1) integral Maxwell constitutive equation
积分型Maxwell本构方程
2) Maxwell constitutive equation
maxwell本构方程
3) integral constitutive equation
积分型本构方程
1.
An integral constitutive equation was adopted to ex pl ore the melt flow in a plate extruding die.
塑料熔体是具有记忆性的非线性黏弹性流体 ,为了准确分析板材挤出模具中熔体的流动 ,采用了积分型本构方程描述熔体的流变行为 ,同时给出熔体在狭缝流道中的控制方程。
4) up-Maxwell constitutional equation
上随体Maxwell本构方程
5) modified upper-convected Maxwell constitutive equation
修正上随体Maxwell本构方程
6) Maxwell-Stefan equation
Maxwell-Stefan方程
1.
Application of Maxwell-Stefan Equation in Multicomponent Mass Transfer;
Maxwell-Stefan方程在多元相间传质方面的应用
补充资料：本构方程
连续介质力学中描述特定物质性质的方程。它建立了特定连续介质的运动学量、动力学量、热力学状态之间的某些相互关系。本构关系随所考虑的具体介质和运动条件而变。
质量、动量、能量守恒律对所有物质都适用，连续介质力学以各种微分方程，如连续方程、运动方程、平衡方程等为主要研究手段。通常，这些方程中的动力学量、运动学量（有时还包括热力学量），都是未知函数，其数目多于体现上述守恒律的方程的个数。为了求解反映守恒律的方程组，添加了本构方程，使自变量的数目同总的方程数目相等。所以，本构方程是解决连续介质力学问题中的质量、动量、（有时加上）能量守恒定律的必要补充。
客观上存在的流体、固体多种多样，运动的环境也千差万别，为了对问题进行深入的研究，本构方程只能反映介质性质的主要方面,否则使问题过于复杂,理不出头绪。本构方程规定的介质是客观物质的力学模型。本构方程必须反映介质和运动环境的主要特点，但又要求简单，使所列出的方程便于进行数学计算。
常用的并且是最为成熟的用于连续介质力学的本构方程有下列三组：
① 无粘流体。(1)粘度为零，即η=η┡=0，η和η┡为粘度和第二粘度；(2)应力张量只是压力p;(3)密度均匀不变，ρ(x，y，z，t)＝常数，或是在密度显著变化时采用常比热完全气体（见流体力学的能量方程）的模型：定容比热容сv＝常数，定压比热容 сp＝常数，p＝ρRT，式中T为热力学温度，R为普适气体常数。单位质量内能e＝сvT，熵S－S0＝сvlnpρ-γ，式中γ为сp/сv,S0为某一约定状态的熵值。
② 牛顿流体。(1)粘度η=η(T，p),函数的具体形式随流体和温度范围而变；(2)应力张量的一部分是压力p,此外，还加上同粘性和变形率（见流体力学）有关的张量，其分量为
式中Up(U3,U3,U3)为流速U的三个分量。，;(3)rho;(x,y,z,t)=常数,或任何形式的具体状态方程f1(p,rho;,T)=0,f2(e,p,S)=0。
③ 完全弹性体 （各向同性）。是固体力学中发展得最为成熟的部分，在直角坐标系中它的本构方程是应力张量的六个分量 σxx,σyy,σzz,σxy,σyz,σzx同应变张量的六个分量 exx,eyy,ezz,exy,eyz,ezx之间的线性关系，由胡克定律表述
式中E是杨氏模量，v是泊松比，同粘性流体相比，这里既没有热力学量，也没有对时间的导数。温度升高会使金属膨胀而产生应力，要考虑这个效应，就应补充σij=??(T-T0)，式中的常数??和线膨胀系数有关。
20世纪20年代开始构造塑性力学的本构方程，这远比各向同性完全弹性体复杂，现在已经有很多成功的模型, 然而仍待做更多的研究。从50年代起对1300℃以上的空气、动载荷下土壤（由土、空隙和水组成，又分软土、硬土等）做了大量研究。对空气做得很成功，对土壤（尤其是硬土）至今尚待完善。燃烧产物的本构方程，蒸气和水、煤粉和空气、煤块和水等等两相共存混合物的本构方程，不断出现的新型材料的本构方程，都是近代很受重视的研究对象。
