1) apparent cohesion
表观粘结，假粘结
2) stickiness
[英]['stikinis] [美]['stɪkɪnɪs]
粘性;粘结
3) adhesive
[英][əd'hi:sɪv] [美][əd'hisɪv]
粘合(粘结)
4) Sticking
[英][stik] [美][stɪk]
粘结
1.
Research into Factors Affected on the Sticking Defects During the Annealing Process for Cold Rolling Strip and Countermeasures;
冷轧带钢退火粘结缺陷影响因素的研究及控制措施
2.
Analysis on Sticking Defect of CSP Cold Rolled Steel Sheet Annealing in Bell Type Annealing Furnace;
CSP冷轧薄板罩式退火过程粘结的分析和工艺改进
3.
Investigation in the behavior of sticking breakout and its propagation in slab continuous casting mould
结晶器内粘结漏钢及其传播行为的研究
5) adhesion
[英][əd'hi:ʒn] [美][əd'hiʒən]
粘结
1.
Analysis on adhesion defect of silicon steel coil and countermeasures;
硅钢卷粘结成因及消除对策浅析
2.
The linkings of the uncoiler tension,strip thickness,adhesion degree and coil radius on the wrinkles were analyzed.
为了减小带钢表面的横折印缺陷,通过建立平整机开卷过程有限元模型,研究了冷轧带钢钢卷在开卷过程中应力的大小分布及影响因素,分析了开卷张力、板厚、粘结程度和钢卷半径等与产生横折印的关系,提出了减小带钢在打开过程中的反弯和罩式炉中的粘结程度来克服带钢表面横折印缺陷的途径,并发现增大开卷张力有利于减轻或避免横折印的产生,消除了关于开卷张力与横折印关系的错误认识。
3.
The volume fractions of the inter-cell components are calculated and the arrangement and adhesion of the single cells in the technical fibers are also described according to the feature of the cross section.
用化学方法把黄、红麻单纤维从工艺纤维中分离出来,应用计算机图像采集系统,对黄、红麻单细胞纤维的形态进行观察;描述单细胞躯干上的中腔、节点、单细胞直径及长度特征,并通过对截面的观察和截面细胞个数的统计,计算出胞间层的体积含量,推测出单细胞在工艺纤维中的粘结方式,提出黄、红麻工艺纤维细化的有效途径。
6) bonded
[英]['bɔndid] [美]['bɑndɪd]
粘结
1.
A measured study of post-tensioning bonded prestressed concrete continuous beam;
后张有粘结预应力混凝土连续梁张拉控制参数实测研究
2.
An investigation of structure transformation and giant magnetic-field-induced strain in bonded NiMnGaSi alloy
粘结NiMnGaSi合金的结构、相变和大磁致应变研究
3.
The solid lubricating and wear resistant mechanisms of the bonded solid lubricant organic coatings are analyzed.
