1) Kinematics/Elastokinematics
运动学/弹性运动学
2) Elastokinematics
弹性运动学
1.
Analysis of Kinematics and Elastokinematics Characteristics between Multi-Link and Double Wishbone Suspension;
多连杆悬架与双横臂悬架运动学和弹性运动学特性分析
4) Kineto-elasto dynamics
运动弹性动力学
1.
In this thesis,the Assur Group theory and Kineto-Elasto Dynamics (KED) are applied to conduct the theoretical analysis deeply and to carry out a great deal of numerical calculation for kinematics and dynamics properties of Planar Linkage.
在运动学分析结果基础上，运用KED分析方法，对其进行了运动弹性动力学研究。
2.
In this thesis, the method of the Assur Group theory and Kineto-Elasto Dynamics(KED) are applied to conduct the theoretical analysis deeply and to carry out a great deal ofnumerical calculation for the kinematics and dynamics properties of the transmissionmechanism in a Stirling engine.
应用运动弹性动力学分析方法，将该多杆机构划分为多个有限单元，分别建立了 这多个单元的运动微分方程式，选取三十个广义坐标对机构的动力学特性进行分析， 建立了系统微分方程；应用子空间迭代法求解机构系统不同位置上的特征值问题； 运用实振型叠加法的闭式算法求出了机构在一个运动周期中各个广义坐标方向的弹性 振动曲线。
5) Elasto-kinematic performance
弹性运动学特性
6) kinematics ballistic trajectory
运动学弹道
1.
By calculating the missile’s kinematics ballistic trajectory and dispersion section of fragment, the maximal lateral boundary, lengthways boundary and rear boundary are got when the missile flies at high altitude or at low altitude.
阐述了远程垂直发射舰空导弹非正常禁区的计算模型,通过对导弹运动学弹道及破片飞散区的计算得到了导弹高空及低空飞行时射击禁区的最大侧向边界、纵向边界和后方边界,解决了非正常射击禁区难以确定的问题,对部队作战训练及作战使用具有重要指导意义。
补充资料：流体运动学
| 流体运动学 fluid kinematics 研究流体运动的几何性质，而不涉及力的具体作用的流体力学分支。 流动的分析描述 描写流体运动的方法有两种，即拉格朗日方法和欧拉方法。拉格朗日方法着眼于流体质点，设法描述每个流体质点的位置随时间变化的规律。通常利用初始时刻流体质点的直角坐标或曲线坐标a、b、c作为区分不同流体质点的标志。流体质点的运动规律可表示为r＝r（a、b、c、t），其中r是流体质点的矢径；t为时间；a、b、c、t统称为拉格朗日变量。欧拉方法着眼于空间点，设法在空间每一点上描述流体运动随时间的变化状况。流体质点的运动规律可用速度矢量v＝v（r、t）表示，其中r、t称为欧拉变量。人们广泛采用欧拉方法，较少采用拉格朗日方法，因为用欧拉变量确定的速度函数是定义在时间和空间点上，所以是速度场，称为流场，可运用场论知识求解；其次，在欧拉方法中，由于加速度是一阶导数，所以运动方程组是一阶偏微分方程组，比拉格朗日方法中的二阶偏微分方程组容易处理。 流动的几何描述 流体质点在空间运动时所描绘的曲线称为迹线；在流场中每一点上都与速度矢量相切的曲线称为流线。迹线是同一流体质点在不同时刻形成的曲线，它是在拉格朗日方法中流体质点运动规律的几何表示；流线是同一时刻不同流体质点所组成的曲线，它是在欧拉方法中流体质点运动规律的几何表示。只有在定常运动中，两者才重合在一起。 流动分析 流体运动比刚体运动复杂，它除了平动和转动外，还要发生变形。亥姆霍兹速度分解定理指出，流体微团的运动可以分解为平动、转动和变形3部分之和（见机械运动）。流体速度分解定理同刚体速度分解定理的重要区别为：①流体微团运动比刚体的多了变形速度部分；②刚体速度分解定理对整个刚体成立，因此是整体性定理，而流体速度分解定理只在流体微团内成立，因此是局部性的定理。 流动分类 从运动形式角度，流体运动可分为无旋运动和有旋运动。从时间角度，可分为定常运动（所有物理量不随时间而变）和非定常运动。从空间角度，根据有关物理量依赖于1个、2个和3个坐标，流体运动可分为一维、二维和三维运动。平面运动和轴对称运动是二维运动的两个重要例子。 旋涡的运动学性质 在有旋运动中，处处与旋涡矢量相切的曲线称为涡线。涡线上各流体微团绕涡线的切线方向旋转。在旋涡场内取一非涡线且不自相交的封闭曲线，通过它的所有涡线构成一管状曲面，称为涡管。涡管的运动学性质为：涡通量在涡管所有横截面上都等于同一常数，称为涡管强度。涡管不能在流体内产生或终止，如果它不以涡环的形式存在，就只能延伸到边界上。 连续性方程 流体质量守恒定律的数学表达式。设在流场中任取一体积为τ的流体，τ的周界面为σ，从质量守恒定律得出：τ内流体质量的增加率等于单位时间内通过界面σ流出的流体质量。它的一般微分形式为  ，式中ρ为流体密度；v为速度矢量。 |
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参考词条