建立本构方程时既要有理论上的推理、论证，还要有实验测定的若干常数。在研究和使用本构方程的长期过程中，人们致力于划清适用条件，阐明理论模型同实际的符合程度。
同一种物质，在不同的条件下又可以针对所考虑的那一类条件,列出适用于该类条件的本构方程。例如,讨论水池中波浪，可以用密度rho;＝常数，η＝0，应力张量只是压力这一流体模型。但讨论水中声音传播时则必须考虑密度的变化加上绝热过程的条件。金属在载荷小、变形小的条件下可以看作各向同性弹性体；金属在载荷过大、变形过大条件下会呈现塑性以至断裂，这时，胡克定律就不适用了。
质量、动量、能量守恒律对所有物质都适用，连续介质力学以各种微分方程，如连续方程、运动方程、平衡方程等为主要研究手段。通常，这些方程中的动力学量、运动学量（有时还包括热力学量），都是未知函数，其数目多于体现上述守恒律的方程的个数。为了求解反映守恒律的方程组，添加了本构方程，使自变量的数目同总的方程数目相等。所以，本构方程是解决连续介质力学问题中的质量、动量、（有时加上）能量守恒定律的必要补充。
客观上存在的流体、固体多种多样，运动的环境也千差万别，为了对问题进行深入的研究，本构方程只能反映介质性质的主要方面,否则使问题过于复杂,理不出头绪。本构方程规定的介质是客观物质的力学模型。本构方程必须反映介质和运动环境的主要特点，但又要求简单，使所列出的方程便于进行数学计算。
常用的并且是最为成熟的用于连续介质力学的本构方程有下列三组：
① 无粘流体。(1)粘度为零，即η=η┡=0，η和η┡为粘度和第二粘度；(2)应力张量只是压力p;(3)密度均匀不变，ρ(x，y，z，t)＝常数，或是在密度显著变化时采用常比热完全气体（见流体力学的能量方程）的模型：定容比热容сv＝常数，定压比热容 сp＝常数，p＝ρRT，式中T为热力学温度，R为普适气体常数。单位质量内能e＝сvT，熵S－S0＝сvlnpρ-γ，式中γ为сp/сv,S0为某一约定状态的熵值。
② 牛顿流体。(1)粘度η=η(T，p),函数的具体形式随流体和温度范围而变；(2)应力张量的一部分是压力p,此外，还加上同粘性和变形率（见流体力学）有关的张量，其分量为
式中Up(U3,U3,U3)为流速U的三个分量。，;(3)rho;(x,y,z,t)=常数,或任何形式的具体状态方程f1(p,rho;,T)=0,f2(e,p,S)=0。
③ 完全弹性体 （各向同性）。是固体力学中发展得最为成熟的部分，在直角坐标系中它的本构方程是应力张量的六个分量 σxx,σyy,σzz,σxy,σyz,σzx同应变张量的六个分量 exx,eyy,ezz,exy,eyz,ezx之间的线性关系，由胡克定律表述
式中E是杨氏模量，v是泊松比，同粘性流体相比，这里既没有热力学量，也没有对时间的导数。温度升高会使金属膨胀而产生应力，要考虑这个效应，就应补充σij=??(T-T0)，式中的常数??和线膨胀系数有关。
20世纪20年代开始构造塑性力学的本构方程，这远比各向同性完全弹性体复杂，现在已经有很多成功的模型, 然而仍待做更多的研究。从50年代起对1300℃以上的空气、动载荷下土壤（由土、空隙和水组成，又分软土、硬土等）做了大量研究。对空气做得很成功，对土壤（尤其是硬土）至今尚待完善。燃烧产物的本构方程，蒸气和水、煤粉和空气、煤块和水等等两相共存混合物的本构方程，不断出现的新型材料的本构方程，都是近代很受重视的研究对象。
建立本构方程时既要有理论上的推理、论证，还要有实验测定的若干常数。在研究和使用本构方程的长期过程中，人们致力于划清适用条件，阐明理论模型同实际的符合程度。
同一种物质，在不同的条件下又可以针对所考虑的那一类条件,列出适用于该类条件的本构方程。例如,讨论水池中波浪，可以用密度rho;＝常数，η＝0，应力张量只是压力这一流体模型。但讨论水中声音传播时则必须考虑密度的变化加上绝热过程的条件。金属在载荷小、变形小的条件下可以看作各向同性弹性体；金属在载荷过大、变形过大条件下会呈现塑性以至断裂，这时，胡克定律就不适用了。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条