2) tensor expression
张量形式
1.
Corrected tensor expressions for the spin-otherorbit and orbit-orbit interactions in the Breit-Pauli Hamiltonian are presented and intermediate steps that used to derive these tensor operators are provided.
采用不同的方法,对Breit-Pauli哈密顿中的自旋-其它轨道相互作用和轨道-轨道相互作用的球张量形式重新进行了推导,给出了自旋-其它轨道相互作用和轨道-轨道相互作用哈密顿的球张量形式的正确表达式,指出了文献中所列出的这类表达式的错误,提供了导出这些表达式的中间步骤。
3) spherical tensor form
球张量形式
1.
In this paper, the spherical tensor form of the multi-electron Hamiltonian has been re-derived, corrected tensor expression of the multi-electron Hamiltonian is presented; errors listed in the literature have been pointed out.
本文对多电子原子哈密顿算符的球张量形式进行了重新推导,指出了文献中所存在的错误,给出了多电子原子哈密顿算符的正确张量表达式;以此为基础,利用不可约张量理论,较为系统地研究了氦原子(1 s 2p)~3P态的精细结构,导出了氦原子精细结构参数的理论计算式;为了提高计算精度,提出了单电子径向波函数的修正办法,给出了氦原子体系中有关轨道的单电子波函数的修正形式;利用这种修正后的单电子波函数,重新计算了类氦离子(1 s 2s)~1S态的非相对论能量和相对论修正,得到了较为精确的理论计算结果。
4) tensor form Collins formula
张量形式的Collins衍射积分公式
5) tensor identity
张量积恒等式
1.
The article investigates the tensor identity of monoidal entwined module categories.
本文研究了monoidal entwined模范畴上的张量积恒等式。
6) tensor form of the first kind
第一张量形式
补充资料：拓扑张量积
拓扑张量积
topological tensor product
拓扑弓恻吸积[tOI冲】硒cai tensor脚团心;Ton0JI0r“ttecK0eTeo3opooe opo:3oe八e。。e」，两个局部凸空间E，和EZ的 关于E J x EZ上双线性算子有泛性质且满足一连续条件的一个局部凸空间(focally convex sPace).更确切地说，设犷是局部凸空间的某一个类且对每一F〔、丫设给定从E，xE:到F中的分别连续双线性算子集合的一个子集T(F).则E:和E:的拓扑张量积(关于T(F))是有以下性质的(唯一的)局部凸空间E.⑧EZ‘才连同算子B任T(Et⑧EZ):对任何S〔T(F)，F〔‘分，存在唯一的连续线性算子R:E:面EZ~F使得R OB一5.这样，如果说到函子T:分~集合，则E，⑧E:定义为这函子的表示对象. 在所有已知的例子中‘分包含复数域C，而T(C)包含具有fog形式，f〔E;，g任E;，映(x，y)到f(x)g(x)的所有双线性泛函.如果在拓扑张量积存在的情形，则存在一个E;⑧E:中可等同于代数张量积(tensorp代心uct)E，⑧E:的稠密子空间;此外，B(x，y)=义⑧y， 如果分由所有分别(分别地，联合)连续双线性算子组成，则该拓扑张量积称为归纳的(山duetive)(相应地，射影的(Projective)).最重要的是射影拓扑张量积.设毛p，}是E，(i=1，2)中的一个半范数定义族;用二表示用半范数族{P，⑧pZ}定义的E，⑧石1上的拓扑: 尸，⑧尸2(u)二 一‘{、全、二(一，:2(:*，:*艺、一⑧，*一}·如果、·是所有的或相应地，所有完全的局部凸空间的类，则E.和EZ的射影拓扑张量积存在且其局部凸空间是具有拓扑万的EI⑧E:，相应地，其完全化(completion).如果E，是带有范数夕，的确nach空Ib]，i二I，2，则P、因p:是E、⑧石:上的一个范数;关于它的完全化记成E，⑧E2.对每一￡>O，E:⑧百2的元素有表示 。=艺x*⑧y、， k二l这里 、若.。、(x*):2(，*)簇，、⑧，2(。)+。. 如果用半范数族p，⑧pZ 尸!⑧尹2(。)二sun}(f⑧g)(材)} f.f产‘l/x附赋予E、⑧E:一个弱于兀的拓扑，这里V和附是关于p;和p:的单位球面的极集，则产生了一个拓扑张量积，有时称为内射的(injective). 局部凸空间E，，如果具有这样的性质:对一个任意的EZ在￡、⑧EZ上的两个拓扑重合，则它们构力交核空间(nuc贻ar sPaee)这一重要的类. 射影拓扑张量积是与下述的逼近性质相结合的:局部凸空间EI有逼近性质，如果对每一准紧集KCE:和零的邻域U存在有限秩连续算子洲E卫~E，使得对所有x任K有欠一甲(x)‘U.所有的核空间都有逼近性质.Banach空间E，有逼近性质，当且仅当对任意Banacl、空问EZ由方程卜(、⑧力l(f⑧妇=j(卜、)夕(y)确切定义的算子:二[E.⑧EZ}~〔E:⑧E:)’有平凡核.无逼近性质的可分Banaeh空间已经构造出来(【3}).这空间也给出了无Schauder基的Banacl:空间的一个例子，因为有schauder基的Banach空问有通近性质(这样，5.Banach所称的“基问题”已被否定地解决了)，
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条