1) pseudo wave function
赝波函数
2) pseudo-potential function
赝势函数
1.
The pseudo-potential function mathematical model derived by means of the term-condensing on the basis of curl definition is developed,by which the flow field for three dimension transonic flow with curl can be decided.
运用缩项法,从最一般的旋度定义出发,推导出了一种能解决3维跨声速有旋流动的新的数学模型———赝势函数数学模型,并运用张量分析和雅可比变换系统地推导出了全3维有旋流动在旋转的任意曲线坐标系下的赝势函数方程通用形式,推导出了笛卡尔直角坐标系下的赝势函数具体形式,从而为全3维有旋流动(特别是含激波的跨声速流动)提供了一个简单的数学形式和理论基础。
2.
The variational of finite element method(FEM) using the pseudo-potential function is presented to design the airfoil shape of transonic rotational flows.
本文运用赝势函数变域变分有限元方法进行了跨音速翼型设计。
3.
The variation finite element method(FEM) using the pseudo-potential function was presented for the simulation of transonic rotational flows.
本文运用赝势函数变分有限元方法数值模拟了绕翼型的跨音速有旋流动。
3) pseudowave front
赝波阵面
4) wave function
波函数
1.
Method of ACQM on variational wave function;
H_7变分波函数的ACQM方法
2.
Variational calculations of B~(3+)ion ground-state energy and wave function;
B~(3+)离子基态能量与波函数的变分计算
3.
Variational calculation of ground-state energy of He-atom and wave function;
He原子基态能量与波函数的变分计算
5) Wavelet function
小波函数
1.
Alternative of wavelet function in mechanical vibration analysis;
机械振动信号分析中小波函数的选择
2.
Research on structure and condition of the wavelet function;
关于小波函数的结构及条件的研究
3.
A new method to evaluate the values of scaling function and wavelet function;
求尺度函数值和小波函数值的新方法
6) WBEPM wave function
WBEPM波函数
补充资料：波函数
量子力学中描写微观系统状态的函数。在经典力学中，用质点的位置和动量（或速度）来描写宏观质点的状态，这是质点状态的经典描述方式，它突出了质点的粒子性。由于微观粒子具有波粒二象性，粒子的位置和动量不能同时有确定值（见测不准关系），因而质点状态的经典描述方式不适用于对微观粒子状态的描述。
波函数ψ(r,t)是坐标和时间t的复函数。ψ(r,t)的绝对值二次方乘上r 处的体积元dτ与粒子在这个体积元中出现的几率p(r,t)成比例
p(r,t)=с|ψ(r),t)|2dτ,с是比例常数。
一个微观系统的波函数，满足薛定谔方程。处于具体条件下的微观系统的波函数，可由相应的薛定谔方程解出。例如描写具有确定动量p和能量E的自由粒子状态的波函数是
由|Ф(r,t)|2＝|A|2＝常量说明自由粒子在空间各点出现的几率相同。
把波函数的绝对值二次方解释为与粒子在单位体积内出现的几率成比例是M.玻恩在E.薛定谔建立波动力学后提出的，被称为是波函数的统计诠释。波函数所表示的波也常被称为几率波。
由于粒子肯定存在于空间中，因此，将波函数对整个空间积分，就得出粒子在空间各点出现几率之和，结果应等于1：
可以用代替ψ(rr,t)作为波函数， 那么波函数就满足条件,
这个条件称为波函数的归一化条件，满足这个条件的波函数ψ┡(r,t)称为归一化波函数。
波函数ψ(r,t)是坐标和时间t的复函数。ψ(r,t)的绝对值二次方乘上r 处的体积元dτ与粒子在这个体积元中出现的几率p(r,t)成比例
p(r,t)=с|ψ(r),t)|2dτ,с是比例常数。
一个微观系统的波函数，满足薛定谔方程。处于具体条件下的微观系统的波函数，可由相应的薛定谔方程解出。例如描写具有确定动量p和能量E的自由粒子状态的波函数是
由|Ф(r,t)|2＝|A|2＝常量说明自由粒子在空间各点出现的几率相同。
把波函数的绝对值二次方解释为与粒子在单位体积内出现的几率成比例是M.玻恩在E.薛定谔建立波动力学后提出的，被称为是波函数的统计诠释。波函数所表示的波也常被称为几率波。
由于粒子肯定存在于空间中，因此，将波函数对整个空间积分，就得出粒子在空间各点出现几率之和，结果应等于1：
可以用代替ψ(rr,t)作为波函数， 那么波函数就满足条件,
这个条件称为波函数的归一化条件，满足这个条件的波函数ψ┡(r,t)称为归一化波函数。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条