1) discrete orbital equation of celestial bodies motion
离散轨道方程
2) Discrete Locus Equation
离散量轨迹方程
3) discrete orbit
离散轨道
1.
In this paper,by discussing the basic hypotheses about the continuous orbit and discrete orbit in two research directions of the background medium theory for celestial body motion,the concrete equation forms and their summary of the theoretic frame of celestial body motion are introduced.
通过讨论天体运行背景介质理论的连续轨道及离散轨道这二个研究方向的基础假设,介绍了天体运行轨道的具体方程形式及理论框架概要;进一步地通过讨论天体运行轨道Binet方程的一般形式及其行星近日点进动角的解,给出了连续轨道理论与Newton理论及Einstein广义相对论的联系与区别;通过讨论天体运行轨道的分维扩展方程,给出了包括太阳系行星、天王星卫星、地球卫星、绕月航天器等在内的离散轨道(稳定性轨道)方程及其预言数据。
4) orbital equation
轨道方程
1.
The conservation tensor and orbital equation of the isotropic three-dimensional harmonic oscillator;
三维各向同性谐振子的守恒张量及其轨道方程
2.
Based on the Schwarzs Child Gauge, the moving orbital equation of the planets round the sun is derived, from directly finding the solution of the three geodefic equations relevant to r, φ and t.
根据施瓦茨希德度规 ,直接求解关于r,φ ,t的三个短程线方程 ,导出行星绕太阳运动的轨道方程。
3.
In this paper,we give the orbital equations of a classical particle in coulomb poten tial and isotropic oscillate potential and their screened potentials are given.
计算了经典粒子在库仑势场、球谐振子势场及其屏蔽势场中的运动轨道方
5) orbit equation
轨道方程
1.
The equation can be used to get the orbit equation easily.
并将其应用于有心力问题及抛体问题 ,导出了有心力问题的轨道微分方程Binet公式及抛体轨道方程。
2.
The motion of charged particle acted upon by Lorentz force and other external force are analyzed,calculating formulae of orbit equation and curvature radius are derived.
分析了带电粒子受到洛伦兹力和其他恒定外力作用下的运动情况,导出了轨道方程和曲率半径的计算公式。
6) discrete equation
离散方程
1.
Performance analysis of TDMA and PDMA methods for solution to discrete equation;
求解离散方程的TDMA与PDMA方法性能分析
2.
In solving differential equation by means of discrete equations, the nonnegativity conditions of numerical approximate solution are studied and some types of discrete equations which will satisfy the condition are enumerated.
本文从讨论矩阵A的逆矩阵A~(-1)非负的条件出发,研究用离散方程组求解微分方程数值近似解不出负的条件,并列举出一些类型的离散方程组是能满足这些条件。
补充资料：离散时间周期序列的离散傅里叶级数表示
(1)
式中χ((n))N为一离散时间周期序列，其周期为N点，即
式中r为任意整数。X((k))N为频域周期序列，其周期亦为N点，即X(k)=X(k+lN)，式中l为任意整数。
从式(1)可导出已知X((k))N求χ((n))N的关系
(2)
式(1)和式(2)称为离散傅里叶级数对。
当离散时间周期序列整体向左移位m时,移位后的序列为χ((n+m))N，如果χ((n))N的离散傅里叶级数(DFS)表示为,则χ((n+m))N的DFS表示为
式中χ((n))N为一离散时间周期序列，其周期为N点，即
式中r为任意整数。X((k))N为频域周期序列，其周期亦为N点，即X(k)=X(k+lN)，式中l为任意整数。
从式(1)可导出已知X((k))N求χ((n))N的关系
(2)
式(1)和式(2)称为离散傅里叶级数对。
当离散时间周期序列整体向左移位m时,移位后的序列为χ((n+m))N，如果χ((n))N的离散傅里叶级数(DFS)表示为,则χ((n+m))N的DFS表示为
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条