1) Theory of spin Hamiltonian parameters
自旋哈密顿参量理论
2) spin-Hamiltonian parameters
自旋哈密顿参量
1.
Investigations of lattice distortion and spin-Hamiltonian parameters for V~(3+)in Al_2O_3 crystal;
Al_2O_3:V~(3+)晶体局域结构及其自旋哈密顿参量研究
2.
Microscopic origins of the spin-Hamiltonian parameters for 3d~2 state ions in a crystal;
晶体材料中3d~2态离子自旋哈密顿参量的微观起源
3.
Investigations of magnetic interactions and spin-Hamiltonian parameters for ~4B_1(3d~3) state ion in a tetragonal crystal field;
四角对称晶场中~4B_1(3d~3)态离子的磁相互作用及其自旋哈密顿参量研究
4) spin Hamiltonian parameters
旋哈密顿参量
1.
A relationship between spin Hamiltonian parameters D,E,g factor and an orthorhombic symmetry crystalline potential components for a ground state of ions has been established.
建立了ｄ８ 离子基态３ Ａ２ （ Ｆ）自旋哈密顿参量 Ｄ、 Ｅ 和ｇ 因子与斜方对称晶场势参量间的关系，并对 Ｎ Ｉ Ｎ Ｏ 晶体进行了计算。
5) hamilton energy theory
哈密顿能量理论
6) spin Hamiltonian
自旋哈密顿
1.
On the basis of the perturbation formulae of the g-factors (fourth-order) and the hyperfine structure constants (third-order) for a 3d~9 ion in tetragonal symmetry (elongated octahedra), the spin Hamiltonian parameters for the Cu~(2+)-doped LaSrAlO_4 crystal are theoretically investigated.
根据晶体场理论,利用3d~9离子在四角对称(伸长八面体)中自旋哈密顿参量g因子的四阶微扰公式以及超精细结构常数A因子的三阶微扰公式,对掺Cu~(2+)的LaSrAlO_4晶体的自旋哈密顿参量作出了理论分析。
补充资料：哈密顿－雅可比理论
具特定形式的一阶常微分方程组（运动方程组）与一个相应的偏微分方程的关系的理论。它来源于分析力学，对经典力学、理论物理、微分方程、微分几何都有重要的意义。
变分学与哈密顿方程 n自由度力学系(q1,q2,...,qn)的拉格朗日函数l(q,妜)＝T-U,其中T、U分别是力学系的动能和势能。哈密顿最小作用原理指出，力学系的运动q=γ(t)使作用
L(у)＝达到驻定值。由变分学知道，使L(у)达到驻定值的q=у(t)是欧拉－拉格朗日方程
(1)的解。这是n个二阶常微分方程,称为拉格朗日方程组。
经典力学研究力学系有两种途径。一是由 (1)研究(q,妜)随t的变化。{q}构成力学系的构形空间M,它是一个微分流形,妜是M的切向量。这种途径称为拉格朗日力学，可以说是力学的切丛表述。
另一途径是引入广义动量p=(p1,p2,...,pn),，同时通过勒让德变换引入哈密顿函数而得到(q,p)所满足的哈密顿方程组（或称典则方程组，见哈密顿系统）
,
