1) optical parametric amplification
光参量放大
1.
Ultra-broadband optical parametric amplification based on pre-chirp controlling;
基于预啁啾控制的极宽带光参量放大
2.
Broadband tunable pulses in quasi-phase-matched crystal based optical parametric amplification
基于准相位匹配晶体的宽带可调谐光参量放大过程研究
3.
Laser sources that are of high repetition,short time duration and broadly tunable are needed for the application of ultra-fast laser,and femtosecond optical parametric amplification(OPA) is the preferred method for obtaining the sources.
利用Nd∶YAG激光的倍频、三倍频和四倍频谐波脉冲,对3种非线性光学晶体K2A l2B2O7(KABO),Cs-L iB6O10(CLBO)和β-BaB2O4(BBO)产生宽频带的飞秒激光I型非线性光参量放大相位匹配特性进行了系统的理论计算和分析。
2) optical parametric amplifier
光参量放大
1.
A novel injective femtosecond optical parametric amplifier (OPA) is developed, which can produce tunable femtosecond laser with central wavelength at 1μm, based on the traditional Ti:sapphine laser.
基于传统的钛宝石飞秒激光器,提出了可产生稳定的1μm波段可调谐飞秒激光的新型注入式飞秒光参量放大(OPA)系统。
2.
Several x~((2)) nonlinear process plays an important role in ultrafast optics,such as second harmonic generation(SHG),optical parametric amplifier(OPA) and optical parametric chirp pulse amplifier(OPCPA).
二阶光学非线性做为最基本(低阶)的非线性过程,用于发展激光技术已有若干成功的范例,如较早的倍频技术和光参量放大(OPA)技术,和近期的啁啾脉冲光参量放大(OPCPA)技术等。
3) fiber optical parametric amplifier
光纤参量放大器
1.
The capability of signal amplification from single and double-pumped fiber optical parametric amplifier(FOPA) is demonstrated and the potential and problem to use double-pumped FOPA in wavelength division multiplexing or dense wavelength division multiplexingsystem are introduced.
从单抽运和双抽运光纤参量放大器两种结构展开论述,着重介绍了光纤参量放大器对信号的放大能力及双抽运光纤参量放大器作为波分复用或密集波分复用系统放大器的可能性和所面临的问题,表明具有高增益和宽带宽的光纤参量放大器有可能成为新一代的光放大器。
2.
By the use of a set of coupled equations,the gain expression of two-pump fiber optical parametric amplifier(FOPA) with three-section nonlinear fibers is deduced theoretically.
研究表明在双抽运情况下,光纤参量放大器(FOPA)的增益随光纤长度、抽运光功率的增加而变大;同时,增益的大小和平坦性能也受到光纤色散特性的影响,从反常色散区到正常色散区,增益带宽逐渐变小,增益不平坦性有一定的改善;在二阶色散系数不变的情况下,光纤参量放大器增益带宽随四阶色散数的增加而减小。
3.
With high power optical source and high nonlinear optical fiber available, more and more attention has been in recent years paid on fiber optical parametric amplifier (FOPA) and its application for optical communication.
本文对光纤参量放大技术的原理和应用以及研究进展进行了系统综述,并在此基础上提出了研究发展宽带光纤参量放大器需要解决的关键技术。
4) femtosecond optical parametric amplification
飞秒光参量放大
1.
Principle and application of femtosecond optical parametric amplification;
飞秒光参量放大技术原理及应用
2.
Compensation of group velocity mismatching of three pulses in femtosecond optical parametric amplification;
飞秒光参量放大中三波群速失配的补偿
3.
Group velocity matching in femtosecond optical parametric amplification of the KBe_2BO_3F_2
KBe_2BO_3F_2飞秒光参量放大中的群速匹配
5) optical parametric amplifier
光参量放大器
1.
The theoretical fundamentals of fiber-based optical parametric amplifiers(OPA) are reviewed,and their applications are discussed in this paper.
