1) anharmonic second neighbor interactions
非谐次近邻相互作用
2) next-nearest-neighbor interaction
次近邻相互作用
3) non-nearest neighbor interaction
次邻近位的相互作用
4) Nearest neighbor interacting
最近邻相互作用
5) limited distance neighbored chains
近邻相互作用
1.
Taking account of the interaction among limited distance neighbored chains, dipolar interaction energy per particle U for various structures is calculated.
采用近邻相互作用近似方法 ,计算了悬浮于液相中旋转椭球颗粒在外场下形成的不同结构的电偶极矩相互作用能 。
6) anharmonic interaction
非谐相互作用
1.
Considering the second nearest neighbor interaction and cubic,quartic anharmonic interactions simultaneously, we employ the multiple scales method combined with a quasidiscreteness approximation to calculate the lattice vibration.
同时考虑次近邻谐振相互作用和三次方、四次方非谐相互作用 ,利用多重尺度结合准离散近似方法去计算晶格振动行为 ,发现一维非线性点阵中存在包络孤子及正扭结型包络孤子、反扭结型包络孤子 ,解释了自局域结构的幅度只取决于点阵中的固有参数的实验现
2.
The result shows that, taking into consideration the second nearest\|neighbor interaction and quartic anharmonic interaction simultaneously, the one\|dimensional homogeneous lattice exhibits not only envelope soliton, kink and antikink, but also another no.
结果表明 ,在同时考虑次近邻相互作用和非谐相互作用的情况下 ,一维单原子链中不仅存在包络孤立波、扭状和反扭状孤立波 ,而且存在另一种孤立波形式的元激发———呼吸子 。
补充资料：非谐相互作用
晶体中原子偏离平衡位置引起晶体的相互作用势能的变化。势能对原子偏离作展开，只取到二阶项，即作简谐近似时，点阵振动表达为相互独立的点阵波的叠加（见点阵动力学）。展开的高阶项称非谐相互作用项，它们引起的效应称非谐效应。
许多现象在简谐近似下是无法解释的，最熟知的例子是晶体的热膨胀。谐振子的平均位置不因振幅的改变而变化，所以简谐近似下晶体没有热膨胀。而考虑非谐作用，可以解释这现象。这时，非谐作用可归结为点阵波频率ωj(k)与晶体体积V有关。晶体体积的增大使晶体的弹性能增加，同时，会使点阵波频率下降而使点阵振动的自由能减小。两种效果相结合使晶体体积与温度有关。通常引入格临爱森常数来描写
由此式可以导出晶体热膨胀系数的表达式,式中k是点阵波的波矢,j是所属的支的标号。如果近似认为γ与k、j无关，可得到热膨胀系数的近似表达式β＝kγс,
k是晶体的压缩系数,с是比热容。这就是格临爱森关系，是E.格临爱森在1908年从实验中总结的经验规律。和热膨胀相似。有关晶体的热力学性质和状态方程的一系列问题，如弹性常数与压力和温度的关系、高温比热容与温度的关系等，都要考虑非谐作用才能得到结果。
非谐作用带来点阵波间的相互作用，或者说声子间的相互作用。比如,考虑三阶非谐作用,就引入点阵波的组合──两个声子组合成一个声子，点阵波的衰变──一个声子变成两个声子等。考虑四阶非谐作用，就有各种四声子相互作用。这些使声子成为有限寿命的准粒子，声子的频率也发生频移；寿命和频移当然都和点阵中声子的分布有关，也就是和温度有关。点阵振动的色散关系的实验数据证实了这些预言。现在也有不少直接观察声子的组合、衰变、散射的实验。
晶体热导（见固体的导热性）的机制是最早考虑点阵波相互作用的问题之一。如不考虑声子与电子或晶体的非完整性之间的散射，在简谐近似下，声子气体是完全理想气体，声子的自由程是无限长的，这时晶体就不会有热阻，不可能建立温度梯度。但考虑了非谐作用引起的声子间相互作用，声子的自由程变成有限的，晶体产生热阻。具体分析声子间散射对热导的贡献，发现倒逆过程（见正规过程和倒逆过程）的贡献是主要的。
非谐作用会产生频率随温度的变化，在结构相变中起重要的作用,至少,它是很多情况下声子软化（在某个温度时某一支声子频率变小趋于零的现象）的起因。虽然一个令人满意的微观理论还有待建立（见软模）。
许多现象在简谐近似下是无法解释的，最熟知的例子是晶体的热膨胀。谐振子的平均位置不因振幅的改变而变化，所以简谐近似下晶体没有热膨胀。而考虑非谐作用，可以解释这现象。这时，非谐作用可归结为点阵波频率ωj(k)与晶体体积V有关。晶体体积的增大使晶体的弹性能增加，同时，会使点阵波频率下降而使点阵振动的自由能减小。两种效果相结合使晶体体积与温度有关。通常引入格临爱森常数来描写
由此式可以导出晶体热膨胀系数的表达式,式中k是点阵波的波矢,j是所属的支的标号。如果近似认为γ与k、j无关，可得到热膨胀系数的近似表达式β＝kγс,
k是晶体的压缩系数,с是比热容。这就是格临爱森关系，是E.格临爱森在1908年从实验中总结的经验规律。和热膨胀相似。有关晶体的热力学性质和状态方程的一系列问题，如弹性常数与压力和温度的关系、高温比热容与温度的关系等，都要考虑非谐作用才能得到结果。
非谐作用带来点阵波间的相互作用，或者说声子间的相互作用。比如,考虑三阶非谐作用,就引入点阵波的组合──两个声子组合成一个声子，点阵波的衰变──一个声子变成两个声子等。考虑四阶非谐作用，就有各种四声子相互作用。这些使声子成为有限寿命的准粒子，声子的频率也发生频移；寿命和频移当然都和点阵中声子的分布有关，也就是和温度有关。点阵振动的色散关系的实验数据证实了这些预言。现在也有不少直接观察声子的组合、衰变、散射的实验。
晶体热导（见固体的导热性）的机制是最早考虑点阵波相互作用的问题之一。如不考虑声子与电子或晶体的非完整性之间的散射，在简谐近似下，声子气体是完全理想气体，声子的自由程是无限长的，这时晶体就不会有热阻，不可能建立温度梯度。但考虑了非谐作用引起的声子间相互作用，声子的自由程变成有限的，晶体产生热阻。具体分析声子间散射对热导的贡献，发现倒逆过程（见正规过程和倒逆过程）的贡献是主要的。
非谐作用会产生频率随温度的变化，在结构相变中起重要的作用,至少,它是很多情况下声子软化（在某个温度时某一支声子频率变小趋于零的现象）的起因。虽然一个令人满意的微观理论还有待建立（见软模）。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条