1) interface and bulk phonons
界面声子和体声子
2) Interface phonon
界面声子
1.
We consider the propagation of the interface phonons in the active core of a quantum cascade laser.
研究了量子级联激光器有源核中界面声子的色散关系和静电势分布。
2.
It is shown that the effect of the interface optical phonons plays an important role for the binding energy of the heavy-hole exciton and the two branches of the interface phonon mode give comparable contributions.
结果表明：对于重空穴激子结合能，界面声子起着重要作用，且两支界面声子模的贡献是可比拟的。
3.
The numerical results show that the interactions of the interface phonon and an electron in quantum well are not ignorable.
数值计算结果表明,量子阱中界面声子与电子的相互作用是不可忽略的。
3) optical interface phonon
光学界面声子
1.
Based on the dielectric continuum model,the perturbation solutions of the components of electric field and displacement,as well as dispersion relation of the optical interface phonon modes in graded quantum well structures for | kl 0 |1 are obtained.
在连续介电模型基础上，讨论了量子斜阱中的光学界面声子；利用文献［６］所给数据，得到了在｜ｋｌ０｜＜＜１时的电场分量和电位移分量的微扰解，以及相应的色散关系解析表达式。
4) interface optical phonon
界面光学声子
1.
The dispersion relations and the phonon potential for interface optical phonon modes are calculated and the Hamiltonian of the electron IO phonon interaction is given.
采用宏观连续介质模型研究了极性半导体双势垒结构中界面光学声子模。
5) Interface phonon mode
界面声子模式
6) surface and interface phonon-polaritons
表面和界面声子极化激元
1.
The surface and interface phonon-polaritons in bilayer systems consisting of polar ternary mixed crystals are investigated in the modified random-element-isodisplacement model and the Born-Huang approximation,based on the Maxwell s equations with the boundary conditions.
采用改进的无规元素等位移模型和玻恩-黄近似,运用电磁场的麦克斯韦方程和边界条件,研究了薄膜厚度对由极性三元混晶组成的双层薄膜系统中的表面和界面声子极化激元的影响。
补充资料：声子
在简谐近似下，点阵振动可按其简正模分解──表达为3Ns（N是晶体中元胞数目,s是元胞中原子数目）个相互独立的点阵波的叠加,整个系统相当于一组3Ns个相互独立的谐振子，振子频率与能量是相应的点阵波频率和能量（见点阵动力学）。按量子力学，谐振子的能量是量子化的,能量量子是媡w（w是振子圆频率）。点阵波的能量量子称为声子，点阵波量子态的变化对应于相应的声子的产生或消灭，能量的变化是相应的声子数目的变化。
在阐明点阵波和其他微观粒子（电子、光子、中子等）或元激发的相互作用的物理图像时，定义声子的动量媡k (k 是相应点阵波的波矢,媡是普朗克常数除以2π)是有帮助的，这时，相互作用过程服从能量守恒和动量守恒规律。但点阵波波矢只确定到可以相差任一个倒易点阵矢量，这里定义的声子能量守恒及动量守恒规律也确定到这样。
这样一来，声子可看作是和光子相似的一种具有能量 媡wj(k)〔wj(k) 是相应点阵波的圆频率〕、动量媡k的玻色子（准粒子）。简谐近似下，点阵振动可看作是3Ns种声子的理想玻色气体。
如考虑非谐相互作用，声子间有相互作用。晶体中的电子，晶体的不完整性都会对声子产生散射，这会使声子变成为有限寿命的准粒子。假如这些作用很强，寿命短到和点阵振动周期可比拟，或声子自由程短到和点阵波波长可比拟，再用声子的概念就不妥当了。
在阐明点阵波和其他微观粒子（电子、光子、中子等）或元激发的相互作用的物理图像时，定义声子的动量媡k (k 是相应点阵波的波矢,媡是普朗克常数除以2π)是有帮助的，这时，相互作用过程服从能量守恒和动量守恒规律。但点阵波波矢只确定到可以相差任一个倒易点阵矢量，这里定义的声子能量守恒及动量守恒规律也确定到这样。
这样一来，声子可看作是和光子相似的一种具有能量 媡wj(k)〔wj(k) 是相应点阵波的圆频率〕、动量媡k的玻色子（准粒子）。简谐近似下，点阵振动可看作是3Ns种声子的理想玻色气体。
如考虑非谐相互作用，声子间有相互作用。晶体中的电子，晶体的不完整性都会对声子产生散射，这会使声子变成为有限寿命的准粒子。假如这些作用很强，寿命短到和点阵振动周期可比拟，或声子自由程短到和点阵波波长可比拟，再用声子的概念就不妥当了。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条