1) stream function couple
流函数偶
2) stream function couple gradient
流函数偶梯度
3) even function
偶函数
1.
The convenient calculation of generalized integral of odd and even function in infinite interval (-∞,+∞);
无穷区间(-∞,+∞)上奇、偶函数的广义积分的简便计算
2.
This paper elaborates the main analytic characteristics of odd-even function,and the systematic analysis(proof) is carried out.
对成人本科高等数学教学中奇偶函数的主要分析性质进行了分析,并对其进行了较系统的论证。
3.
It also introduces the fundamental character of infinite integral calculus and the calculation of strange function and even function.
主要介绍无穷限广义积分的计算方法:直接积分法、换元积分法、分部积分法,无穷限广义积分的基本性质及奇函数、偶函数在(-∞,+∞)上的无穷限广义积分的计算。
4) odd and even functions
奇偶函数
1.
A simplified formula for calcdating the double integral of odd and even functions in the dis-trict of symmetry with examples of application are given.
本文给出在对称区域上的奇偶函数的二重积分简化公式，并用该公式计算这类二重积分。
5) vortex function couple
涡函数偶
1.
Furthermore,in this paper,a new concept-vortex function coupleand its corresponding gradient are proposed,and the relation between the gradient of the vortex-function couple and the vortex-l.
提出涡函数偶及其梯度的新概念,指出它与涡线、旋度、涡旋强度的关系。
6) dual function
对偶函数
1.
An equation involving the pseudo Smarandache function and its dual function
一个包含伪Smarandache函数及其对偶函数的方程
2.
Solution of shear connector's embedded length in steel column base by dual function integral transformation method
钢柱脚抗剪键埋深的对偶函数积分变换解法
3.
The equilibrim equation of Timoshenko beam is expressed by dual function in a unified form so as to facilitate the integral transformation.
为此将Ｔｉｍｏ－ｓｈｅｎｋｏ梁的平衡方程用对偶函数表达为一个统一的形式。
补充资料：流函数
流体力学中同连续性方程相联系的一个标量函数，它在流体平面运动和轴对称运动中有重要应用。不可压缩流体和定常可压缩流体的连续性方程可写成：
墷·(ρν)=0，
(1)式中为速度矢量;ρ为流体密度；ν＝0和ν＝1分别对应于不可压缩流体和定常可压缩流体情形。 由方程(1)容易看到存在着矢势B，使下式成立：
ρν=墷×B，
(2)式中B称为广义流函数。在平面运动和轴对称运动这两种特殊情形下，B只有一个非零分量,如果引进流函数将带来以一个函数代替两个速度分量函数的好处。在平面运动情形下，连续性方程在直角坐标系中可以写成如下的形式：
，式中u、v为速度矢量在x、y轴方向上的分量。由此推出存在流函数Ψ，使得：
。显然，此时有B＝(0，0，Ψ)，Ψ称为平面运动的流函数。在轴对称运动中,取柱坐标系(r，嗞，z)和球坐标系(r，嗞，θ)，连续性方程可分别写为：
(3)式中vr、vz和vr、vθ分别为速度矢量在柱坐标系r、z轴上和球坐标系r、θ轴上的分量。由式(3)推出存在着流函数Ψ，使得： ；
（柱坐标）。（球坐标）容易验证，此时矢势具有下列形式：
Ψ称为轴对称运动的流函数，也称为斯托克斯流函数。
对于不可压缩流体，流函数具有下列四个性质：①Ψ可加上任一常数而不影响对流体的运动的描述。②Ψ为常数的曲面是流面。③在Oxy平面上或θ＝π/2的平面上取一曲线弧AB,则通过以AB为底、高为单位的曲面(平面情形)或通过以AB为母线的旋转曲面(轴对称情形)的流量Q与流函数在A、B两点上的值ΨA和ΨB之间存在如下关系：
式中ν＝0和ν＝1分别对应于平面和轴对称情形。④在单联通区域内若不存在源、汇（见源流、汇流），则流函数Ψ是单值函数。若单联通区域内有源、汇或在多联通区域内，则Ψ一般是多值函数。
如果不可压缩流体的运动是无旋的， 则墷×＝0。在直角坐标系中无旋条件给出，由此推出，流函数Ψ满足拉普拉斯方程ΔΨ＝0， 因而是调和函数。在柱坐标系和球坐标系中，无旋条件要求：
,
（柱坐标）
,
（球坐标）于是Ψ满足下列方程：
D2Ψ＝0，式中D2为广义斯托克斯算符，它在柱坐标系和球坐标系中的表达式分别为：
， （柱坐标）
。 （球坐标）
墷·(ρν)=0，
(1)式中为速度矢量;ρ为流体密度；ν＝0和ν＝1分别对应于不可压缩流体和定常可压缩流体情形。 由方程(1)容易看到存在着矢势B，使下式成立：
ρν=墷×B，
(2)式中B称为广义流函数。在平面运动和轴对称运动这两种特殊情形下，B只有一个非零分量,如果引进流函数将带来以一个函数代替两个速度分量函数的好处。在平面运动情形下，连续性方程在直角坐标系中可以写成如下的形式：
，式中u、v为速度矢量在x、y轴方向上的分量。由此推出存在流函数Ψ，使得：
。显然，此时有B＝(0，0，Ψ)，Ψ称为平面运动的流函数。在轴对称运动中,取柱坐标系(r，嗞，z)和球坐标系(r，嗞，θ)，连续性方程可分别写为：
(3)式中vr、vz和vr、vθ分别为速度矢量在柱坐标系r、z轴上和球坐标系r、θ轴上的分量。由式(3)推出存在着流函数Ψ，使得： ；
（柱坐标）。（球坐标）容易验证，此时矢势具有下列形式：
Ψ称为轴对称运动的流函数，也称为斯托克斯流函数。
对于不可压缩流体，流函数具有下列四个性质：①Ψ可加上任一常数而不影响对流体的运动的描述。②Ψ为常数的曲面是流面。③在Oxy平面上或θ＝π/2的平面上取一曲线弧AB,则通过以AB为底、高为单位的曲面(平面情形)或通过以AB为母线的旋转曲面(轴对称情形)的流量Q与流函数在A、B两点上的值ΨA和ΨB之间存在如下关系：
式中ν＝0和ν＝1分别对应于平面和轴对称情形。④在单联通区域内若不存在源、汇（见源流、汇流），则流函数Ψ是单值函数。若单联通区域内有源、汇或在多联通区域内，则Ψ一般是多值函数。
如果不可压缩流体的运动是无旋的， 则墷×＝0。在直角坐标系中无旋条件给出，由此推出，流函数Ψ满足拉普拉斯方程ΔΨ＝0， 因而是调和函数。在柱坐标系和球坐标系中，无旋条件要求：
,
（柱坐标）
,
（球坐标）于是Ψ满足下列方程：
D2Ψ＝0，式中D2为广义斯托克斯算符，它在柱坐标系和球坐标系中的表达式分别为：
， （柱坐标）
。 （球坐标）
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条