time represented the turbulence vicious,and it is discretized to three-dimension nineteen velocities model with discrete velocity,space step and time step.
通过引入反映湍流涡粘性的湍流松弛,得到了模拟高雷诺数湍流的BGK方程。
3) BGK modeling method
BGK模拟方法
4) gas kinetic BGK scheme
气动BGK方法
5) BGK Boltzmann equation
BGK波尔兹曼方程
1.
According to the Boltzmann equation and basic relationship between the microscopic and macroscopic variables, the Bhatnagar-Gross-Krook(BGK) equations governing open channel flow are derived and the consistency between the BGK Boltzmann equations and open channel flow equations is verified.
本文根据BGK波尔兹曼方程及明渠水流中波尔兹曼变量与宏观变量之间的基本关系 ,导出了明渠水流运动方程 ,验证了BGK波尔兹曼方程与明渠水流运动方程的一致性 ,并从理论上证明 ,圣维南方程是BGK明渠水流模型在局部平衡状态下的一个特例 。
6) BGK method
BGK法
补充资料：Boltzmann方程
Boltzmann方程
Bottzmann equation
(*)的解的整体存在.压日切”恤方程IBdt口11~equa柱阅a曰叨M粗)p田困e-“”e」 气体动理论中L..Boltzmann建议用来决定理想单原子气体的单个粒子分布函数的方程任11)在尼量纲变量中该方程具有形式: 器州二v、、(。·犷厂)一浪一乙、曰一).。·)这里f(x，。，0是相空间x⑧曰户粒户数的分布函数密度，x为泛维空间坐标，。为速度t为时间，厂为外力的场强，}衍。为一无量纲参数(‘已正比于相邻碰撞间粒子走过的平均趾离幸万所讨沦现象的典型尺度之间的比值).在最简单的情况卜碰撞算f共有形式: L以一户一{口(。)户。卜一刀。八卜川U一卫(“。价，·其中。’歹。为碰撞前分子的速度，叭与。’为碰撞后分子的速度，而汪.为向量v一，，方向上的主体角兀 在推导Boftzmann方程时假设函数.f(、，。八的演变由其在给定时刻t时的值及气体分子间的成对碰撞所决定，并假设碰撞期间两个分子间的相互作用时间l一匕起它们耳不依赖地运动时的时间要短的多从数学观点看Bol比mann方程的推廿基十一定的算法规则，以构成与两个互相碰撞的气休分子的已知运动法则相一致的算子乙. 方程(*)中t变量的变化区域为半直线t)O，:·的变化范围为整个R‘空间;而义的变化范围是R3中的亚空间Q(O也可以与R，相重合1，根据其物理意义，函数f价卜、t)应是不负的}而巨 i/‘一‘“·):、，、一二户。上的最简单的边界条件具有形式f(。一Zn(n‘门，、，t，一/(。，、才)，xe矛0。6R，、其中刀为刀“的法向.方程(*)有Cauchy问题的几‘种准确提法，但对其中的任何一种提法，在对算子L的从物理上看来很自然的假设条件下却没有证明方程
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参考词条