1) trial function space
试探函数空间
2) ω-test function spaces
ω-试验函数空间
3) trial function
试探函数
1.
A new algorithm to optimize trial function for quantum Monte Carlo calcuiations has been outlined Sample calculations show that this algorithm has both smaller statistical errors and improved expectation values, campared to commonly used function.
使用“动态构型”优化试探函数的方法来优化量子ＭｏｎｔｅＣａｒｌｏ计算方法中的试探函数，几个例子的计算说明：这个算法优化过的试探函数与一般试探函数相比，具有统计误差小和能量期望值准确的特
2.
The proof is based on the uniqueness theorem in electrostatics,making use of two trial functions Φ 1 and Φ 2 for the potentials in dielectrics.
本文根据静电场的唯一性定理，运用两介质区内的电势分布试探函数Φ１和Φ２，证明两均匀介质中位于无限大分界平面两侧的电荷之间的相互作用力服从牛顿第三定
3.
Anovel trial function has been employed in the calculation.
８％的相关能，计算中使用了一种新的试探函数，它满足电子与电子，电子与核的奇点条
4) heuristic function
探试函数
5) trial function method
试探函数法
1.
Based on the homogeneous balance method and trial function method,two trial func- tion methods of exponential functions are presented.
在齐次平衡法、试探函数法的基础上,给出指数函数所组成的两种试探函数法,并借助符号计算系统Mathematica构造了Hybrid-Lattice系统、mKdV差分微分方程、Ablowitz-Ladik-Lattice系统等非线性离散系统的新的精确孤波解。
2.
Based on the trial function method,a new trial function method combined with exponential functions is presented and applied to the nonlinear discrete system.
本文在试探函数法的基础上,给出由指数函数所组成的试探函数法,将其应用于非线性离散系统,借助符号计算系统Mathematica构造了Hybrid-Lattice系统的新的精确孤波解。
3.
The paper concerns with Fisher equation,and the authors construct some new exact solutions by using the trial function method.
利用试探函数法构造了n维Fisher方程的几个新的精确解,并运用常微分方程定性理论讨论了行波解的稳定性。
6) function space
函数空间
1.
The compactness of a new function space;
一个新的函数空间的紧致性
2.
A note on the algebraicity of domain function spaces
Domain函数空间代数性的一个注记
3.
By the new method, which utilizes function approaches theory, projection operator theory and multi-resolution analysis, the telegraphic equation can be projected into a function space, which is spanned by the orthogonal basis function relates to variable t in an given binary resolution, and then an vector equation with only one variable of distance x is presented.
利用函数逼近、投影变换和多分辨分析理论将输电线路电报方程组投影到由一个关于时间变量t的基函数,在某个二进分辨率下通过位移张成的函数空间中,得到一个只关于距离变量x的向量微分方程组。
补充资料：广义函数空间
广义函数空间
generalized functions, space of
其中。是依赖于毋任S*，，的充分小的数. 以上两类空间都是Hilbert空间的归纳和投射极限.很多几瓜冲阳月一nl抑oB空间属于这一类型. 关于经典的例子，这些空间的拓扑性质和其上的算子代数可见【A3]，fA4].【译注】这里的FS型空间是F卫优het空间中特定的一类.余庆余译广义函数空间[脚曰血曰如以汕‘，匆甲理of;0606川eH-~初，诚“poc‘p‘cT，]，分布李卿(曲肠butio”sPaCe) (充分好的)姆珍函攀宇卿(s哪of‘tfunc-石。拙)的对偶空间.碱d喊空间(Fr台为et sPa戊)(FS型)和强对偶于它们的空间(DFS型)在这里起着重要的作用.FS型空间是E以朋ch空间的直接集的投射极限，它的对偶空间是DFS型空间.DFS型空间是B缸uch空间的直接集的归纳极限，它的对偶空间是FS型空间.FS型和DFS型空间都是完全、可分、自反和Montel的.在FS型和DFS型空间中，弱收敛和强收敛一致. 检验函数和广义函数空间的例. l)空间S和S’·(纂呼(raPidiy~deCn戈‘吨”检验函数空间S=S(R”)由那些C的(r)函数组成，它和它的各阶导数在无穷远处递降速度快于}xl一’的任意幂次·这个空间是B阻犯Ch空间序列凡(p=0，1，…)的投射极限，凡由口(R”)函数组成，范数为 毋~J!毋}l，一s即(l+!xl’)产/’ID比势(x)I， {.{(p且包含凡+，C凡是紧的;S是FS型的.对偶空间S‘=S’(r)(攀增(sfow脚wth)广义函数空间)是压m由空间列凡的归纳极限，其中嵌入S，C凡十，是紧的，故S’是DFS型的.如果一个广义函数序列在S‘中弱收敛，那么在某个空间凡中，它依泛函的范数收敛.Fo山交r变换是空间S和空间S‘上的同构. 2)空间D(O)和D‘(O)(O是Rn中开集).由在O中有紧支集(见广义函数的支集(s叩port ofa罗ne扭山司血叨山n))的C的(口)函数组成的检验函数空间，它被赋予FS型空间(递增)序列c了(氏)(k“1，2，·‘’)的强归纳极限拓扑，其中{认}是严格递增开集序列，该序列穷尽。
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参考词条