1) Grand canonical ensemble monte carlo
巨正则系综蒙特卡罗
2) Grand canonical Monte Carlo simulation
巨正则系综蒙特卡罗模拟
3) GCMC
巨正则蒙特卡罗
1.
Then, methane adsorption of new MOFs was calculated by grand canonical Monte Carlo (GCMC) method at 298 K and 1-10 MPa, and the adsorption amounts were correlated with different substituent groups.
用巨正则蒙特卡罗(GCMC)模拟方法,计算了这些材料在298K、1-10MPa条件下对甲烷的吸附量,讨论了不同取代基与甲烷吸附量的关系。
2.
Grand Canonical Monte Carlo (GCMC) method based on all kinds of interaction potentials.
基于各种势函数的巨正则蒙特卡罗(GCMC—Grand Canonical Monte Carlo)方法。
4) grand canonical Monte Carlo
巨正则蒙特卡罗
1.
The adsorption of hydrogen in AFS and AST molecular sieves are studied using grand canonical Monte Carlo (GCMC) technique in this paper.
采用巨正则蒙特卡罗方法模拟了氢气在沸石中的吸附行为,并采用Dubinin-Astakhov微孔分析方法,分析了沸石结构对储氢量大小的影响,总结了影响储氢量大小的物理因素。
5) grand canonical Monte Carlo simulation
巨正则蒙特卡罗模拟
6) grand canonical Monte Carlo method
巨正则蒙特卡罗方法
1.
In this paper, the grand canonical Monte Carlo method is used to simulate the hydrogen storage in carbon nanotubes.
采用巨正则蒙特卡罗方法对碳纳米管的储氢过程做了模拟 ,通过对锯齿管中大量氢气分子的研究 ,得到了氢在纳米管中的轴向和径向分布 ,并做了初步分析。
补充资料：正则系综
组成系综的系统是由N个粒子组成的，同温度为T的很大的热源相接触并达到热平衡。也可以这样设想：取大数M个体积为V、粒子数为N 的相同的系统构成系综，其中任意一个系统均可作为被研究的系统，其余M-1个系统起着恒温槽的作用，系统间有能量交换，并共同处于热平衡。正则系综的分布公式为
(1)
或
(2)
式(1)给出具有确定粒子数N、体积V和温度T的系统处在微观态j上的几率。Z称为配分函数或态和函数，可表示为 是对系统的所有微观状态求和，称为玻耳兹曼因子。可见,系统处在微观状态j的几率只同该状态的能量E j有关。式(2)中的E r(r=1,2,...)表示系统的各个能级,Ω r是能级E r的简并度,ρ r则为系统处于能级E r上的几率。配分函数Z可写成这里是对系统的所有能级求和。
可以从微正则系综（见统计物理学）出发，把系统和与之接触的热源合在一起构成具有确定能量的大孤立系统，进而求得式(1)和(2)。也可以独立地证明正则分布公式(1)和(2)。这种系综首先由美国物理学家J.W.吉布斯提出，又称为吉布斯系综。
当系统的状态连续变化时，即在经典情形下，正则分布的表达式为
配分函数写为
式中f=N s是系统的自由度,s为粒子的自由度,E(p,q)是系统的能量。正则系综的某个物理量A的平均值为
在量子统计中，用密度矩阵（见统计物理学）表示系综的分布，正则分布的密度矩阵为
其中配分函数表示为。彑代表系统的哈密顿算符,tr表示矩阵对角元的和。Z不是算符，而是普通的函数。物理量A的平均值应为
。
正则系综中，系统在某时刻的能量值与其平均值一般是有偏差的，这可用相对涨落
来量度，其中CV是系统的定容热容。能量的相对涨落与系统的粒子数成反比。由于宏观系统的N很大,这种涨落完全可以忽略。
(1)
或
(2)
式(1)给出具有确定粒子数N、体积V和温度T的系统处在微观态j上的几率。Z称为配分函数或态和函数，可表示为 是对系统的所有微观状态求和，称为玻耳兹曼因子。可见,系统处在微观状态j的几率只同该状态的能量E j有关。式(2)中的E r(r=1,2,...)表示系统的各个能级,Ω r是能级E r的简并度,ρ r则为系统处于能级E r上的几率。配分函数Z可写成这里是对系统的所有能级求和。
可以从微正则系综（见统计物理学）出发，把系统和与之接触的热源合在一起构成具有确定能量的大孤立系统，进而求得式(1)和(2)。也可以独立地证明正则分布公式(1)和(2)。这种系综首先由美国物理学家J.W.吉布斯提出，又称为吉布斯系综。
当系统的状态连续变化时，即在经典情形下，正则分布的表达式为
配分函数写为
式中f=N s是系统的自由度,s为粒子的自由度,E(p,q)是系统的能量。正则系综的某个物理量A的平均值为
在量子统计中，用密度矩阵（见统计物理学）表示系综的分布，正则分布的密度矩阵为
其中配分函数表示为。彑代表系统的哈密顿算符,tr表示矩阵对角元的和。Z不是算符，而是普通的函数。物理量A的平均值应为
。
正则系综中，系统在某时刻的能量值与其平均值一般是有偏差的，这可用相对涨落
来量度，其中CV是系统的定容热容。能量的相对涨落与系统的粒子数成反比。由于宏观系统的N很大,这种涨落完全可以忽略。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条