3) kineto-elastodynamic analysis
运动弹性动力分析
1.
We treat all the high-speed moving rods of the parallel bonding mechanism of an IC chip die as elastic rods,and build the elastodynamic equation for the mechanism using the kineto-elastodynamic analysis method.
将IC芯片粘片机并联焊头机构的各高速运动杆件看作弹性杆件,用运动弹性动力分析的方法建立了机构的弹性动力学方程,并使用Newmark积分法求解出了方程在整个工作空间的弹性位移曲线。
2.
From the principle of the virtual displacement of a flexible body, a new equation for kineto-elastodynamic analysis is developed.
该文从柔性体的虚位移原理出发,建立精确运动弹性动力分析方法(Kineto ElastodynamicAnalysis)的一种新表达,其运动方程计入刚体大运动与弹性变形的非线性耦合项,整体坐标系下的单元运动方程采用显式表达,避免了在方程中采用旋转变换矩阵的导数,且方程形式及系统方程的组装方式都与基于瞬时结构假设的一般运动弹性动力分析方法保持相同,只需在一般运动弹性动力分析方程中添加几项便可得到该文方程。
4) Kineto-static analysis
运动弹性静力分析
6) Kineto-elasto dynamics
运动弹性动力学
1.
In this thesis,the Assur Group theory and Kineto-Elasto Dynamics (KED) are applied to conduct the theoretical analysis deeply and to carry out a great deal of numerical calculation for kinematics and dynamics properties of Planar Linkage.
在运动学分析结果基础上，运用KED分析方法，对其进行了运动弹性动力学研究。
2.
In this thesis, the method of the Assur Group theory and Kineto-Elasto Dynamics(KED) are applied to conduct the theoretical analysis deeply and to carry out a great deal ofnumerical calculation for the kinematics and dynamics properties of the transmissionmechanism in a Stirling engine.
应用运动弹性动力学分析方法，将该多杆机构划分为多个有限单元，分别建立了 这多个单元的运动微分方程式，选取三十个广义坐标对机构的动力学特性进行分析， 建立了系统微分方程；应用子空间迭代法求解机构系统不同位置上的特征值问题； 运用实振型叠加法的闭式算法求出了机构在一个运动周期中各个广义坐标方向的弹性 振动曲线。
补充资料：弹性理论的动力学问题
弹性理论的动力学问题
ynamk problems of ehsticity theory
(。)2一典，。一厂亚互，。。{人:， a一VP-一其中a是纵波的速度;也包括横波的情况，此时， (△:)2一尖，。一‘匡，。。土、， 、“‘’b‘’一习P’一u一“‘’其中b是横波的速度. 向量u，满足递推关系.具有物理意义的大量问题都涉及到类型(7)的展开式，这种类型的“波”可以被反射和折射，由此得到的反射“波”或折射“波”又可用类型(7)的级数式表示出来. 几何光学方法也适用于表面波的情况.在表面上的零张力边界条件可用叠加含有复光程函数的类型〔7)那样的纵波和横波来满足.这样就得到了一大类表面波，而Ravleigh波是其中的一个特例. 对于不同类型的表面波，像类似于切记波的表面波和所谓保持在表面上的波、也可以发展一种几何光学理论.与所论Love波相类似的是相速度接近于横波速度的平稳高频波，而位移向量的方向，当取一阶近似时，是表面的法向频率和波的传播方向.被表面保持的波也有着一个接近于横波速度的表面速度，但它们的偏振是不同的—位移向量处于由表面法线和波的传播方向所形成的平面内.是lj盯诬常数(肠m色co招恤n朽)，p是密度. 由于是双曲型的方程，方程(1)就允许存在一个实特征曲面田(x!，xZ，x3;t)二0，在它上面，解的导数(通常为高于一阶的)是不连续的(弱间断的).这个间断面在空间中以下列速率传播: 日。，「/刁。八2./日。，、2/刁。，、，1’‘， v=一二兰匕!l二二竺.1+l二竺兰l+【二竺全二11 刁‘L\云x，2\刁x22\日X;尸j因此在任意时刻都将两个解分离.此曲面的方程可由下述事实得到:如果在某些点上一阶导数是已知的，并不能由方程(l)唯一地确定其所有各阶导数.由间断面方程 「么/击，、2/矛。，、，1 l拜乙l-;二一l一P【花万一1 lx L气瞥k叙*2”火决2」‘’ _F.二，、启了日。、，/日。、，1 /，(，+2。)去.(借于~1一。
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参考词条