1) Superfluid Fermi gas of atoms
超流费米原子气体
1.
The dynamic spin structure factor of a superfluid Fermi gas of atoms in the BEC-BCS crossover regime has been calculated and its dependence on the frequency has been studied.
主要计算了处于Bose-Einstein-Condensation-Bardeen-Cooper-Schrieffer(BEC-BCS)过渡区的超流费米原子气体的动力学自旋结构因子,并研究了它与频率的依赖关系。
2) ultracold Fermi gas of atoms
超冷费米原子气体
1.
The experimental observations of Bose-Einstein condensation of resonance molecules and of BCS transition of atoms in an ultracold Fermi gas of atoms have stimulated a great interest in the BCS—BEC crossover phenomenon.
随着超冷费米原子气体中分子的BEC以及原子的BCS转变在实验上的实现,BCS—BEC过渡区的一些现象已经引起了人们极大的兴趣。
4) superfluid Fermi gas
超流费米气体
1.
Density profile of a superfluid Fermi gas with a phase slip;
超流费米气体相滑移时的密度分布
5) Fermi gas of atoms
费米原子气体
1.
The cooling of a Fermi gas of atoms into its degenerate regime is a cornerstone in theresearch on quantum fluids.
费米原子气体冷却至简并区技术的突破，为量子液体的研究打开了方便之门。
6) superfluity of fermions
费米子超流
补充资料：费因曼超流理论（Feynmantheoryofsuperfluidity）
费因曼超流理论（Feynmantheoryofsuperfluidity）
基于量子力学求能谱的理论和液HeⅡ的特性，费因曼给出激发态的波函数，从而推算出与朗道（Landau）唯象理论所给的液4He的元激发谱。他将激发态的声子波函数写成
`\psi_{ph}=[\sum_\tauexp(ibb{K}*bb{R}_i)]\varphi`
这里$\varphi=\varphi(bb{R}_1,bb{R}_2,\ldots,bb{R}_N,)$是HeⅡ系统N个氦原子坐标Ri(i=1,2,…,N)有关的基态波函数，但由于氦原子的流动性而不能重叠，原子靠得太近时的组态$varphi$应等于零，互相分开的位形中$varphi$应有极大值，但$varphi$无波节。用上列波函数计算给出的能谱，在较低能声子谱段与实验符合，较高能段给出的能隙Δ比实验值高出约2倍。1956年他和Cohen提出改进的波函数：
$\psi=[\sum_\tauexp(ibb{K}*bb{R}_i)]$
$*[expi\sum_{i!=0}S(bb{R}_i-bb{R}_j)]\varphi$
并对S-函数作近似：$S(bb{R}_i-bb{R}_j)=A\frac{bb{K}*bb{R}}{R^3}$和eis=1 is，这里A是待定值。这样当波矢K小时可过渡到ψph，而在旋子部分给出的能隙Δ则也与实验值较接近。他俩指出，朗道所称的旋子是代表一个涡环，环的半径可收缩到原子尺度。S-函数作近似后，ψ=ψph ψs，第一项即声子波函数，第二项为无旋的背景流动项。
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参考词条