(2)这个途径称为哈密顿力学。由于p是M的余切向量,哈密顿力学可以说是力学的余切丛表述。
在哈密顿力学中最小作用原理也有相应的表述形式，也可讨论拉格朗日函数与哈密顿函数显含时间 t的情况。
研究哈密顿力学的数学理论框架，也称为哈密顿形式化。它对许多数学分支以及力学、理论物理都有重大的意义。
典则变换 典则方程组(2)有许多重要的性质。例如，在运动轨道p=p(t)，q=q(t)上h(p,q)守恒，由于h=T+l，上式实即沿运动轨道机械能守恒。又如,任一力学量F(p,q)在运动轨道上恒适合方程
，{h,F}是经典力学中的泊松括号（见一阶偏微分方程）。
为了讨论典则方程组，最有效的方法是作一个变换
φ:(p,q)(P,Q)=(P(p,q),Q(p,q)) (3)使(2)化简,但由于典则方程组有如上的重要特性，所以仍希望保持其形状。这种变换称为典则变换。典则变换有一些等价的定义。例如，它可定义为保持泊松括号不变的变换。然而，因为有,故由(3)式所表示的P、Q也适合,。利用(3)中的φ 的雅可比矩阵φ1，上述可以表示为,若矩阵A（或线性变换A）适合A_1JA＝J，则称 A为辛矩阵（或辛变换），所以典则变换的雅可比矩阵都是辛矩阵。其逆亦然。所以典则变换也可定义为雅可比矩阵为辛矩阵的变换(3)。
典则变换的重要例子如下：设函数S(q,P)适合。令，则是局部的典则变换。又如，考虑典则方程组的初值问题：,,,它的解当｜t｜充分小时为微分同胚。{gt}称为哈密顿相流：(P,Q)=gt(p,q)。对于每个固定的t,gt都是典则变换。
典则变换的重要性可从下例看出：著名的开普勒问题是讨论质量为m 的质点在势能为U（r）=-k／r的有心力场中的运动。采用极坐标（r，θ）则拉格朗日函数是,作勒让德变换，其哈密顿函数是，由于h中不显含θ，故有而有pθ＝常数。这就是角动量守恒。再联系到能量守恒，就可容易地解决这个问题。
由直角坐标变为极坐标所起的关键作用在于使H 中不显含θ,从而得到一个守恒律。如果作一典则变换（上述坐标变换也可扩充为典则变换）使某些坐标qi不出现在h中，那么也可以得到相应的守恒律pi=常数。这种qi称为循环坐标。守恒律就是典则方程组的初积分。利用它可以降低方程组的阶。这是求解典则方程组最常用的方法。
生成函数、哈密顿－雅可比方程 作典则变换φ:(p,q)(P,Q)最重要的方法是利用生成函数:在一定条件下存在函数S(p,Q)使得，于是
，。这是一个典则变换，S称为其生成函数。
一般地,S 可以显含时间t。可以证明S 适合偏微分方程
。 (4)(4)称为哈密顿－雅可比方程，简称H－J方程。
典则方程组(2)是(4)的特征方程组。由一阶偏微分方程理论知，可以通过求解(2)而得出H-J方程的解。但是还有与此对偶的一方面:即通过求解H-J方程得到S,而S是(2)之解作为典则变换的生成函数。从而可解出典则方程组(2)，其法如下：
作H-J方程的完全积分（见一阶偏微分方程）
，令（新的参数），,由它们解出q=q(t,α,b)，p=p(t,α,b)即得(2)的一族含2n个参数(α,b)的解。
以上指出的典则方程组与 H-J方程的关系之两个对偶的方面，有深刻的物理意义。人们很早就发现光的传播，服从一个与最小作用原理很相似的变分原理──费马原理，因而也可以作出典则方程组和 H-J方程的类似物。力学中的运动轨道相应于光学中的光线，光线是几何光学的基本概念。而生成函数S 所成的一族曲面S=常数,则相应于波前面,它是物理光学的基本概念。上述的二者的对偶关系正是反映了几何光学与物理光学的联系。力学与光学之间的这种类比，是量子力学的基础之一。
变分学与哈密顿方程 n自由度力学系(q1,q2,...,qn)的拉格朗日函数l(q,妜)＝T-U,其中T、U分别是力学系的动能和势能。哈密顿最小作用原理指出，力学系的运动q=γ(t)使作用
L(у)＝达到驻定值。由变分学知道，使L(у)达到驻定值的q=у(t)是欧拉－拉格朗日方程
(1)的解。这是n个二阶常微分方程,称为拉格朗日方程组。
