1) Newton equation
牛顿方程
1.
In the system of two energy levels atom, based on the quantum theory and considering the effects of the outfield on the atom system, we can get the conclusion that the direction of external force is contrary to average acceleration, which conflicts with quantum Newton equation.
在二能级原子系统中,考虑外场对原子系统的影响,根据量子理论推导,容易得到外力与外力贡献的平均加速度方向相反的结论,这与量子牛顿方程相抵触,称之为佯谬。
2.
In this paper the scattered angle in central force field is calculated by using calculus of functional vector analysis on base of Newton equation and the law of conservation of angular momentum, it avoides complex calculations in general textbook on basics of orbital equation of central force field.
本文从牛顿方程及角动量守恒定律出发 ,利用矢量函数的微积分运算技巧简捷地推导出中心力场中散射角 φ,避免了经典教科书中从轨道方程出发推导出 φ的繁琐性 ,不仅计算简洁 ,而且物理过程明确 。
2) quasi-Newton equation
拟牛顿方程
1.
In this paper,we propose a new quasi-Newton equation by doing the four-order Taylor series expansion for the objective function,and present a new quasi-Newton method based on the equation.
文章通过四阶泰勒展开提出了一种新拟牛顿方程,且给出了新的拟牛顿算法,并结合Wolfe非精确线性搜索证明了此新拟牛顿算法对一般非凸无约束优化问题的全局收敛性。
2.
A class of modified BFGS algorithm based on the new quasi-Newton equation Bk+1sk=k=yk+γksTksksk is presented in this paper to solve the unconstrained optimization problem, and the global convergence is proved under the condition that the objective function is uniformly convex, the parameter k satisfies |1-k|≤t′‖sk‖ (t′ is a constant).
针对无约束最优化问题 ,在已建立的一类新拟牛顿方程 Bk+ 1sk=yk =yk+ γks Tksksk的基础上 ,证明了满足新拟牛顿方程的一类改进 BFGS算法在修正矩阵 Bk 中参数 tk 满足 | 1 - tk|≤t′‖ sk‖ ( t′为任一常数 ) ,且目标函数一致凸的条件下 ,具有全局收敛性 。
3.
As we all know, Quasi-Newton equations lay the basis ofQuasi-Newton methods, according to the time when the Quasi-Newton equations appear, wecan classify them as :the original and the new ones.
大家都知道，拟牛顿方程是拟牛顿法的基础，按照出现的时间早晚可以分为原始的拟牛顿方程和新的拟牛顿方程。
3) pseudo-Newton equations
伪牛顿方程
1.
It is proved that the formula is the unique solution for which satisfiy pseudo-Newton equations.
讨论了无约束优化的伪Newtonδ-秩1校正公式,证明了伪Newtonδ-秩1校正公式是满足伪牛顿方程的唯一最优解和在目标函数满足二阶连续可微,其Hessian矩阵满足L ipsch itz条件和在最优值处的Hessian矩阵为数量矩阵时的伪Newtonδ-秩1的线性收敛性和超线性收敛性。
4) weak quasi Newton equation
弱牛顿方程
5) non-Newtonian equation
非牛顿方程
6) the Newtonian equation
牛顿运动方程
1.
Based on the basin of attraction,the Newtonian equation is related to an initial value problem in terms of which a new set of sufficient condition for the existence of a unique 2π-periodic solution in this paper.
文章利用吸引盆理论,依据初值问题证明了牛顿运动方程周期解存在的充分条件。
2.
Based on the basin of attraction,this paper proves sufficient condition for the existence of a periodic solution of the Newtonian equation u″(t)+gradG(u(t))=p(t) by Shen Z H.
利用吸引盆理论证明了沈祖和先生给出的牛顿运动方程u″(t)+gradG(u(t))=p(t)周期解存在的充分条件。
