1) angular momentum projection operator
角动量投影算符
2) angular momentum projection
角动量投影
1.
The matrix elements of operator of angular momentum projection and the CG coefficients;
角动量投影算符的矩阵元与CG系数
2.
The coupling of multi-angular momentum and angular momentum projection method;
多个角动量的耦合与角动量投影方法
3.
The Angular Momentum Projection Calculation of the Cranked Shell Model;
推转壳模型的角动量投影计算
3) angular momentum operator
角动量算符
1.
This paper begins with the commutation relation of abstract angular momentum operator, and then utilizes the corresponding raising operator and the lower operator to directly solve the eigenvalue and the same eigenvector of J2 and Jz.
从抽象的角动量算符的对易子关系出发,利用相应的上升算符和下降算符,直接求解J2和Jz的本征值和共同本征矢,在坐标基中得到轨道角动量算符L2和Lz的共同本征函数。
2.
Previous results related to the appropriate spin operator and the angular momentum operator for a relativistic particle with arbitrary spin and nonzero mass are discussed in an alternative way.
在动量表象下对非零质量带自旋粒子的角动量算符和推动矢量算符也即Lorentz变换生成元进行了讨论 ,得到了它们按轨道和自旋两部分分拆的新的表达
3.
It is pointed out that the angular momentum operator J ^ does not have complete set of eigenvalues and eigenvectors,the dynamical quantity described by angular momentum operator J ^ is non observable,it is not appropriate to treate angular momentum J as a whole.
指出了角动量算符J ^不存在本征值和本征矢量完全集 ,角动量算符J ^不描写一个可观察量以及角动量J不宜作为整体来讨论 。
4) projection operator
投影算符
1.
Teaching research of projection operator;
关于投影算符的教学研究
2.
In this paper constructed the projection operators of all the inequivalent and irreducible presentation which attributes to C_(2v) group,according to these projection operators composed the twenty-four normal modes of vibration and their normal coordinates,and analyzed the spectral properties of these vibration modes.
利用群论方法构造出属于C2v群的各不等价不可约表示的投影算符,应用求得的投影算符合成丙酮分子的24个简正振动模式及简正坐标,并分析其振动模式的光谱特性。
3.
The problem of the projection operator of many electrons is discussed by the standard method of the group theory.
第一 ,采用矩阵直积方法给出 N电子总自旋角动量的平方及其 z分量的一般公式 ;第二 ,按照群论方法对多电子体系的对称化投影算符进行了讨论 ,并用投影算符和升降算符推求出多电子的自旋态。
6) PSM
角动量投影壳模型
1.
The angular momentum projected shell model(PSM) is applied to the nucleus 84 Rb.
将角动量投影壳模型应用到84 Rb核 ,对组态为πg9 2 νg9 2 的正宇称晕带和组态为π(p3 2 ,f5 2 ) νg9 2 的负宇称晕带理论计算和实验结果进行了比较 ,特别是对正宇称晕带中的signature反转机理进行了探讨 。
2.