评述了基于光纤的光参量放大器的理论基础,介绍了这种器件在光通信领域的应用情况,最后展望了这一领域的研究前景。
2.
3 μm region were generated by the propagation of femtosecond pulses produced by an Optical Parametric Amplifier through a 0.
采用波长可调光参量放大器作为泵浦源 ,对保偏光子晶体光纤的超连续谱的产生和非线性特性进行了实验研究 将光参量放大器产生的中心波长为 1。
6) fiber parametric amplification
光纤参量放大
1.
Suppression of the stimulated Brillouin scattering (SBS) is an important technology for realization of fiber parametric amplification.
受激布里渊散射 (SBS)的抑制是实现光纤参量放大的重要技术要求 ,已有文献报道多采用对抽运光进行相位调制的方法 ,将光功率分散到多个频率分量上来达到这一目的。
补充资料：光学参量放大与振荡
均是二阶非线性光学混频过程。其中光学参量放大是指：在非线性晶体中入射一束圆频率为ωp的较强激光（称泵浦光，简称泵光），同时又入射一束圆频率为ωs(ωs﹤ωp)的较弱激光(称信号光),则在一定条件下信号光会得到放大，此即光学参量放大。同时会产生频率为ωi=ωp-ωs的光 (称闲置光)。这时, 若设置一种对信号光（或同时对闲置光）反馈的装置，则和普通放大器经过反馈装置转化为振荡器一样，不需入射信号光，这个只受到泵光作用的晶体也会自激振荡而发出频率分别为ωs和ωi的信号光和闲置光。此即光学参量振荡。通常,泵光的功率密度必须大于一定值时振荡才会产生。此值称为泵浦阈值。
图1是光学参量振荡器实验装置的原理图。图中，频率为ωp 的泵光经过非线性晶体后，部分地转变为频率分别为ωs和ωi的信号光与闲置光。因此,输出的激光含有ωp、ωs 和ωi三个成分。对信号光的反馈装置就是由腔镜 M1和M2构成的对ωs谐振的光学谐振腔。
光学参量放大与振荡可看作是泵光与信号光及闲置光反复差频的结果。即由于非线性晶体的作用，泵光与信号光差频得到频率为ωi=ωp-ωs的闲置光。一旦闲置光产生,泵光与闲置光差频又得到频率为ωs=ωp-ωi的信号光。结果,泵光不断转化为信号光与闲置光(见光学混频)。既然这类光学差频过程必须满足所谓位相匹配条件，因此上面提到的产生光学参量放大或振荡的一定条件，也就是上述反复差频过程所要满足的位相匹配条件k(ωp)=k(ωi)+k(ωs), 其中k(ωp)、k(ωs)、k(ωi)分别为泵光、信号光和闲置光的波矢。当这三束光如图1那样共线传播时，此条件转化为要求泵光、信号光和闲置光在晶体中的折射率n(ωp)、n(ωs)和n(ωi)之间满足关系。
和光学倍频类似，通常利用非线性晶体本身的双折射性质实现光学参量放大或振荡的位相匹配。例如，对于非线性晶体是负单轴晶的情形，当三束光共线传播时，可选择光的偏振方向使泵光为非常光，信号光和闲置光为寻常光。当晶体光轴相对光束传播方向的夹角θ 改变时，三束光的折射率都会发生不同的变化。因此当ωp、ωs和ωi均一定时便会有一恰当的角度θ使上述位相匹配条件得以满足。另一方面，对于任意一个θ 角，当泵频ωp一定时,必有相应数值的信号光频率ωs及闲置光频率ωi满足位相匹配条件，从而使这些频率的激光得以产生。于是,连续改变θ 角,便会发出频率连续改变的激光。这样，利用参量振荡器就可实现激光频率的连续调谐。这种调谐方式称为角调谐。图2是ADP晶体的角调谐曲线 (横轴是信号光波长)。泵光波长为 λp＝1.06μm。θ0是信号光频率等于泵频一半时的匹配角。
此外，当θ 一定时，由于温度的改变，三束光的折射率也会有不同的改变，因而可起到改变θ同样的作用。用改变温度来实现激光频率调谐,称为温度调谐。图3是上述晶体在同样泵频下的温度调谐曲线。常用的参量振荡晶体还有碘酸锂、铌酸锂等等。
参考书目
C. C. Wang and G. W. Racette, Measurement of Parametric Gain Accompanying Optical Difference Frequency Generation, Appl. Phys. Lett.,Vol.6,p. 169,1965.
