1) symmetry class of functions
函数对称类
2) symmetric function
对称函数
1.
Synthesis of symmetric functions based on RM type universal logic module ULM3;
基于RM型通用门ULM3的对称函数综合
2.
New method of detecting symmetry of CRM type symmetric function in OR-coincidence algebraic system based on tabular method;
基于表格法的CRM型对称函数检测
3.
Denotation and application for d_j-Map of symmetric function.;
对称函数的d_j图表示及其应用
3) symmetric functions
对称函数
1.
This paper analyses the characteristics of the symmetric functions in the field GF (2～m),derives the relations of a class of usual determinants and the Vandermonde determi-nants.
分析了ＧＦ（２～ｍ）上对称函数的特点，并且导出了一类常用的行列式与范德蒙德行列式的关系式，对于研究编码理论有一定的参考意义。
2.
In this paper,the author gives an explicit LU factorization and 1-banded factorization of the generalized Vandermonde matrix by using symmetric functions.
主要讨论如何利用对称函数构造证明文献[1]给出的广义范德蒙矩阵显式LU分解定理。
3.
An explicit LU factorization and 1-banded factorization of the generalized Vandermonde matrix are given by using symmetric functions.
利用对称函数给出了广义Vandermonde矩阵的显示LU分解和带宽为1的分解,从而可将广义Vandermonde矩阵表示为n个带宽为1的下三角矩阵和n个带宽为1的上三角矩阵的乘积。
4) symmetric power function cracks
幂函数类对称曲线裂纹
1.
Problems of an elastic plane having symmetric power function cracks were discussed.
研究含幂函数类对称曲线裂纹平面弹性问题,与解决孔口问题类似,采用传统的复变函数保角映射法,给出适当的保角变换公式,将裂纹外的区域映射到一个复平面的单位圆内,得到了含幂函数类对称曲线裂纹尖端Ⅰ-Ⅱ型应力强度因子的解析表达式。
5) symmetric idempotent orthogonal class function
对称幂等正交类函数
6) unsymmetrical function
非对称函数
1.
The transverse distributions of the entry and exit thickness are simulated with the unsymmetrical function.
板形理论中条元法的计算精度在很大程度上依赖于金属出口横向位移函数的初值,在非对称情况下采用以往研究中使用对称情况下的初值会有一定误差,为此以非对称函数拟合带材入、出口处横向厚度分布,同时引入跑偏概念,利用最小能量原理,由欧拉微分方程求得非对称情况下出口处金属横向位移函数,并计算了前张应力的横向分布,计算结果符合试验规律。
2.
The transverse distribution of the entry and exit thickness is simulated with the unsymmetrical function.
以非对称函数拟合带材入、出口处横向厚度分布,引入跑偏的概念,从而推导出非对称情况下出口处金属横向位移函数,并得到了前张应力横向分布。
补充资料：函数逼近，函数类的极值问题
函数逼近，函数类的极值问题
ions, extremal problems in function dasses approximation of ftinc-
】f，r，(r’)一f(r，(r‘’)}《M】r’一r“}“(r’，，“。I一1，!])的f任Cr!一1，l]组成的函数类，则对于n一1次代数多项式子空间贝了在!一1，l]上所作的最佳一致逼近，下列关系式成立: 悠二E‘MH。，”‘”)‘一粤，‘6) ，、_一二，二，，，，、~刀、M，二、。，，r，、忽”厂‘““‘M附rH“，贝:’‘一誉{’·‘万一‘’‘““‘，‘7， r=l，2，…，将这些结果与周期情形下的相应结果进行比较是有所裨益的.当，=1时，(6)，(7)的右端分别等于M凡和M人r+1.如果放弃对最佳逼近多项式的要求，那么就可以获得较强的结果，这些结果实质上改善了在!一1，l]端点处的逼近并保持了整个区间上的最佳渐近特征.例如，对任何f6MH‘，存在代数多项式序列Pn以t)任灾矛，使得当n~的时，下列关系式在t6!一1，l]上一致成立:、f(!)一。。，‘)、·:{{;杯}“二‘一，!- =E(MHa，哭聋)。【(l一tZ)a·‘2+o(l)1.对M评百，(r=1，2，…)也有类似的结果(见【川).关于(最佳及插值型)样条逼近给定在区间上函数类的问题，若干精确及渐近精确的结果(主要是对于低阶样条)已公诸于世(见1151). 就(积分度量下的)单边逼近而言，关于上述函数类用多项式和样条进行最佳逼近的误差估计也已得到了一系列精确的结果(见【14]).在推导这些结果的过程中，实质上利用了最佳逼近在锥约束下的对偶关系. 对给定的函数类叨，寻求其(固定维数的)最佳逼近工具将导致确定所谓的宽度(widih)问题，亦即确定(参考(l)，(3)) 心(，之，幻=运fE(叭，贝，)x， 贝即 d沁(叭，X)==运f者(叭，叽、)，， 田阳(其中下确界取自X的所有N维子空间灾N(及其平移))，以及确定实现这些下确界的(最佳)极子空间问题.心与d万的上界可由E(叨，灾)x和g(叭，叭)x分别给出，对于具体的子空间贝，来说，E(绷，灾)x和扩(绷，哭N)x是已知的.宽度问题中的主要困难是获取下确界.在某些场合下，可借助于拓扑中的Borsuk对映定理丈见18』)而得到这些下确界.在用(。一1阶三角多项式)子空间，荔一，或(关于结点人司。亏数为1的。阶样条)子空间s皿解决函数类M吼及周期函数类wrH“的最佳逼近问题时，已知的上确界E(叭，巩、)x几乎在所有的情况下同时也就是这些函数类的心值.此外，对周期函数类还有姚。一1=姚。.特别有(见[7]，【8]，【1 51，【16」)dZ，l(附妥，C)=dZ。(W蕊，C)二dZ。一(W下.L一)= =dZ。
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参考词条