The angular momentum projected shell model (PSM) was applied to the study of nuclide ~(131)La.
将角动量投影壳模型应用到~(131)La核，对组态πd_5/2、πg7/2、πh11/2[νh11/2]~2πg7/2[νh11/2]~2的转动带理论计算和实验结果进行了比较，确定了各转动带的原子核形状。
补充资料：大气角动量平衡
大气的角动量在产生、消耗和输送的过程中达到平衡，使东风带和西风带保持定常状态。研究大气角动量平衡，弄清地球和大气之间的相互作用同地面摩擦的关系，不但可以揭示大气环流中行星风系得以维持的机制，还可从大气环流的演变观点出发，研究地球自转速度的年变化。后者主要属天文学的范畴。
绝对角动量 角动量是描述物体转动状态的一种物理量。处于旋转运动状态的质点，其旋转轴到质点的距离(r)和该质点的动量(mr)的矢量积(mv×r)，定义为质点相对于旋转轴的角动量，其中m为质点的质量，v为质点的线速度。因此，单位质量空气相对于地轴运动的绝对角动量为L=(ωr cosφ+u)r cosφ≈ωR2Ecosφ+uREcosφ
式中ω为地球自转角速度，u为东西向风速，γ为空气质点至地心的距离,φ为纬度，RE为地球半径。式中第一项表示当空气和地球一起作固体旋转运动时所具有的角动量，称为ω角动量，第二项为相对于地球运动的角动量，称为相对角动量或u角动量。
源汇 大气圈整体运动的总角动量，主要受地面的摩擦和山脉作用而发生变化。因摩擦力的方向和风向相反，在东风带里，地面摩擦力给大气一个自西向东的力矩，使地球持续地给予大气正的角动量，因此近地面层的东风逐渐减弱；在西风带里，地面摩擦力给大气一个自东向西的力矩,地球持续地从大气获取正的角动量,因此近地面层的西风也逐渐减弱。山脉作用决定于其两侧气压的差异：如果东侧的气压大于西侧，则山脉给大气一个自西向东的力矩,增强大气自西向东的运动;如果西侧的气压大于东侧，则将减弱大气自西向东的运动。计算表明，摩擦作用比山脉的影响大。因此,总的说来,东风带为产生角动量的区域（即角动量源），西风带为消耗角动量的区域（即角动量汇），为了维持在大气环流中东风带和西风带的定常状态，就必需将东风带取自地球的正角动量输送到西风带去，还给地球。
输送 大气中角动量输送是这样完成的：在低纬度地区，哈得来环流（见大气环流）的上升气流把东风带的角动量净输送到高空，再由平均经向环流和大型涡旋向北水平输送；在中纬度和高纬度地区则主要依靠大型涡旋向北输送。在北半球，水平输送量最大的地区在北纬30°～35°地带的对流层顶附近的高空。为了完成角动量净向北输送，高空大型扰动的槽线必须是从东北到西南倾斜，而且南部比北部斜度大。向北输送的角动量到达中纬度和高纬度地区之后，主要通过铅直方向的湍流，顺着西风速率的铅直梯度方向由高层输送到低层，以补充地面西风带角动量的消耗，使地面西风带维持定常状态。
参考书目
叶笃正、朱抱真著:《大气环流的若干基本问题》,科学出版社，北京，1958。
绝对角动量 角动量是描述物体转动状态的一种物理量。处于旋转运动状态的质点，其旋转轴到质点的距离(r)和该质点的动量(mr)的矢量积(mv×r)，定义为质点相对于旋转轴的角动量，其中m为质点的质量，v为质点的线速度。因此，单位质量空气相对于地轴运动的绝对角动量为L=(ωr cosφ+u)r cosφ≈ωR2Ecosφ+uREcosφ
式中ω为地球自转角速度，u为东西向风速，γ为空气质点至地心的距离,φ为纬度，RE为地球半径。式中第一项表示当空气和地球一起作固体旋转运动时所具有的角动量，称为ω角动量，第二项为相对于地球运动的角动量，称为相对角动量或u角动量。
源汇 大气圈整体运动的总角动量，主要受地面的摩擦和山脉作用而发生变化。因摩擦力的方向和风向相反，在东风带里，地面摩擦力给大气一个自西向东的力矩，使地球持续地给予大气正的角动量，因此近地面层的东风逐渐减弱；在西风带里，地面摩擦力给大气一个自东向西的力矩,地球持续地从大气获取正的角动量,因此近地面层的西风也逐渐减弱。山脉作用决定于其两侧气压的差异：如果东侧的气压大于西侧，则山脉给大气一个自西向东的力矩,增强大气自西向东的运动;如果西侧的气压大于东侧，则将减弱大气自西向东的运动。计算表明，摩擦作用比山脉的影响大。因此,总的说来,东风带为产生角动量的区域（即角动量源），西风带为消耗角动量的区域（即角动量汇），为了维持在大气环流中东风带和西风带的定常状态，就必需将东风带取自地球的正角动量输送到西风带去，还给地球。
输送 大气中角动量输送是这样完成的：在低纬度地区，哈得来环流（见大气环流）的上升气流把东风带的角动量净输送到高空，再由平均经向环流和大型涡旋向北水平输送；在中纬度和高纬度地区则主要依靠大型涡旋向北输送。在北半球，水平输送量最大的地区在北纬30°～35°地带的对流层顶附近的高空。为了完成角动量净向北输送，高空大型扰动的槽线必须是从东北到西南倾斜，而且南部比北部斜度大。向北输送的角动量到达中纬度和高纬度地区之后，主要通过铅直方向的湍流，顺着西风速率的铅直梯度方向由高层输送到低层，以补充地面西风带角动量的消耗，使地面西风带维持定常状态。
参考书目
叶笃正、朱抱真著:《大气环流的若干基本问题》,科学出版社，北京，1958。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条