1) optical parametric
光参量
1.
We construncted the mathmatic formular of the linewidth in optical parametric generation and amplifier caused by the sponetaneous parametric emission using quantum theory, and studied, computed and compared the influnce to the linewidth of other physics factors.
采用全量子理论，建立了皮秒级光参量发生放大器中自发参量辐射产生参量光线宽的数学方程，并对影响参量光线宽的各种物理机制进行计算机模拟、分析和比较。
2) optical parameters
光学参量
1.
Determination of optical parameters of ordered Ag/AAO nano-array composite structure;
Ag/AAO纳米有序阵列复合结构等效光学参量的确定
2.
The aim is to study the effects of the microscopic optical parameters of the deep and shallow doping centers on the saturation and fixed diffraction efficiencies.
理论上分析了深、浅两杂质中心的微观光学参量 (包括敏化光的深中心和浅中心光激发系数、记录光的浅中心光激发系数以及深中心和浅中心的电子复合系数 )对记录饱和衍射效率和固定衍射效率的影响。
3) Intensity parameter
光谱参量
1.
The Judd-Ofelt intensity parameters Ω 2(λ =2,4,6) are determined as Ω 2 =1.
利用强度参量 ,给出氟氧化物玻璃中Tm3+ 离子各激发能级的自发辐射跃迁速率、辐射寿命、荧光分支比和积分发射截面等光谱参量的预计值 ,发现许多跃迁振子强度大于 10 - 6 且积分发射截面大于10 - 18cm ,如 (3F ,3H) 4 →3H6 (170 7nm)跃迁的振子强度、积分发射截面分别为 3。
4) optical parameter
光学参量
1.
A new and simple gated photon counting system is described for the recovery of optical parameters in diffusive media.
讨论了一种新型而且简单的门控光子计数法 ,用来测量高散射介质的光学参量。
5) Optical parametric Fluorescence
参量发光
6) beam parameters
光束参量
1.
Influence of astigmatic lens on the beam parameters of cosh-Gaussian beams;
像散透镜对双曲余弦-高斯光束参量的影响
2.
As to the diffractive beam from the end surface of planar waveguide in TE0 mode,under the condition of paraxial approximation,the analytic expressions between the beam parameters,the half width of waveguide core layer and the normalized frequency are derived from curve fitting.
采用指数函数拟合光束参量与波导归一化频率的关系,分别得到了以二阶矩和微分算子定义的近场模场半宽度、以二阶矩和微分算子定义的远场发散半角以及以二阶矩定义的光束传输因子和波导归一化频率V、波导芯层半宽度a的解析表达式。
补充资料：光参量振荡
一束频率为vP(泵频) 的强激光和一束频率为vS（信号频率简作信频）的弱激光同时射入非线性介质时，如信频光被放大,同时产生频率为vi(vP=vS+vi)的闲置频率光，这种现象称为光参量放大。若将此非线性介质置于谐振腔中（见图）,腔镜 M1对泵频光透射，M1、M2对信频光或闲频光（或两者）高反射,则在频率为vP的激光作用下,从M2镜将输出频率为vS和vi的激光。这就是光参量振荡器。它是一种可调谐激光器，可以以脉冲工作，也可以连续工作。
双谐振荡器的谐振腔镜对vS和vi都具有高反射率,其阈值较低，但转换效率最多只有50％。单谐振荡器的谐振腔镜只对vS（或vi）具有高反射率，其阈值较高,但转换效率高，理论上可达100％。
光参量振荡器对满足墹κ=κP-κS-κi=0，即vPnP=vSnS+vini 的信频和闲频光具有最大的增益。这称为相位匹配条件。式中，κP、κS、κi和nP、nS、ni分别为泵频、信频、闲频光的波矢和折射率。实现相位匹配的方法，主要是利用晶体的各向异性和色散。
光参量振荡器只对满足相位匹配条件的信频和闲频光才具有最大增益。因而用某种方法改变晶体的折射率（通常nP、nS和ni的改变量并不相同）,信频和闲频光的频率便也发生相应变化，从而实现光参量振荡器频率的调谐。通常改变晶体的温度和取向（角度）可在大范围内调谐，而利用外加电场和压力可进行小范围细调。
双谐振荡器的谐振腔镜对vS和vi都具有高反射率,其阈值较低，但转换效率最多只有50％。单谐振荡器的谐振腔镜只对vS（或vi）具有高反射率，其阈值较高,但转换效率高，理论上可达100％。
光参量振荡器对满足墹κ=κP-κS-κi=0，即vPnP=vSnS+vini 的信频和闲频光具有最大的增益。这称为相位匹配条件。式中，κP、κS、κi和nP、nS、ni分别为泵频、信频、闲频光的波矢和折射率。实现相位匹配的方法，主要是利用晶体的各向异性和色散。
光参量振荡器只对满足相位匹配条件的信频和闲频光才具有最大增益。因而用某种方法改变晶体的折射率（通常nP、nS和ni的改变量并不相同）,信频和闲频光的频率便也发生相应变化，从而实现光参量振荡器频率的调谐。通常改变晶体的温度和取向（角度）可在大范围内调谐，而利用外加电场和压力可进行小范围细调。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条