1) anharmonic interaction
非简谐作用
2) unharmonic interaction
非谐作用
3) anharmonicity
非简谐性
1.
Anharmonicity of Local Vibrational Mode of Carbon Acceptor in GaAs and Its Effect on Main Absorption Band;
GaAs中碳受主局域振动模的非简谐性对主吸收带的影响
4) anharmonic interaction
非谐相互作用
1.
Considering the second nearest neighbor interaction and cubic,quartic anharmonic interactions simultaneously, we employ the multiple scales method combined with a quasidiscreteness approximation to calculate the lattice vibration.
同时考虑次近邻谐振相互作用和三次方、四次方非谐相互作用 ,利用多重尺度结合准离散近似方法去计算晶格振动行为 ,发现一维非线性点阵中存在包络孤子及正扭结型包络孤子、反扭结型包络孤子 ,解释了自局域结构的幅度只取决于点阵中的固有参数的实验现
2.
The result shows that, taking into consideration the second nearest\|neighbor interaction and quartic anharmonic interaction simultaneously, the one\|dimensional homogeneous lattice exhibits not only envelope soliton, kink and antikink, but also another no.
结果表明 ,在同时考虑次近邻相互作用和非谐相互作用的情况下 ,一维单原子链中不仅存在包络孤立波、扭状和反扭状孤立波 ,而且存在另一种孤立波形式的元激发———呼吸子 。
5) non-harmonic oscillator
非简谐振子
1.
Even and odd generalized qs-coherent states of non-harmonic oscillator and their quantum statistics properties;
qs变形非简谐振子奇偶广义相干态及其量子统计特性
2.
Nonclassical properties of superposition of eigenstates of the higher powers of annihilation operator of a non-harmonic oscillator;
非简谐振子湮没算符高次幂本征态的叠加态非经典性质
3.
The solution of the energy of non-harmonic oscillator by coherent state;
用相干态计算非简谐振子的能量修正值
6) anharmonic vibrator
非简谐振子
1.
The energy change principle of anharmonic vibrator with the aviation of outer force is discussed.
讨论了缓慢变化外力作用下非简谐振子的能量随外力的变化规律，在此基础上研究了固体的热弹性效应。
补充资料：非谐相互作用
晶体中原子偏离平衡位置引起晶体的相互作用势能的变化。势能对原子偏离作展开，只取到二阶项，即作简谐近似时，点阵振动表达为相互独立的点阵波的叠加（见点阵动力学）。展开的高阶项称非谐相互作用项，它们引起的效应称非谐效应。
许多现象在简谐近似下是无法解释的，最熟知的例子是晶体的热膨胀。谐振子的平均位置不因振幅的改变而变化，所以简谐近似下晶体没有热膨胀。而考虑非谐作用，可以解释这现象。这时，非谐作用可归结为点阵波频率ωj(k)与晶体体积V有关。晶体体积的增大使晶体的弹性能增加，同时，会使点阵波频率下降而使点阵振动的自由能减小。两种效果相结合使晶体体积与温度有关。通常引入格临爱森常数来描写
由此式可以导出晶体热膨胀系数的表达式,式中k是点阵波的波矢,j是所属的支的标号。如果近似认为γ与k、j无关，可得到热膨胀系数的近似表达式β＝kγс,
k是晶体的压缩系数,с是比热容。这就是格临爱森关系，是E.格临爱森在1908年从实验中总结的经验规律。和热膨胀相似。有关晶体的热力学性质和状态方程的一系列问题，如弹性常数与压力和温度的关系、高温比热容与温度的关系等，都要考虑非谐作用才能得到结果。
非谐作用带来点阵波间的相互作用，或者说声子间的相互作用。比如,考虑三阶非谐作用,就引入点阵波的组合──两个声子组合成一个声子，点阵波的衰变──一个声子变成两个声子等。考虑四阶非谐作用，就有各种四声子相互作用。这些使声子成为有限寿命的准粒子，声子的频率也发生频移；寿命和频移当然都和点阵中声子的分布有关，也就是和温度有关。点阵振动的色散关系的实验数据证实了这些预言。现在也有不少直接观察声子的组合、衰变、散射的实验。
晶体热导（见固体的导热性）的机制是最早考虑点阵波相互作用的问题之一。如不考虑声子与电子或晶体的非完整性之间的散射，在简谐近似下，声子气体是完全理想气体，声子的自由程是无限长的，这时晶体就不会有热阻，不可能建立温度梯度。但考虑了非谐作用引起的声子间相互作用，声子的自由程变成有限的，晶体产生热阻。具体分析声子间散射对热导的贡献，发现倒逆过程（见正规过程和倒逆过程）的贡献是主要的。
非谐作用会产生频率随温度的变化，在结构相变中起重要的作用,至少,它是很多情况下声子软化（在某个温度时某一支声子频率变小趋于零的现象）的起因。虽然一个令人满意的微观理论还有待建立（见软模）。
许多现象在简谐近似下是无法解释的，最熟知的例子是晶体的热膨胀。谐振子的平均位置不因振幅的改变而变化，所以简谐近似下晶体没有热膨胀。而考虑非谐作用，可以解释这现象。这时，非谐作用可归结为点阵波频率ωj(k)与晶体体积V有关。晶体体积的增大使晶体的弹性能增加，同时，会使点阵波频率下降而使点阵振动的自由能减小。两种效果相结合使晶体体积与温度有关。通常引入格临爱森常数来描写
由此式可以导出晶体热膨胀系数的表达式,式中k是点阵波的波矢,j是所属的支的标号。如果近似认为γ与k、j无关，可得到热膨胀系数的近似表达式β＝kγс,
k是晶体的压缩系数,с是比热容。这就是格临爱森关系，是E.格临爱森在1908年从实验中总结的经验规律。和热膨胀相似。有关晶体的热力学性质和状态方程的一系列问题，如弹性常数与压力和温度的关系、高温比热容与温度的关系等，都要考虑非谐作用才能得到结果。
非谐作用带来点阵波间的相互作用，或者说声子间的相互作用。比如,考虑三阶非谐作用,就引入点阵波的组合──两个声子组合成一个声子，点阵波的衰变──一个声子变成两个声子等。考虑四阶非谐作用，就有各种四声子相互作用。这些使声子成为有限寿命的准粒子，声子的频率也发生频移；寿命和频移当然都和点阵中声子的分布有关，也就是和温度有关。点阵振动的色散关系的实验数据证实了这些预言。现在也有不少直接观察声子的组合、衰变、散射的实验。
晶体热导（见固体的导热性）的机制是最早考虑点阵波相互作用的问题之一。如不考虑声子与电子或晶体的非完整性之间的散射，在简谐近似下，声子气体是完全理想气体，声子的自由程是无限长的，这时晶体就不会有热阻，不可能建立温度梯度。但考虑了非谐作用引起的声子间相互作用，声子的自由程变成有限的，晶体产生热阻。具体分析声子间散射对热导的贡献，发现倒逆过程（见正规过程和倒逆过程）的贡献是主要的。
非谐作用会产生频率随温度的变化，在结构相变中起重要的作用,至少,它是很多情况下声子软化（在某个温度时某一支声子频率变小趋于零的现象）的起因。虽然一个令人满意的微观理论还有待建立（见软模）。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条