1) optical parametric generation
光参量产生
1.
It can be used to measure the duration of tunable femtosecond laser pulses from ultrashort pulse optical parametric generation.
设计出一台只用一块非线性晶体就能够测量宽波长范围的飞秒激光脉冲脉宽的单次脉冲自相关仪,适用于测量由光参量产生获得的可调谐飞秒激光脉冲的脉宽。
2.
The coupled wave equations for ultrashort-pulse optical parametric generation(OPG) are deduced and numerically solved.
建立了超短脉冲光参量产生过程的理论模型,数值求解耦合波方程组,研究了在飞秒级超短脉冲的光参量产生过程中,泵浦光的强度和脉宽对转换效率、输出脉冲的宽度和不对称度的影响。
3.
The noncollinear phase-matching optical parametric generation(NOPG) of femtosecond pulses is studied theoretically.
对非共线相位匹配飞秒脉冲光参量产生过程作了理论研究,计算了非共线相位匹配结构的光参量产生过程中非共线角与相位匹配角的关系,参量带宽和群速度失配参数随非共线角变化的情况。
2) optical parametric generator
光参量产生器
1.
Meanwhile, some experimental research work onoptical parametric generator (OPG) has been done, too.
作者进行了基于PPLN晶体和MgO：PPLN晶体的准相位匹配(QPM)宽带连续可调谐的中红外光参量振荡器的理论与实验研究工作；同时也对光参量产生器作了相关的实验研究。
3) Optical parametric generation (OPG)
光学参量产生
1.
Optical parametric generation (OPG) is an important method to obtain the infrared coherent light source.
光学参量产生(OPG)是获得可调谐红外相干光源的一种重要方法,它具有结构简单、便于种子注入的优点。
4) optical parametric generator (OPG)
光学参量产生器
1.
Based on quasi-phase-matching (QPM) technology, optical parametric conversion——including optical parametric generator (OPG) and optical parametric oscillator (OPO)——can be a powerful method to generate widely tunable, high efficient near and mid infrared radiation.
在实验中完成了一个基于周期极化铌酸锂晶体的高转换效率、低阈值、高重复频率的光学参量产生器。
6) intracavity optical parametric generator
内腔光学参量产生
1.
A quasi-phase-matched intracavity optical parametric generator(QPM-IOPG) is demonstrated based on multi-grating periodically poled lithium niobate(PPLN) internal to an acousto-optically Q-switched Nd∶YVO4 laser.
分析了不同极化周期下阈值和转换效率存在差异的原因,对内腔光学参量产生的阈值进行了理论分析和计算。
补充资料：光参量振荡
一束频率为vP(泵频) 的强激光和一束频率为vS（信号频率简作信频）的弱激光同时射入非线性介质时，如信频光被放大,同时产生频率为vi(vP=vS+vi)的闲置频率光，这种现象称为光参量放大。若将此非线性介质置于谐振腔中（见图）,腔镜 M1对泵频光透射，M1、M2对信频光或闲频光（或两者）高反射,则在频率为vP的激光作用下,从M2镜将输出频率为vS和vi的激光。这就是光参量振荡器。它是一种可调谐激光器，可以以脉冲工作，也可以连续工作。
双谐振荡器的谐振腔镜对vS和vi都具有高反射率,其阈值较低，但转换效率最多只有50％。单谐振荡器的谐振腔镜只对vS（或vi）具有高反射率，其阈值较高,但转换效率高，理论上可达100％。
光参量振荡器对满足墹κ=κP-κS-κi=0，即vPnP=vSnS+vini 的信频和闲频光具有最大的增益。这称为相位匹配条件。式中，κP、κS、κi和nP、nS、ni分别为泵频、信频、闲频光的波矢和折射率。实现相位匹配的方法，主要是利用晶体的各向异性和色散。
光参量振荡器只对满足相位匹配条件的信频和闲频光才具有最大增益。因而用某种方法改变晶体的折射率（通常nP、nS和ni的改变量并不相同）,信频和闲频光的频率便也发生相应变化，从而实现光参量振荡器频率的调谐。通常改变晶体的温度和取向（角度）可在大范围内调谐，而利用外加电场和压力可进行小范围细调。
双谐振荡器的谐振腔镜对vS和vi都具有高反射率,其阈值较低，但转换效率最多只有50％。单谐振荡器的谐振腔镜只对vS（或vi）具有高反射率，其阈值较高,但转换效率高，理论上可达100％。
光参量振荡器对满足墹κ=κP-κS-κi=0，即vPnP=vSnS+vini 的信频和闲频光具有最大的增益。这称为相位匹配条件。式中，κP、κS、κi和nP、nS、ni分别为泵频、信频、闲频光的波矢和折射率。实现相位匹配的方法，主要是利用晶体的各向异性和色散。
光参量振荡器只对满足相位匹配条件的信频和闲频光才具有最大增益。因而用某种方法改变晶体的折射率（通常nP、nS和ni的改变量并不相同）,信频和闲频光的频率便也发生相应变化，从而实现光参量振荡器频率的调谐。通常改变晶体的温度和取向（角度）可在大范围内调谐，而利用外加电场和压力可进行小范围细调。
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参考词条