1) micropolar elasticity theory
微极弹性理论
1.
The complex function method was used in the solution of micropolar elasticity theory around cavity in an infinite elasticity plane.
将求解无限弹性平面中孔洞附近应力集中问题的复变函数方法 ,推广到微极弹性介质的应力集中问题上去 ,在复平面上给出了二维微极弹性理论应力集中问题的一般解 ,它可由解析函数与“域函数”构造出来 ,并利用保角映射的方法来满足非圆孔洞的边界条件· 在此基础上建立了求解微极弹性理论中应力集中问题的一般求解方法· 最后 ,对圆形孔洞附近的应力集中系数作了数值计算 ,并给出了具体结果
2) thermomicropolar theory
热微极性理论
3) micropolar elasticity
微极弹性
1.
To achieve the general solutions to planar micropolar elasticity,Hamiltonian state space equations are derived and variables separation method is applied.
为了得到微极弹性理论平面问题的通解,本文建立了微极弹性理论平面问题的哈密顿状态方程,并对此方程实施分离变量法得到方程的通解。
4) micropolar theory
微极理论
1.
To investigate the size effect of effective elastic properties for a nearly lamellar γ-TiAl based alloy,a micromechanical method was developed based on the micropolar theory.
基于微极理论细观力学方法,详细分析了近片层γ-TiAl基合金材料有效弹性性能的微结构尺度效应。
5) elastic-plastic limited equilibrium theory
弹塑性极限平衡理论
6) micropolar elastic plate
微极弹性板
补充资料：微极弹性固体
广义连续介质力学中一个典型的物质模型，是由可以平移和独立进行转动的微小刚性物质点组成的弹性固体。它是古典弹性固体模型的推广。为了大体上看出微极弹性固体和一般弹性固体这两种模型的差异，下面给出各向同性线性微极弹性固体的本构方程：
tij＝λδijekk＋(μ＋κ)eij＋μeji，
mij＝αδijγkk＋βγij＋γγji，式中tij和 mij为应力张量和力偶应力张量；λ、μ、κ、α、β、γ为物性模量;δij为克罗内克符号；eij和γij为应变张量，可表示为：
eij＝ui,j-εijk嗞k，
γij＝嗞i,j，式中ui和嗞i为位移矢量u和微转动矢量嗞的分量,εijk为交错张量(见张量)。古典弹性力学中各向同性线性弹性固体的本构方程为：
tij＝λδijekk+2μeij，式中λ和μ为拉梅常数。通过比较可见,在微极弹性固体中，由于考虑微极效应，总共需要6个物性模量,应力张量不再对称，并且出现力偶应力。
tij＝λδijekk＋(μ＋κ)eij＋μeji，
mij＝αδijγkk＋βγij＋γγji，式中tij和 mij为应力张量和力偶应力张量；λ、μ、κ、α、β、γ为物性模量;δij为克罗内克符号；eij和γij为应变张量，可表示为：
eij＝ui,j-εijk嗞k，
γij＝嗞i,j，式中ui和嗞i为位移矢量u和微转动矢量嗞的分量,εijk为交错张量(见张量)。古典弹性力学中各向同性线性弹性固体的本构方程为：
tij＝λδijekk+2μeij，式中λ和μ为拉梅常数。通过比较可见,在微极弹性固体中，由于考虑微极效应，总共需要6个物性模量,应力张量不再对称，并且出现力偶应力。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条