1) hypersonic re entry vehicle
高超声速再入飞行器
2) high-speed reentry aircraft
高速再入飞行器
1.
Robust autopilot design of high-speed reentry aircrafts;
高速再入飞行器的鲁棒自动驾驶仪设计
3) hypersonic vehicle
高超声速飞行器
1.
Optimization of glide trajectory for a hypersonic vehicle;
高超声速飞行器滑行航迹优化
2.
Heat flux measurement test of the hypersonic vehicle;
高超声速飞行器测热试验研究
3.
Fuzzy adaptive control for hypersonic vehicle via Backstepping method;
基于Backstepping的高超声速飞行器模糊自适应控制
4) Hypersonic skip vehicle
高超声速跳跃式飞行器
5) hypersonic cruise vehicle
高超声速巡航飞行器
1.
Based on system performance,guided by an object-oriented method,an integrated optimization design system of a hypersonic cruise vehicle was built through VC++.
从总体性能指标角度出发,采用面向对象的编程方法,基于Visual C++开发了高超声速巡航飞行器气动布局优化软件。
2.
An airframe/propulsion system integrated design o f hypersonic cruise vehicle overall performance analysis model is set up.
建立了高超声速巡航飞行器机身/推进系统一体化设计模型,对高超声速巡航飞行器机体/推进系统设计参数对性能的影响进行了分析,提出了一种新的设计参数灵敏度分析方法和设计参数取值域界定方法,确定了各设计参数的影响等级并对设计参数取值域进行了划分。
6) Air-breathing hypersonic vehicle
吸气式高超声速飞行器
1.
Air-breathing hypersonic vehicle(AHV) has been the next generation single stage to orbit vehicle and hypersonic cruise vehicle.
吸气式高超声速飞行器是下一代单级入轨和高超声速巡航研究的重点飞行器。
2.
A method using CFD technology is used for accurate prediction of aerodynamic force and heat of air-breathing hypersonic vehicles.
对吸气式高超声速飞行器而言,物面热流和摩阻的准确预测对飞行器设计及安全十分关键。
补充资料：声速
又称音速，指声波在介质中的传播速度，通常用符号c表示。从本质上讲,声速是介质中微弱压强扰动的传播速度，计算公式为：
式中ρ为介质的密度；K=dp/(dρ/ρ),称为体积弹性模量，dp、dρ分别为压强和密度的微小变化。对于液体和固体，K和ρ随温度和压强的变化很小,主要是随介质不同而异，所以在同一介质中，声速基本上是一个常数。对于气体，K和ρ随压强和温度的变化很大,故按体积弹性模量的定义，以用下式计算更为方便：
下标S表示过程是等熵的。 这是因为微弱的压强扰动在气体中引起的温度梯度和速度梯度都很小，而过程进行得很快，热交换和摩擦力都可以略去不计。对于完全气体的等熵过程，有(dp/dρ)S=γp/ρ，γ为比热比。声速c又可表示为：
，式中T为热力学温度；R为普适气体常数。对于空气，γ=1.4,R=287.14焦耳/(千克·开),故c=20.05堣米/秒。
在流动的气体中，相对于气流而言，微弱扰动的传播速度也是声速。在温度T不为常数的流场中,各点的声速是不一样的，与某一点的温度相当的声速称为该点的"当地声速"。当气流的温度很高（如高超声速流动），或存在有外部的激励源时，气体分子内部振动的动能很大，分子的离解度很高。在这种情况下，当微弱压力波扫过使气体温度很快地发生变化时，气体分子的平动能和转动能很快就能达到相应的平衡值，但分子振动能和离解能达到?缕胶馓璧奶卣魇奔湟蟮枚啵耸痹诓ǖ拇ス讨校梢匀衔獠糠帜谀苊挥斜浠雌宕τ诙辰嶙刺?非平衡流动）。这时，声速公式可表为：
式中cf表示冻结声速,下标q表示振动能和离解能等保持原值不变。声速在常见介质中的数值见表。
参考书目
维塞特,小克鲁格著,《物理气体动力学引论》翻译组译：《物理气体动力学引论》,科学出版社,北京，1978。(W.G.Vincent and C.H.Kruger，Jr.，Introductionto Physical Gasdynamics，John Wiley & Sons， NewYork,1965.)
式中ρ为介质的密度；K=dp/(dρ/ρ),称为体积弹性模量，dp、dρ分别为压强和密度的微小变化。对于液体和固体，K和ρ随温度和压强的变化很小,主要是随介质不同而异，所以在同一介质中，声速基本上是一个常数。对于气体，K和ρ随压强和温度的变化很大,故按体积弹性模量的定义，以用下式计算更为方便：
下标S表示过程是等熵的。 这是因为微弱的压强扰动在气体中引起的温度梯度和速度梯度都很小，而过程进行得很快，热交换和摩擦力都可以略去不计。对于完全气体的等熵过程，有(dp/dρ)S=γp/ρ，γ为比热比。声速c又可表示为：
，式中T为热力学温度；R为普适气体常数。对于空气，γ=1.4,R=287.14焦耳/(千克·开),故c=20.05堣米/秒。
在流动的气体中，相对于气流而言，微弱扰动的传播速度也是声速。在温度T不为常数的流场中,各点的声速是不一样的，与某一点的温度相当的声速称为该点的"当地声速"。当气流的温度很高（如高超声速流动），或存在有外部的激励源时，气体分子内部振动的动能很大，分子的离解度很高。在这种情况下，当微弱压力波扫过使气体温度很快地发生变化时，气体分子的平动能和转动能很快就能达到相应的平衡值，但分子振动能和离解能达到?缕胶馓璧奶卣魇奔湟蟮枚啵耸痹诓ǖ拇ス讨校梢匀衔獠糠帜谀苊挥斜浠雌宕τ诙辰嶙刺?非平衡流动）。这时，声速公式可表为：
式中cf表示冻结声速,下标q表示振动能和离解能等保持原值不变。声速在常见介质中的数值见表。
参考书目
维塞特,小克鲁格著,《物理气体动力学引论》翻译组译：《物理气体动力学引论》,科学出版社,北京，1978。(W.G.Vincent and C.H.Kruger，Jr.，Introductionto Physical Gasdynamics，John Wiley & Sons， NewYork,1965.)
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
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