分析了有机粘结固体润滑膜的减摩耐磨主要机理,详细讨论了环氧与酚醛环氧、聚酰亚胺与聚酰胺酰亚胺、聚苯硫醚和聚酰胺等常用高分子树脂基体固体润滑膜的摩擦学特性及其性能,展望了高分子固体润滑膜的发展趋势和研究方向。
补充资料：粘性
施加于流体的应力和由此产生的变形速率以一定的关系联系起来的流体的一种宏观属性，表现为流体的内摩擦。由于粘性的耗能作用，在无外界能量补充的情况下，运动的流体将逐渐停止下来。粘性对物体表面附近的流体运动产生重要作用使流速逐层减小并在物面上为零，在一定条件下也可使流体脱离物体表面(见边界层)。
粘性系数 粘性的大小用粘性系数（即粘度）来表示。牛顿粘性定律（见牛顿流体）指出，在纯剪切流动中，流体两层间的剪应力τ可以表示为：
，式中为沿y方向（与流体速度方向垂直）的速度梯度，又称剪切变形速率；μ为比例常数, 即粘性系数,它等于速度梯度为一个单位时，流体在单位面积上受到的切向力数值。
在通常采用的厘米·克·秒制中，粘性系数的单位是泊(Poise)，国际单位制用帕·秒（1泊＝1达因·秒/厘米2=10-1帕·秒）,它的量纲为ML-1T-1。对于多数流体，常用的单位是厘泊（10-3帕·秒）。
不同流体有不同的粘性系数。少数液体（如甘油）的粘性系数可以达到15泊;橄榄油的粘性系数接近于1泊。在20℃时，水的粘性系数为1.0087厘泊。气体的粘性系数从氩的2.1×10-4泊到氢的0.8×10-4泊，它们的数量级都是10-4泊。
粘性系数μ 显著地依赖于温度，但很少随压力发生变化，它与温度的关系对于液体和气体来说是截然不同的。对于液体来说,随着温度升高，粘性系数μ下降；对于气体而言，随着温度升高，粘性系数随之上升。
对于气体，粘性系数μ和温度T的关系可表为萨瑟兰公式：
式中B≈110.4开； T0、μ0为参考温度和参考粘性系数。此式在相当大的范围内（T<2000开）对空气是适用的。但由于上式较复杂，在实用上多采用幂次公式
来近似真实的粘性关系。幂次n的变化范围是1/2≤n≤1，它依赖于气体的性质和所考虑的温度范围。在高温时，例如3000开以上,n可近似地取为1/2；在低温时可取为1。对于空气而言，在90开<300开的温度范围内，可采用公式：
，它与萨瑟兰公式的误差不超过5％。
对水而言，粘性系数和摄氏温度的关系可近似地写成：
。
对于一般的流体运动，假设：①运动流体的应力张量在运动停止后应趋于静止流体的应力张量；②偏应力张量τij的各分量是局部速度梯度张量各分量的线性齐次函数；③流体是各向同性的，由此可导出广义牛顿粘性定律（见牛顿流体）： 式中pij、sij分别为应力张量和变形速率张量;P为压力函数;δij为克罗内克符号；μ为粘性系数；μ┡为第二粘性系数,亦称膨胀粘性系数。对于不可压缩流体，由于=0，μ┡自动不出现，广义牛顿定律中只有一个粘性系数μ。对于可压缩流体，一般也和胡克弹性体（见胡克定律）一样有两个粘性系数μ及μ┡。μ┡是量度由于流体的膨胀或收缩引起的内耗大小的粘性系数。除了高温和高频声波这些极端情形外，对一般情形的气体运动可近似地认为μ┡=0。这个在分子运动论里得到证明的事实，当年只是斯托克斯提出的一个假设。
粘性的物理解释 以气体为例，说明粘性形成的原因。气体分子的速度是由平均速度和热运动速度两部分叠加而成。前者是气体团的宏观速度，后者决定气体的温度。若相邻两部分气体团以不同的宏观速度运动，由于它们之间有许多分子相互交换，从而带来动量的交换，使气体团的速度有平均化的趋势，这便是气体粘性的由来。根据这种图像,利用统计物理中的玻耳兹曼方程,可以求得气体粘性系数的表达式：
式中k为玻耳兹曼常数;m为分子质量；C为分子作用力的比例常数。以上公式说明,粘性系数与气体密度无关,与温度成正比。这两条结论都得到了实验证实。液体的分子运动论还未成熟，目前还没有建立类似于气体分子运动论的简单物理图像，用来说明产生液体粘性的机制。
粘性系数测量 利用各种实验方法可以确定不同温度下流体的粘性系数。例如，在两个半径不同的同轴圆筒之间，充满待测粘度的流体。当外筒旋转时，最贴近外筒壁的流体也能以相同的速度运动，由于粘性的作用，里面的圆筒也随之运动。由于里面的圆筒悬挂在上端固定的金属丝上，所以它在旋转到一定角度后就停止转动。若测出金属丝的扭转角度，就可以算出扭力矩。因平衡时扭力矩与液体剪切力所形成的力矩相等，所以可求出剪切力和流体粘性系数的大小。另外一种方法是求出一定量体积的流体，在给定压力作用下从一个细管中流尽所需的时间，从而求出其粘性系数。