补充资料：泊松方程和拉普拉斯方程
势函数的一种二阶偏微分方程。广泛应用于电学、磁学、力学、热学等多种热场的研究与计算。
简史 1777年，J.L.拉格朗日研究万有引力作用下的物体运动时指出：在引力体系中，每一质点的质量mk除以它们到任意观察点P的距离rk,并且把这些商加在一起，其总和即P点的势函数，势函数对空间坐标的偏导数正比于在 P点的质点所受总引力的相应分力。1782年，P.S.M.拉普拉斯证明：引力场的势函数满足偏微分方程：,叫做势方程，后来通称拉普拉斯方程。1813年,S.-D.泊松撰文指出,如果观察点P在充满引力物质的区域内部,则拉普拉斯方程应修改为，叫做泊松方程，式中ρ为引力物质的密度。文中要求重视势函数 V在电学理论中的应用,并指出导体表面为等热面。
静电场的泊松方程和拉普拉斯方程 若空间分区充满各向同性、线性、均匀的媒质，则从静电场强与电势梯度的关系E=-墷V和高斯定理微分式，即可导出静电场的泊松方程：
，
式中ρ为自由电荷密度，纯数 εr为各分区媒质的相对介电常数，真空介电常数εo=8.854×10-12法／米。在没有自由电荷的区域里，ρ＝0，泊松方程就简化为拉普拉斯方程
。
在各分区的公共界面上，V满足边值关系
式中i，j指分界面两边的不同分区，σ 为界面上的自由电荷密度，n表示边界面上的内法线方向。
边界条件和解的唯一性 为了在给定区域内确定满足泊松方程以及边值关系的解，还需给定求解区域边界上的物理情况，此情况叫做边界条件。有两类基本的边界条件：给定边界面上各点的电势，叫做狄利克雷边界条件；给定边界面上各点的自由电荷,叫做诺埃曼边界条件。
边界几何形状较简单区域的静电场可求得解析解，许多情形下它们是无穷级数，稍复杂的须用计算机求数值解，或用图解法作等势面或力线的场图。
除了静电场之外，在电学、磁学、力学、热学等领域还有许多服从拉普拉斯方程的势场。各类物理本质完全不同的势场如果具有相似的边界条件，则因拉普拉斯方程解的唯一性，任何一个势场的解，或该势场模型中实验测绘的等热面或流线图，经过对应物理量的换算之后，可以通用于其他的势场。
静磁场的泊松方程和拉普拉斯方程 在SI制中，静磁场满足的方程为
式中j为传导电流密度。第一式表明静磁场可引入磁矢势r)描述：
在各向同性、线性、均匀的磁媒质中，传导电流密度j0的区域里，磁矢势满足的方程为
选用库仑规范，墷·r)=0，则得磁矢势r)满足泊松方程
式中纯数μr 为媒质的相对磁导率， 真空磁导率μo=1.257×10-6亨／米。在传导电流密度j=0的区域里,上式简化为拉普拉斯方程
静磁场的泊松方程和拉普拉斯方程是矢量方程，它的三个直角分量满足的方程与静电势满足的方程有相同的形式。对比静电势的解，可得矢势方程的解。
参考书目
郭硕鸿著:《电动力学》,人民教育出版社,北京,1979。
J.D.杰克逊著,朱培豫译：《经典电动力学》下册,人民教育出版社,北京,1980。(J.D. Jackson,Classical Electrodynamics,John Wilye & Sons,New York,1976.)
简史 1777年，J.L.拉格朗日研究万有引力作用下的物体运动时指出：在引力体系中，每一质点的质量mk除以它们到任意观察点P的距离rk,并且把这些商加在一起，其总和即P点的势函数，势函数对空间坐标的偏导数正比于在 P点的质点所受总引力的相应分力。1782年，P.S.M.拉普拉斯证明：引力场的势函数满足偏微分方程：,叫做势方程，后来通称拉普拉斯方程。1813年,S.-D.泊松撰文指出,如果观察点P在充满引力物质的区域内部,则拉普拉斯方程应修改为，叫做泊松方程，式中ρ为引力物质的密度。文中要求重视势函数 V在电学理论中的应用,并指出导体表面为等热面。
静电场的泊松方程和拉普拉斯方程 若空间分区充满各向同性、线性、均匀的媒质，则从静电场强与电势梯度的关系E=-墷V和高斯定理微分式，即可导出静电场的泊松方程：
，
式中ρ为自由电荷密度，纯数 εr为各分区媒质的相对介电常数，真空介电常数εo=8.854×10-12法／米。在没有自由电荷的区域里，ρ＝0，泊松方程就简化为拉普拉斯方程
。
在各分区的公共界面上，V满足边值关系
式中i，j指分界面两边的不同分区，σ 为界面上的自由电荷密度，n表示边界面上的内法线方向。
边界条件和解的唯一性 为了在给定区域内确定满足泊松方程以及边值关系的解，还需给定求解区域边界上的物理情况，此情况叫做边界条件。有两类基本的边界条件：给定边界面上各点的电势，叫做狄利克雷边界条件；给定边界面上各点的自由电荷,叫做诺埃曼边界条件。
边界几何形状较简单区域的静电场可求得解析解，许多情形下它们是无穷级数，稍复杂的须用计算机求数值解，或用图解法作等势面或力线的场图。
除了静电场之外，在电学、磁学、力学、热学等领域还有许多服从拉普拉斯方程的势场。各类物理本质完全不同的势场如果具有相似的边界条件，则因拉普拉斯方程解的唯一性，任何一个势场的解，或该势场模型中实验测绘的等热面或流线图，经过对应物理量的换算之后，可以通用于其他的势场。
静磁场的泊松方程和拉普拉斯方程 在SI制中，静磁场满足的方程为
式中j为传导电流密度。第一式表明静磁场可引入磁矢势r)描述：
在各向同性、线性、均匀的磁媒质中，传导电流密度j0的区域里，磁矢势满足的方程为
选用库仑规范，墷·r)=0，则得磁矢势r)满足泊松方程
式中纯数μr 为媒质的相对磁导率， 真空磁导率μo=1.257×10-6亨／米。在传导电流密度j=0的区域里,上式简化为拉普拉斯方程
静磁场的泊松方程和拉普拉斯方程是矢量方程，它的三个直角分量满足的方程与静电势满足的方程有相同的形式。对比静电势的解，可得矢势方程的解。
参考书目
郭硕鸿著:《电动力学》,人民教育出版社,北京,1979。
J.D.杰克逊著,朱培豫译：《经典电动力学》下册,人民教育出版社,北京,1980。(J.D. Jackson,Classical Electrodynamics,John Wilye & Sons,New York,1976.)
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
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