1) m order non holonomy system
m阶非完整系统
1.
On the basis of the first order situation having been discussed, it is extended to m order non holonomy system in this paper, which is applied in generality.
对一阶情况已有讨论 ,本文在此基础上推广到 m阶非完整系统 ,具有普遍
2) high-order nonholonomic system
高阶非完整系统
1.
On the basis of defining ЦeHoB functions of high-order nonholonomic system relative tononinertial frame, this paper presents an ЦeHoB eqution of high-order nonholonmic mechanicalsystems relative to noninertial frame.
本文系在定义高阶非完整系统相对于非惯性系运动时的ЦｅＨｏＢ函数基础上，得到了高阶非完整力学系统相对于非惯性系的ЦｅＨｏＢ方程。
3) higher order nonholonomic system
高阶非完整系统
1.
In this paper,based on the higher order universal d Alembert principle of mechanical system,higher order Appell equations with multipliers,higher order generalized Appell equations with multipliers and higher order generalized Appell equations without multipliers of the higher order nonholonomic system are derived.
以力学系统的高阶万有d’Alembert原理为基础,导出高阶非完整系统带乘子的高阶Appell方程、带乘子的高阶广义Appell方程以及不带乘子的高阶广义Appell方程。
5) high-order nonliear nonholonomic mechanical system
高阶非线性非完整系统
1.
And then relativistic generalized Nielsen′s equation of variable mass in high-order nonliear nonholonomic mechanical system are derived by it.
本文首先建立了变质量力学系统的相对论性万有D'Alembert原理,然后由此导出了变质量高阶非线性非完整系统的相对论性广义Nielsen方程。
6) arbitrary order nonholonomic system
任意阶非完整系统
补充资料：非完整系统
非完整系统
non -hokmanric systems
数.多数情况下考察相对于交‘为线性的约束(l) 3份 ，酥‘￡“x·+‘:“一”;As‘(x，‘)，‘、(x，‘)“c’·约束(1)当日中/肚兰0时称为定常的.这些约束还对于点的加速度w，施加条件: a中:_书___」 常一乡1咧;.，:·w，十一。. 按照H .r.取TaeB，受到非线性约束(l)限制的系统的可能的运动满足如下类型的条件: 梦日毋， 乙份兴咨x。，0，“l，…，m.(2) 渭一日又v在线性约束的情况下，这些条件意味着通常的关系式 3刀 冬‘:，‘X!一。·.与完整系统的情况不同，在相距无限小距离内的相邻位置间的运动在非完整系统中可能是不可能的(见【1」). 在广义加邵即罗坐标系中，方程(l)，(2)可以写成 小，(q;，…，砚。，4、，…，母。，r)二o， 小刁必:.__。_， 乙~于笋占q:=0，s=l，’“，m· ‘荀刁q‘在一个非完整系统中，自由度数”一m比独立坐标伍的数n小一个不可积约束方程数m对于不完整系统推导出了许多各种形式的运动微分方程，如第一类助g-份n罗方程(见U脚.咨方程(力学中的)(肠邵明罗闪谬行毗(in~ha川es)))，助笋列笋坐标系和准坐标系中的A卯d方程(却详U闪Uatio璐)，U即阳罗坐标系中的Ha~‘rHH和B叩OHe双方程，BJtZ翻以.1方程(泊心lt2刀期Lnn闰uatjon)，准坐标系中的Hatr岭1方程，等等(见[3]). 非完整系统的特点在于，在一般情况下，它们的运动微分方程包括约束方程.非完整系统[叨一州‘..血男动即侣;毗功~枕。e“-cTeMH] 所受的约束中有对各点在所有可能位置上的速度(而不是位置)施加的运动学约束的质点系(见完整系统(ho10nomies”teln));这些约束假定为可以表达成不可积微分关系式 价:(x，，…，x3、，交:，…，又。、)=o，(l) S二l，”’，m，毋:(x，交，r)‘C，，它们不能为坐标的等价有限关系式所代替.这里，xv代表点的L犯s。汀tes坐标，t为时间，N为系统中的点
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条