1) biharmonic equation
重调和方程
1.
In this paper a semi-analytic method is presented to solve the biharmonic equation.
提出了重调和方程的半解析解法,将Fourier方法和Morley元方法结合起来,克服了它们各自的缺点。
2.
By means of single and double field conservation integral formulas,the new boundary integral equations for three-dimensional biharmonic equation are derived.
以守恒积分为工具,推导了三维重调和方程的新的边界积分方程,所得出的新方程与传统的边界积分方程相比较,降低了奇异性,避免了传统边界元方法中的强奇异积分的计算。
3.
Combined with the Galerkin method, this theory can be applied to solve boundary value problems for elliptic partial differential equations (such as the third boundary value problem for Poisson equation and the corresponding problem for the biharmonic equation), and some .
本文从求解偏微分方程的角度出发，在被逼近函数u属于一般的Sobolev空间H~k(Ω)(k≥1)的情形，引入了一种径向基函数插值方法，并建立了相应的误差估计；再利用这种插值性质，从一类特殊径向基函数出发构造Sobolev空间的一组基，针对Poisson方程第三类边值问题和重调和方程类似边值问题，为用无网格算法求解偏微分方程边值问题建立了相应的理论，并通过算例来验证了这一算法。
2) polyharmonic system
多重调和方程组
1.
Following Jiaquan Liu,Yuxia Guo and Yajing Zhang,we show that for a > 0,there exists a positive radial solution of the polyharmonic system with u(0) = a for thesupercritical case:(-△)mu = vp,u > 0(-△)mv = uq,v > 0 在Rn中,where m 1 is a positive integer,n > 2m,p +1 1+q +1 1 n-n 2m.
在这篇文章里,我们证明了对任意的a>0,下面多重调和方程组在超临界的情形下存在球对称解满足u(0)=a:(-△)mu=vp,u>0(-△)mv=uq,v>0在Rn中,其中m 1为正整数,n>2m,p+1 1+q+1 1 n-n 2m。
3) Biharmonic equation
双重调和方程
4) polyharmonic equation
多重调和方程
1.
Existence and properties of positive entire solutions for a class of polyharmonic equations;
一类多重调和方程的正整解的存在性及其性质
2.
Existence of multiple solutions for a criical semilinear polyharmonic equation with the second boundary;
带第二类边值的临界非齐次多重调和方程的多解存在性
3.
Existence of multiple solutions for a semilinear polyharmonic equation with critical exponent;
临界非齐次多重调和方程的多解存在性
5) A-harmonic equation
A-调和方程
1.
Regularity for very weak solutions to A-harmonic equation
一类非齐次A-调和方程很弱解的正则性
2.
A local Aλ3r(λ1,λ2,Ω)-weight Caccioppoli-type Inequality for weak solutions to A-harmonic equation has been established.
研究形如div A(x,u(x))=0的A-调和方程,证明其弱解满足局部Arλ3(λ1,λ2,Ω)-权Caccioppoli型不等式,这可看作A-调和方程相应结果的推广。
3.
Alocal regularity of solution to Kψ,θ-obstacle problemfor the non-homogenousA-harmonic equation divA(x;ru(x)) =divF(x)is given,where A:A: Ω×Rn→Rn is a Carathéodory function satisfying some coercivity,and growth conditions with the natural exponent 1 <p<n,the obstacle problem ψ≥0 andthe boundary data θ∈W1,p(Ω).
给出了非齐次A-调和方程障碍问题的解在当障碍函数ψ0,边值θ∈W1,p(n),自然指数1
6) harmonic equations
调和方程
1.
An efficient collocation method for solving boundary value problems of harmonic equations;
调和方程边值问题的高效配置算法
2.
In this paper, the compactness of integral operators on L2(Ω) are proved, with the kernels 1r and ln1r that are fundamental solutions of harmonic equations