经典力学研究力学系有两种途径。一是由 (1)研究(q,妜)随t的变化。{q}构成力学系的构形空间M,它是一个微分流形,妜是M的切向量。这种途径称为拉格朗日力学，可以说是力学的切丛表述。
另一途径是引入广义动量p=(p1,p2,...,pn),，同时通过勒让德变换引入哈密顿函数而得到(q,p)所满足的哈密顿方程组（或称典则方程组，见哈密顿系统）
,
(2)这个途径称为哈密顿力学。由于p是M的余切向量,哈密顿力学可以说是力学的余切丛表述。
在哈密顿力学中最小作用原理也有相应的表述形式，也可讨论拉格朗日函数与哈密顿函数显含时间 t的情况。
研究哈密顿力学的数学理论框架，也称为哈密顿形式化。它对许多数学分支以及力学、理论物理都有重大的意义。
典则变换 典则方程组(2)有许多重要的性质。例如，在运动轨道p=p(t)，q=q(t)上h(p,q)守恒，由于h=T+l，上式实即沿运动轨道机械能守恒。又如,任一力学量F(p,q)在运动轨道上恒适合方程
，{h,F}是经典力学中的泊松括号（见一阶偏微分方程）。
为了讨论典则方程组，最有效的方法是作一个变换
φ:(p,q)(P,Q)=(P(p,q),Q(p,q)) (3)使(2)化简,但由于典则方程组有如上的重要特性，所以仍希望保持其形状。这种变换称为典则变换。典则变换有一些等价的定义。例如，它可定义为保持泊松括号不变的变换。然而，因为有,故由(3)式所表示的P、Q也适合,。利用(3)中的φ 的雅可比矩阵φ1，上述可以表示为,若矩阵A（或线性变换A）适合A_1JA＝J，则称 A为辛矩阵（或辛变换），所以典则变换的雅可比矩阵都是辛矩阵。其逆亦然。所以典则变换也可定义为雅可比矩阵为辛矩阵的变换(3)。
典则变换的重要例子如下：设函数S(q,P)适合。令，则是局部的典则变换。又如，考虑典则方程组的初值问题：,,,它的解当｜t｜充分小时为微分同胚。{gt}称为哈密顿相流：(P,Q)=gt(p,q)。对于每个固定的t,gt都是典则变换。
典则变换的重要性可从下例看出：著名的开普勒问题是讨论质量为m 的质点在势能为U（r）=-k／r的有心力场中的运动。采用极坐标（r，θ）则拉格朗日函数是,作勒让德变换，其哈密顿函数是，由于h中不显含θ，故有而有pθ＝常数。这就是角动量守恒。再联系到能量守恒，就可容易地解决这个问题。
由直角坐标变为极坐标所起的关键作用在于使H 中不显含θ,从而得到一个守恒律。如果作一典则变换（上述坐标变换也可扩充为典则变换）使某些坐标qi不出现在h中，那么也可以得到相应的守恒律pi=常数。这种qi称为循环坐标。守恒律就是典则方程组的初积分。利用它可以降低方程组的阶。这是求解典则方程组最常用的方法。
生成函数、哈密顿－雅可比方程 作典则变换φ:(p,q)(P,Q)最重要的方法是利用生成函数:在一定条件下存在函数S(p,Q)使得，于是
，。这是一个典则变换，S称为其生成函数。
一般地,S 可以显含时间t。可以证明S 适合偏微分方程
。 (4)(4)称为哈密顿－雅可比方程，简称H－J方程。
典则方程组(2)是(4)的特征方程组。由一阶偏微分方程理论知，可以通过求解(2)而得出H-J方程的解。但是还有与此对偶的一方面:即通过求解H-J方程得到S,而S是(2)之解作为典则变换的生成函数。从而可解出典则方程组(2)，其法如下：
作H-J方程的完全积分（见一阶偏微分方程）
，令（新的参数），,由它们解出q=q(t,α,b)，p=p(t,α,b)即得(2)的一族含2n个参数(α,b)的解。
以上指出的典则方程组与 H-J方程的关系之两个对偶的方面，有深刻的物理意义。人们很早就发现光的传播，服从一个与最小作用原理很相似的变分原理──费马原理，因而也可以作出典则方程组和 H-J方程的类似物。力学中的运动轨道相应于光学中的光线，光线是几何光学的基本概念。而生成函数S 所成的一族曲面S=常数,则相应于波前面,它是物理光学的基本概念。上述的二者的对偶关系正是反映了几何光学与物理光学的联系。力学与光学之间的这种类比，是量子力学的基础之一。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条