J.A.Giordinaine and R.C.Miller,Tunable OpticalParametric Oscillation in LiNbO3 at Optical Frequencies,Phys.Rev.Lett.,Vol.14,p.973,1965.
F.T. Areechi and E.O. Schuly-Dubsis,ed., LaserHandbook, Vol.1, North-Holland, Amsterdam, 1972.
图1是光学参量振荡器实验装置的原理图。图中，频率为ωp 的泵光经过非线性晶体后，部分地转变为频率分别为ωs和ωi的信号光与闲置光。因此,输出的激光含有ωp、ωs 和ωi三个成分。对信号光的反馈装置就是由腔镜 M1和M2构成的对ωs谐振的光学谐振腔。
光学参量放大与振荡可看作是泵光与信号光及闲置光反复差频的结果。即由于非线性晶体的作用，泵光与信号光差频得到频率为ωi=ωp-ωs的闲置光。一旦闲置光产生,泵光与闲置光差频又得到频率为ωs=ωp-ωi的信号光。结果,泵光不断转化为信号光与闲置光(见光学混频)。既然这类光学差频过程必须满足所谓位相匹配条件，因此上面提到的产生光学参量放大或振荡的一定条件，也就是上述反复差频过程所要满足的位相匹配条件k(ωp)=k(ωi)+k(ωs), 其中k(ωp)、k(ωs)、k(ωi)分别为泵光、信号光和闲置光的波矢。当这三束光如图1那样共线传播时，此条件转化为要求泵光、信号光和闲置光在晶体中的折射率n(ωp)、n(ωs)和n(ωi)之间满足关系。
和光学倍频类似，通常利用非线性晶体本身的双折射性质实现光学参量放大或振荡的位相匹配。例如，对于非线性晶体是负单轴晶的情形，当三束光共线传播时，可选择光的偏振方向使泵光为非常光，信号光和闲置光为寻常光。当晶体光轴相对光束传播方向的夹角θ 改变时，三束光的折射率都会发生不同的变化。因此当ωp、ωs和ωi均一定时便会有一恰当的角度θ使上述位相匹配条件得以满足。另一方面，对于任意一个θ 角，当泵频ωp一定时,必有相应数值的信号光频率ωs及闲置光频率ωi满足位相匹配条件，从而使这些频率的激光得以产生。于是,连续改变θ 角,便会发出频率连续改变的激光。这样，利用参量振荡器就可实现激光频率的连续调谐。这种调谐方式称为角调谐。图2是ADP晶体的角调谐曲线 (横轴是信号光波长)。泵光波长为 λp＝1.06μm。θ0是信号光频率等于泵频一半时的匹配角。
此外，当θ 一定时，由于温度的改变，三束光的折射率也会有不同的改变，因而可起到改变θ同样的作用。用改变温度来实现激光频率调谐,称为温度调谐。图3是上述晶体在同样泵频下的温度调谐曲线。常用的参量振荡晶体还有碘酸锂、铌酸锂等等。
参考书目
C. C. Wang and G. W. Racette, Measurement of Parametric Gain Accompanying Optical Difference Frequency Generation, Appl. Phys. Lett.,Vol.6,p. 169,1965.
J.A.Giordinaine and R.C.Miller,Tunable OpticalParametric Oscillation in LiNbO3 at Optical Frequencies,Phys.Rev.Lett.,Vol.14,p.973,1965.
F.T. Areechi and E.O. Schuly-Dubsis,ed., LaserHandbook, Vol.1, North-Holland, Amsterdam, 1972.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条