1) quantum grand canonic ensemble
量子巨正则系综
2) grand canonical ensemble
巨正则系综
1.
Adsorption behavior of monochlorodifluoromethane (R22) , represented by the Stockmayer (SM) fluid, in activated carbon pores with defectives has been simulated by the grand canonical ensemble Monte Carlo(GCMC)method.
应用巨正则系综Monte Carlo方法模拟Stockmayer流体[以一氯二氟甲烷(R22)为代表]在活性炭孔中的吸附。
2.
This paper models the carrier number in silicon semiconductor using the method of grand canonical ensemble and Fermi-Dirac statistical distributions.
将巨正则系综的Fermi-Dirac(F-D)统计法与计算机模拟相结合,从本征半导体硅出发,探讨温度和光照能量对载流子数的影响,试图从理论上定量分析太阳能电池工作状况,对本征硅半导体中载流子数进行计算机模拟,模拟结果与理论规律基本吻合,此方法可为进一步研究掺杂半导体及氧化物半导体空间电荷层载流子数提供参考。
3.
The effects due to the interaction and finite size are given simultaneously by using the sum method for the grand canonical ensemble and mean field theory.
利用巨正则系综的求和方法与平均场理论 ,给出了有限粒子数与原子间相互作用对系统热力学性质的共同修正 ;并将所得结果与三维时的情况进行了比较 。
3) grand-canonical ensemble
巨正则系综合
4) huge canonical ensemble etc
巨正则系综等七种系综
5) quantum canonic ensemble theory
量子正则系综理论
1.
By using the quantum canonic ensemble theory,the density matrix and the Wehrl entropy of a harmonic oscillator are derived in a thermal field.
首先,由量子正则系综理论得到了热场中一维谐振子的密度矩阵,进而计算出的Wehrl熵不仅与谐振子的本征频率有关,而且还随热场的温度单调递增。
补充资料：巨正则系综
组成系综的系统与一温度为T、化学势为μ的很大的热源、粒子源相接触，此时系统不仅同热源有能量交换，而且可以同粒子源有粒子的交换，最后达到平衡，这种系综称巨正则系综。也可以这样设想：取M（M是一很大的数）个体积为V的相同的系统构成系综,其中任意一个系统均可作为所研究的系统, 其余M-1个系统起着恒温槽和粒子源的作用，系统间既有能量交换，又有粒子交流，并共同处于平衡，但各个系统在空间的位置不同，因而它们是可以分辨的。
巨正则系综的分布公式为,
此式给出具有确定体积V、温度T、化学势μ 的系统处于粒子数为N,能量为E的微观态j上的几率。式中Ξ 叫做巨配分函数，可表示为
,
其中包括两重求和,即先固定粒子数N，对系统所有可能的微观态求和，再对粒子数N从0到∞求和。
巨正则分布的经典表示式为
式中(p,q)代表(p1,p2,...,pf；q1,q2,...,qf),dpdq＝dp1dp2...dqfdq1dq2...dqf，h是普朗克常数，f是系统的自由度，同粒子自由度s的关系是f＝Ns,巨配分函数Ξ 为
在量子统计中，巨正则分布的密度矩阵(见统计物理学)为＝Ξ-1exp[(-＋μ)/kT],
式中和分别是系统的哈密顿算符和粒子数算符。而巨配分函数可表为Ξ(T,V,μ)＝tr{exp[(-＋μ)/kT]},
tr表示矩阵对角元的和，也必须包括对算符的本征值求和。
巨配分函数Ξ 是平衡态统计物理中一个非常重要的量,它不是算符,而是温度、体积和化学势的函数，其重要性在于它同系统的热力学量如能量、压强、粒子数平均值、熵、巨热力势等有直接的联系,只要求出Ξ ,就可得到系统所有的平衡态热力学量。在巨正则系综中，系统在某时刻的能量和粒子数同它们的平均值间存在着偏差，即涨落，其大小用相对涨落来量度。
能量的相对涨落是
式中CV是系统的定容热容。
粒子数的相对涨落是
对于单原子分子理想气体，则有
可见，以单原子理想气体为例，结果说明能量和粒子数的相对涨落都同粒子数的平均值成反比。对于宏观系统，嚺≈1023，故这种相对涨落是完全可以忽略的。
巨正则系综的分布公式为,
此式给出具有确定体积V、温度T、化学势μ 的系统处于粒子数为N,能量为E的微观态j上的几率。式中Ξ 叫做巨配分函数，可表示为
,
其中包括两重求和,即先固定粒子数N，对系统所有可能的微观态求和，再对粒子数N从0到∞求和。
巨正则分布的经典表示式为
式中(p,q)代表(p1,p2,...,pf；q1,q2,...,qf),dpdq＝dp1dp2...dqfdq1dq2...dqf，h是普朗克常数，f是系统的自由度，同粒子自由度s的关系是f＝Ns,巨配分函数Ξ 为
在量子统计中，巨正则分布的密度矩阵(见统计物理学)为＝Ξ-1exp[(-＋μ)/kT],
式中和分别是系统的哈密顿算符和粒子数算符。而巨配分函数可表为Ξ(T,V,μ)＝tr{exp[(-＋μ)/kT]},
tr表示矩阵对角元的和，也必须包括对算符的本征值求和。
巨配分函数Ξ 是平衡态统计物理中一个非常重要的量,它不是算符,而是温度、体积和化学势的函数，其重要性在于它同系统的热力学量如能量、压强、粒子数平均值、熵、巨热力势等有直接的联系,只要求出Ξ ,就可得到系统所有的平衡态热力学量。在巨正则系综中，系统在某时刻的能量和粒子数同它们的平均值间存在着偏差，即涨落，其大小用相对涨落来量度。
能量的相对涨落是
式中CV是系统的定容热容。
粒子数的相对涨落是
对于单原子分子理想气体，则有
可见，以单原子理想气体为例，结果说明能量和粒子数的相对涨落都同粒子数的平均值成反比。对于宏观系统，嚺≈1023，故这种相对涨落是完全可以忽略的。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条