1) phonon
[英]['fəunɔn] [美]['fonɑn]
声子
1.
Structure of La-, Ca-PbTiO_3 nanocrystals and phonon characteristics;
La-,Ca-PbTiO_3纳米晶的结构和声子特性
2.
The Phonon Sidebands of Excitons Bound to NN 1 Trap in GaAs 1-x P x ∶N( x = 0.88) Alloys;
混晶GaAs_(1-x)P_x∶N(x=0.88)中NN_1对束缚激子发光的声子伴线
3.
Effect of temperature on phonon amplification in a single-walled nanotube;
温度对激光场引起的纳米管声子增益影响
2) phonons
声子
1.
Raman Shifts of the LA Phonons in a ZnSe/ZnTe Finite Strained Superlattice;
有限宽度的ZnSe/ZnTe应变超晶格中LA声子的拉曼频移(英文)
2.
By using quantum statistics, this paper obtains the initial results and the formula with which the entropy of phonons may be calculated.
采用量子统计方法，得到了声子熵的计算公式和初步结果，同时还指出在胰岛素与其受体的缔合反应中，声学支声子所提供的声子熵起了重要作用。
3.
By using quantum statistics,this paper obtains the calculation formula of entropy of phonons and initial results,and points out that the entropy of phonons plays an important role in the associated reaction of two kinds of anion structural groups in silicate melts.
熔体阴离子结构团缔合过程中声子熵的研究何安明李秉新石焕文（西安地质学院，西安７１００５４）关键词熔体阴离子结构团缔合声子熵近年来，中外学者已经开始重视对岩浆熔体的物理过程和机制（如利用喇曼光谱直接测定硅酸盐熔浆的结构等）的研究工作，并取得了重要进展。
3) acoustic phonon
声学声子
1.
ome properties of a surface polaron both,strongly and weakly coupled with acoustic phonons via the deformation potential for 2D nonpolar crystals in magnetic field are studied.
本文研究磁场中二维非极性晶体通过形变势与声学声子强、弱耦合的表面极化子的性质。
4) photon noise
光子噪声<声>
5) phonon-phonon collision
声子-声子的磁撞
6) phononic crystal
声子晶体
1.
Band gap structures of triangular lattice phononic crystal with elliptical solid cylinders;
椭圆柱三角晶格固态声子晶体的带隙结构
2.
The elastic wave propagation in two-dimensional phononic crystal at low frequencies and the anisotropy of effective velocity;
长波条件下二维声子晶体中的弹性波传播及各向异性
3.
Band gap structures of 3D simple cubic lattice phononic crystal with elliptical cylinders;
椭圆柱三维简立方排列声子晶体的带隙结构
补充资料：声子
在简谐近似下，点阵振动可按其简正模分解──表达为3Ns（N是晶体中元胞数目,s是元胞中原子数目）个相互独立的点阵波的叠加,整个系统相当于一组3Ns个相互独立的谐振子，振子频率与能量是相应的点阵波频率和能量（见点阵动力学）。按量子力学，谐振子的能量是量子化的,能量量子是媡w（w是振子圆频率）。点阵波的能量量子称为声子，点阵波量子态的变化对应于相应的声子的产生或消灭，能量的变化是相应的声子数目的变化。
在阐明点阵波和其他微观粒子（电子、光子、中子等）或元激发的相互作用的物理图像时，定义声子的动量媡k (k 是相应点阵波的波矢,媡是普朗克常数除以2π)是有帮助的，这时，相互作用过程服从能量守恒和动量守恒规律。但点阵波波矢只确定到可以相差任一个倒易点阵矢量，这里定义的声子能量守恒及动量守恒规律也确定到这样。
这样一来，声子可看作是和光子相似的一种具有能量 媡wj(k)〔wj(k) 是相应点阵波的圆频率〕、动量媡k的玻色子（准粒子）。简谐近似下，点阵振动可看作是3Ns种声子的理想玻色气体。
如考虑非谐相互作用，声子间有相互作用。晶体中的电子，晶体的不完整性都会对声子产生散射，这会使声子变成为有限寿命的准粒子。假如这些作用很强，寿命短到和点阵振动周期可比拟，或声子自由程短到和点阵波波长可比拟，再用声子的概念就不妥当了。
在阐明点阵波和其他微观粒子（电子、光子、中子等）或元激发的相互作用的物理图像时，定义声子的动量媡k (k 是相应点阵波的波矢,媡是普朗克常数除以2π)是有帮助的，这时，相互作用过程服从能量守恒和动量守恒规律。但点阵波波矢只确定到可以相差任一个倒易点阵矢量，这里定义的声子能量守恒及动量守恒规律也确定到这样。
这样一来，声子可看作是和光子相似的一种具有能量 媡wj(k)〔wj(k) 是相应点阵波的圆频率〕、动量媡k的玻色子（准粒子）。简谐近似下，点阵振动可看作是3Ns种声子的理想玻色气体。
如考虑非谐相互作用，声子间有相互作用。晶体中的电子，晶体的不完整性都会对声子产生散射，这会使声子变成为有限寿命的准粒子。假如这些作用很强，寿命短到和点阵振动周期可比拟，或声子自由程短到和点阵波波长可比拟，再用声子的概念就不妥当了。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条