1) inverse heat conduction
逆热传导
1.
Fourier regularization of an one dimensional non-standard inverse heat conduction problem;
一个一维非标准逆热传导问题的Fourier正则化方法
2.
This paper tries to determine heat flux u_x(x,t), 0≤x<1, for the following non_standard inverse heat conduction problem: u_t+u_x=u_ xx 0≤x<∞,0<t<∞ u(1,t)=g(t) 0≤t<∞ u(x,0)=0x≥0 which is a seriously ill_posed problem, with few results obtained.
考虑确定热流ux(x ,t) ,0 ≤x<1的如下非标准逆热传导问题ut+ux =uxx 0 ≤x≤∞ ,0
2) inverse heat conduction problem
逆热传导问题
1.
This paper provides an improved heat transfer equation by boundary element method (BEM) for a typical inverse heat conduction problem (IHCP).
本文针对一个金属凝固过程的逆热传导问题,即由金属表面温度求其表面热流的问题,提出了一种基于边界元法的求解算法;并且利用离散化后的数值计算验证了该算法的有效性。
2.
Inverse heat conduction problems (IHCP) are severely ill-posed in the sense that the solution (if it exists) does not depend continuously on the data.
逆热传导问题是严重不适定问题,它的解如果存在,其解将不连续依赖于定解数据,使得数值计算和理论分析都非常困难。
3.
The inverse heat conduction problem (IHCP) is severely ill-posed problem in the sense that the solution (if it exists) does not depend continuously on the data.
逆热传导问题(IHCP)是严重不适定问题,即问题的解(如果存在)不连续依赖于数据。
3) inverse heat conduction problem
热传导逆问题
1.
Parameter estimation of aero-thermodynamic parameters is a typical inverse heat conduction problem(IHCP).
气动热参数辨识问题实质上是热传导逆问题,介绍了热传导逆问题原理性实验的初步情况。
4) backward heat problem
逆时热传导问题
1.
The adjoint assimilation method is employed to deal with the backward heat problem,and a stable term is introduced in the cost function.
利用伴随同化方法对一维逆时热传导问题进行了数值研究,这里在目标函数中引入了稳定项。
5) three dimensional inverse heat conduction problem
三维热传导逆问题
补充资料：固体热传导
固体热传导
heat conduction of solid
固体热传导heat eonduetion of solid物质内部存在温度梯度时，热量从高温端向低温端的传导。是一种能量输运过程。表征物质导热能力的物理参数是热导率只。按照傅里叶定律，热导率是联系物质单位时间内、单位面积上通过的热量创热流密度)与温度梯度(gradT)之间正比关系的比例系数，即 q-一只gradT式中的负号是因为热流密度矢量与温度梯度矢量总是反向，为使矢量式平衡而加的。热导率的国际单位是W·m一1·K一1。热传导是通过导热载体实现的。固体的导热载体有电子、声子(晶格振动波)、光子等。热导率可表达为各种导热机制对热导率贡献的叠加“一琴合e‘。‘“式中ci、认和11分别为导热载体亥的比热、运动速度和平均自由程。每种导热机制又是其他导热机制的阻碍因素，因此固体的热传导是一个复杂的物理过程，理论上准确预侧热导率的数值及其随温度的变化比较困难。 纯金属以电子导热为主，声子导热比例很小。金属电子论表明，热导率和电导率之比与绝对温度成正比，比例系数为洛伦兹数:三拱一或立)2一2.45又1。一。(w.。.K一2) a1o一么式中叮为电导率，k为玻耳兹曼常数，e为电子电荷。这就是维德曼一夫兰兹一洛伦兹定律。室温附近对多种金属进行的实验结果与其吻合得很好。某些固体材料的热导率┌───┬──┬─────────┬────┬──┬─────┐│材料 │衅 │ 热导率 │材料 │衅 │ 热导率 ││ │(一)│(W·m一，·oC一‘)│ │(毛)│(W·m一1 ││ │ │ │ │ │ ℃一’) │├───┼──┼─────────┼────┼──┼─────┤│铝 │0 │202.4 │石棉 │ 0 │0 .151 ││铜 │0 │387 .6 │耐火砖 │204 │1 .004 ││金 │20 │292 .4 │粉状软木│37 │0 .042 ││纯铁 │0 │ 62 .3 │耐热玻璃│ 0 │1 .177 ││铸铁 │20 │ 51 .9 │冰 │29 │2 .215 ││银 │0 │418.7 │松木 │ │0 .159 ││低碳钢│0 │ 45.0 │干石英砂│ │0 .260 ││钨 │0 │159.2 │软橡胶 │ │0 .173 │└───┴──┴─────────┴────┴──┴─────┘ 绝缘体内几乎只有声子导热一种导热机制。声子导热比电子导热一般小两个数量级。合金和半导体内同时存在电子导热和声子导热两种导热机制。一般认为，金属、合金、半导体中的声子导热与绝缘体中的声子导热相仿，而它们的电导率是依次减小的，由维德曼一夫兰兹一洛伦兹定律知，金属、合金、半导体的热导率依次减小。 不同固体材料的热导率差别很大，其值主要是通过实验得到(见表)。 (何冠虎)
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参考词条