粘性系数 粘性的大小用粘性系数（即粘度）来表示。牛顿粘性定律（见牛顿流体）指出，在纯剪切流动中，流体两层间的剪应力τ可以表示为：
，式中为沿y方向（与流体速度方向垂直）的速度梯度，又称剪切变形速率；μ为比例常数, 即粘性系数,它等于速度梯度为一个单位时，流体在单位面积上受到的切向力数值。
在通常采用的厘米·克·秒制中，粘性系数的单位是泊(Poise)，国际单位制用帕·秒（1泊＝1达因·秒/厘米2=10-1帕·秒）,它的量纲为ML-1T-1。对于多数流体，常用的单位是厘泊（10-3帕·秒）。
不同流体有不同的粘性系数。少数液体（如甘油）的粘性系数可以达到15泊;橄榄油的粘性系数接近于1泊。在20℃时，水的粘性系数为1.0087厘泊。气体的粘性系数从氩的2.1×10-4泊到氢的0.8×10-4泊，它们的数量级都是10-4泊。
粘性系数μ 显著地依赖于温度，但很少随压力发生变化，它与温度的关系对于液体和气体来说是截然不同的。对于液体来说,随着温度升高，粘性系数μ下降；对于气体而言，随着温度升高，粘性系数随之上升。
对于气体，粘性系数μ和温度T的关系可表为萨瑟兰公式：
式中B≈110.4开； T0、μ0为参考温度和参考粘性系数。此式在相当大的范围内（T<2000开）对空气是适用的。但由于上式较复杂，在实用上多采用幂次公式
来近似真实的粘性关系。幂次n的变化范围是1/2≤n≤1，它依赖于气体的性质和所考虑的温度范围。在高温时，例如3000开以上,n可近似地取为1/2；在低温时可取为1。对于空气而言，在90开
，它与萨瑟兰公式的误差不超过5％。
对水而言，粘性系数和摄氏温度的关系可近似地写成：
。
对于一般的流体运动，假设：①运动流体的应力张量在运动停止后应趋于静止流体的应力张量；②偏应力张量τij的各分量是局部速度梯度张量各分量的线性齐次函数；③流体是各向同性的，由此可导出广义牛顿粘性定律（见牛顿流体）： 式中pij、sij分别为应力张量和变形速率张量;P为压力函数;δij为克罗内克符号；μ为粘性系数；μ┡为第二粘性系数,亦称膨胀粘性系数。对于不可压缩流体，由于=0，μ┡自动不出现，广义牛顿定律中只有一个粘性系数μ。对于可压缩流体，一般也和胡克弹性体（见胡克定律）一样有两个粘性系数μ及μ┡。μ┡是量度由于流体的膨胀或收缩引起的内耗大小的粘性系数。除了高温和高频声波这些极端情形外，对一般情形的气体运动可近似地认为μ┡=0。这个在分子运动论里得到证明的事实，当年只是斯托克斯提出的一个假设。
粘性的物理解释 以气体为例，说明粘性形成的原因。气体分子的速度是由平均速度和热运动速度两部分叠加而成。前者是气体团的宏观速度，后者决定气体的温度。若相邻两部分气体团以不同的宏观速度运动，由于它们之间有许多分子相互交换，从而带来动量的交换，使气体团的速度有平均化的趋势，这便是气体粘性的由来。根据这种图像,利用统计物理中的玻耳兹曼方程,可以求得气体粘性系数的表达式：
式中k为玻耳兹曼常数;m为分子质量；C为分子作用力的比例常数。以上公式说明,粘性系数与气体密度无关,与温度成正比。这两条结论都得到了实验证实。液体的分子运动论还未成熟，目前还没有建立类似于气体分子运动论的简单物理图像，用来说明产生液体粘性的机制。
粘性系数测量 利用各种实验方法可以确定不同温度下流体的粘性系数。例如，在两个半径不同的同轴圆筒之间，充满待测粘度的流体。当外筒旋转时，最贴近外筒壁的流体也能以相同的速度运动，由于粘性的作用，里面的圆筒也随之运动。由于里面的圆筒悬挂在上端固定的金属丝上，所以它在旋转到一定角度后就停止转动。若测出金属丝的扭转角度，就可以算出扭力矩。因平衡时扭力矩与液体剪切力所形成的力矩相等，所以可求出剪切力和流体粘性系数的大小。另外一种方法是求出一定量体积的流体，在给定压力作用下从一个细管中流尽所需的时间，从而求出其粘性系数。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条