本文给出了以调和方程基本解１ｒ和ｌｎ１ｒ为核的积分算子在Ｌ２（Ω）上的紧性证
补充资料：泊松方程和拉普拉斯方程
势函数的一种二阶偏微分方程。广泛应用于电学、磁学、力学、热学等多种热场的研究与计算。
简史 1777年，J.L.拉格朗日研究万有引力作用下的物体运动时指出：在引力体系中，每一质点的质量mk除以它们到任意观察点P的距离rk,并且把这些商加在一起，其总和即P点的势函数，势函数对空间坐标的偏导数正比于在 P点的质点所受总引力的相应分力。1782年，P.S.M.拉普拉斯证明：引力场的势函数满足偏微分方程：,叫做势方程，后来通称拉普拉斯方程。1813年,S.-D.泊松撰文指出,如果观察点P在充满引力物质的区域内部,则拉普拉斯方程应修改为，叫做泊松方程，式中ρ为引力物质的密度。文中要求重视势函数 V在电学理论中的应用,并指出导体表面为等热面。
静电场的泊松方程和拉普拉斯方程 若空间分区充满各向同性、线性、均匀的媒质，则从静电场强与电势梯度的关系E=-墷V和高斯定理微分式，即可导出静电场的泊松方程：
，
式中ρ为自由电荷密度，纯数 εr为各分区媒质的相对介电常数，真空介电常数εo=8.854×10-12法／米。在没有自由电荷的区域里，ρ＝0，泊松方程就简化为拉普拉斯方程
。
在各分区的公共界面上，V满足边值关系
式中i，j指分界面两边的不同分区，σ 为界面上的自由电荷密度，n表示边界面上的内法线方向。
边界条件和解的唯一性 为了在给定区域内确定满足泊松方程以及边值关系的解，还需给定求解区域边界上的物理情况，此情况叫做边界条件。有两类基本的边界条件：给定边界面上各点的电势，叫做狄利克雷边界条件；给定边界面上各点的自由电荷,叫做诺埃曼边界条件。
边界几何形状较简单区域的静电场可求得解析解，许多情形下它们是无穷级数，稍复杂的须用计算机求数值解，或用图解法作等势面或力线的场图。
除了静电场之外，在电学、磁学、力学、热学等领域还有许多服从拉普拉斯方程的势场。各类物理本质完全不同的势场如果具有相似的边界条件，则因拉普拉斯方程解的唯一性，任何一个势场的解，或该势场模型中实验测绘的等热面或流线图，经过对应物理量的换算之后，可以通用于其他的势场。
静磁场的泊松方程和拉普拉斯方程 在SI制中，静磁场满足的方程为
式中j为传导电流密度。第一式表明静磁场可引入磁矢势r)描述：
在各向同性、线性、均匀的磁媒质中，传导电流密度j0的区域里，磁矢势满足的方程为
选用库仑规范，墷·r)=0，则得磁矢势r)满足泊松方程
式中纯数μr 为媒质的相对磁导率， 真空磁导率μo=1.257×10-6亨／米。在传导电流密度j=0的区域里,上式简化为拉普拉斯方程
静磁场的泊松方程和拉普拉斯方程是矢量方程，它的三个直角分量满足的方程与静电势满足的方程有相同的形式。对比静电势的解，可得矢势方程的解。
参考书目
郭硕鸿著:《电动力学》,人民教育出版社,北京,1979。
J.D.杰克逊著,朱培豫译：《经典电动力学》下册,人民教育出版社,北京,1980。(J.D. Jackson,Classical Electrodynamics,John Wilye & Sons,New York,1976.)
简史 1777年，J.L.拉格朗日研究万有引力作用下的物体运动时指出：在引力体系中，每一质点的质量mk除以它们到任意观察点P的距离rk,并且把这些商加在一起，其总和即P点的势函数，势函数对空间坐标的偏导数正比于在 P点的质点所受总引力的相应分力。1782年，P.S.M.拉普拉斯证明：引力场的势函数满足偏微分方程：,叫做势方程，后来通称拉普拉斯方程。1813年,S.-D.泊松撰文指出,如果观察点P在充满引力物质的区域内部,则拉普拉斯方程应修改为，叫做泊松方程，式中ρ为引力物质的密度。文中要求重视势函数 V在电学理论中的应用,并指出导体表面为等热面。
静电场的泊松方程和拉普拉斯方程 若空间分区充满各向同性、线性、均匀的媒质，则从静电场强与电势梯度的关系E=-墷V和高斯定理微分式，即可导出静电场的泊松方程：
，
式中ρ为自由电荷密度，纯数 εr为各分区媒质的相对介电常数，真空介电常数εo=8.854×10-12法／米。在没有自由电荷的区域里，ρ＝0，泊松方程就简化为拉普拉斯方程
。
在各分区的公共界面上，V满足边值关系
式中i，j指分界面两边的不同分区，σ 为界面上的自由电荷密度，n表示边界面上的内法线方向。
边界条件和解的唯一性 为了在给定区域内确定满足泊松方程以及边值关系的解，还需给定求解区域边界上的物理情况，此情况叫做边界条件。有两类基本的边界条件：给定边界面上各点的电势，叫做狄利克雷边界条件；给定边界面上各点的自由电荷,叫做诺埃曼边界条件。
边界几何形状较简单区域的静电场可求得解析解，许多情形下它们是无穷级数，稍复杂的须用计算机求数值解，或用图解法作等势面或力线的场图。
除了静电场之外，在电学、磁学、力学、热学等领域还有许多服从拉普拉斯方程的势场。各类物理本质完全不同的势场如果具有相似的边界条件，则因拉普拉斯方程解的唯一性，任何一个势场的解，或该势场模型中实验测绘的等热面或流线图，经过对应物理量的换算之后，可以通用于其他的势场。
静磁场的泊松方程和拉普拉斯方程 在SI制中，静磁场满足的方程为
式中j为传导电流密度。第一式表明静磁场可引入磁矢势r)描述：
在各向同性、线性、均匀的磁媒质中，传导电流密度j0的区域里，磁矢势满足的方程为
选用库仑规范，墷·r)=0，则得磁矢势r)满足泊松方程
式中纯数μr 为媒质的相对磁导率， 真空磁导率μo=1.257×10-6亨／米。在传导电流密度j=0的区域里,上式简化为拉普拉斯方程
静磁场的泊松方程和拉普拉斯方程是矢量方程，它的三个直角分量满足的方程与静电势满足的方程有相同的形式。对比静电势的解，可得矢势方程的解。
参考书目
郭硕鸿著:《电动力学》,人民教育出版社,北京,1979。
J.D.杰克逊著,朱培豫译：《经典电动力学》下册,人民教育出版社,北京,1980。(J.D. Jackson,Classical Electrodynamics,John Wilye & Sons,New York,1976.)
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条