1) micropolar thermoelastic plate
微极热弹性板
2) micropolar elastic plate
微极弹性板
3) micropolar elasticity
微极弹性
1.
To achieve the general solutions to planar micropolar elasticity,Hamiltonian state space equations are derived and variables separation method is applied.
为了得到微极弹性理论平面问题的通解,本文建立了微极弹性理论平面问题的哈密顿状态方程,并对此方程实施分离变量法得到方程的通解。
4) micropolar generalized magneto-thermoelasticity
微极广义磁热弹性
5) generalized magneto-micropolar thermoelasticity
广义磁-微极热弹性
6) thermoelastic plate
热弹性板
1.
In this paper a new simplified form of Biot s general solution for the steady thermoelastic plates is given first.
本文首先给出了定常温度热弹性 Ｂｉｏｔ［１］通解的一种新的简化形式，它看起来与各向同 性弹性力学的Ｐａｐｋｏｖｉｃｈ－Ｎｅｕｂｅｒ 通解十分相象，而后由此出发，由一般的各向同性弹性板推 广到本文的热弹性板问题，研究了热弹性板的问题，在没有任何预先假设的前提下，应用Ｌｕｒ’ｅ 算子法，证明了此通解不失一般性，导出了热弹性板精化理论的控制微分方程。
补充资料：微极弹性固体
广义连续介质力学中一个典型的物质模型，是由可以平移和独立进行转动的微小刚性物质点组成的弹性固体。它是古典弹性固体模型的推广。为了大体上看出微极弹性固体和一般弹性固体这两种模型的差异，下面给出各向同性线性微极弹性固体的本构方程：
tij＝λδijekk＋(μ＋κ)eij＋μeji，
mij＝αδijγkk＋βγij＋γγji，式中tij和 mij为应力张量和力偶应力张量；λ、μ、κ、α、β、γ为物性模量;δij为克罗内克符号；eij和γij为应变张量，可表示为：
eij＝ui,j-εijk嗞k，
γij＝嗞i,j，式中ui和嗞i为位移矢量u和微转动矢量嗞的分量,εijk为交错张量(见张量)。古典弹性力学中各向同性线性弹性固体的本构方程为：
tij＝λδijekk+2μeij，式中λ和μ为拉梅常数。通过比较可见,在微极弹性固体中，由于考虑微极效应，总共需要6个物性模量,应力张量不再对称，并且出现力偶应力。
tij＝λδijekk＋(μ＋κ)eij＋μeji，
mij＝αδijγkk＋βγij＋γγji，式中tij和 mij为应力张量和力偶应力张量；λ、μ、κ、α、β、γ为物性模量;δij为克罗内克符号；eij和γij为应变张量，可表示为：
eij＝ui,j-εijk嗞k，
γij＝嗞i,j，式中ui和嗞i为位移矢量u和微转动矢量嗞的分量,εijk为交错张量(见张量)。古典弹性力学中各向同性线性弹性固体的本构方程为：
tij＝λδijekk+2μeij，式中λ和μ为拉梅常数。通过比较可见,在微极弹性固体中，由于考虑微极效应，总共需要6个物性模量,应力张量不再对称，并且出现力偶应力。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条