1) least Clifford congruence
最小Clifford同余
2) Clifford congruence
Clifford同余
1.
Clifford congruences on E-reflexive inverse semigroups;
E-自反逆半群上的Clifford同余
3) left Clifford congruence
左Clifford同余
1.
It is proved that T l-class pT l for which p T l is a semilattice congruence contains exactly left Clifford congruences, and that K-class pK for which p K is a left group congruence contains exactly left E-unitary congruence.
本文讨论了正则半群上的左Clifford同余和左E -酉同余 。
4) Clifford congruence pair
Clifford同余对
5) least group congruence
最小群同余
1.
We give a relation R on a π-regular semigroup S described as: R={(aea m-1a 1f,(aea m-1a 1f)2)∈S×S,am∈RegS,a 1∈V(am),e,f∈E(S)} ∪{(vb n-1b 1ub,(vb n-1b 1μb)2)∈S×S|b∈RegS,b 1∈V(bn),μ,v∈E(S)} and the least group congruence ρ# generated by R.
在π -正则半群S中 ,给出了关系R={(aeam- 1 a1 f,(aeam- 1 a1 f) 2 ) ∈S×S｜a∈S ,am ∈RegS ,a1 ∈V(am) ,e ,f∈E(S) }和由R生成的最小同余ρ#,给出了S的最小群同余的刻划 。
6) least band congruence
最小带同余
补充资料：弹性力学最小余能原理
弹性力学的能量原理之一，它可表述为：整个弹性系统在真实状态下所具有的余能（见应变能），恒小于与其他可能的应力相应的余能。其中可能应力是指满足平衡方程和力的边界条件的应力，记为σ。整个弹性系统的余能表示式为：
，式中左侧为真实应力σij对应的余能；右侧第一项为弹性体的余能,u＊(σij)为余能密度,Ω是物体所占的空间;第二项为已知边界位移的余能,B1为给定位移的边界面,ūi为给定的位移分量,pi为面力分量，dB为B1上的面积微元；式中重复下标表示约定求和。这样，最小余能原理可表示为：
U＊(σij)≤U＊(σ)，式中的等号只有当可能应力是真实应力时才成立。最小余能原理实质上等价于弹性体的变形连续条件。它可作为弹性力学直接解法和有限元法计算的重要基础。
参考书目
胡海昌著：《弹性力学的变分原理及其应用》，科学出版社，北京，1981。
，式中左侧为真实应力σij对应的余能；右侧第一项为弹性体的余能,u＊(σij)为余能密度,Ω是物体所占的空间;第二项为已知边界位移的余能,B1为给定位移的边界面,ūi为给定的位移分量,pi为面力分量，dB为B1上的面积微元；式中重复下标表示约定求和。这样，最小余能原理可表示为：
U＊(σij)≤U＊(σ)，式中的等号只有当可能应力是真实应力时才成立。最小余能原理实质上等价于弹性体的变形连续条件。它可作为弹性力学直接解法和有限元法计算的重要基础。
参考书目
胡海昌著：《弹性力学的变分原理及其应用》，科学出版社，北京，1981。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条