1) three-dimensional heat transfer
三维热传导
1.
Utilized the equivalent element based on three-dimensional heat transfer theory and Galikin finite element methods for heat conduction,the results with higher accuracy and less computation are achieved.
针对包含复合材料的多层混合结构的热传导问题,本文通过基于散度表示的一般瞬态三维热传导方程,利用Galikin法建立了复合多层混合结构瞬态三维热传导的有限元方程。
2) threedimensional transient heat transfer
三维瞬态热传导
3) three_dimensional heat conduction equation
三维热传导方程
1.
A class of two_level explicit difference schemes are presented for solving three_dimensional heat conduction equation.
提出了一族三维热传导方程的两层显式差分格式 ,当截断误差阶为O(Δt +(Δx) 2 )时 ,稳定性条件为网格比r=Δt(Δx) 2 =Δt(Δy) 2 =Δt(Δz) 2 ≤ 12 ,优于其他显式差分格式· 而当截断误差阶为O((Δt) 2 +(Δx) 4 )时 ,稳定性条件为r≤ 1/ 6 ,包含了已有的结果
4) three dimentional heat conduction
三维导热
1.
The three dimentional heat conduction in building enclosures is simulated by the Femlab, a simulation software based on the finite element analysis(FEA),and a case study is presented.
利用有限元分析软件包Femlab,进行建筑围护结构三维导热分析。
5) three dimensional heat transfer
三维传热
1.
The three dimensional heat transfer phenomena for a B.
应用有限单元法分析了高炉炉墙的三维传热问题，探讨了简洁、实用的三维传热有限元求解方法，得到了近乎实际的计算结
6) 3-D heat transfer
三维传热
1.
The 3-D heat transfer models of piston set-cylinder liner coupling system was created on the assumption that the lubricant film was 1-D thermal resistance,and then the instantaneous varied lubricant film thickness along the circle of piston set was calculated and analyzed with the developed 3-D hydrodynamic lubrication analysis program.
通过将润滑油膜假设为一维热阻,建立了活塞组—气缸套整体耦合系统的三维传热模型,应用所开发的三维流体动压润滑分析程序对活塞环组沿周向瞬时变化的油膜厚度进行了计算与分析。
补充资料：固体热传导
固体热传导
heat conduction of solid
固体热传导heat eonduetion of solid物质内部存在温度梯度时，热量从高温端向低温端的传导。是一种能量输运过程。表征物质导热能力的物理参数是热导率只。按照傅里叶定律，热导率是联系物质单位时间内、单位面积上通过的热量创热流密度)与温度梯度(gradT)之间正比关系的比例系数，即 q-一只gradT式中的负号是因为热流密度矢量与温度梯度矢量总是反向，为使矢量式平衡而加的。热导率的国际单位是W·m一1·K一1。热传导是通过导热载体实现的。固体的导热载体有电子、声子(晶格振动波)、光子等。热导率可表达为各种导热机制对热导率贡献的叠加“一琴合e‘。‘“式中ci、认和11分别为导热载体亥的比热、运动速度和平均自由程。每种导热机制又是其他导热机制的阻碍因素，因此固体的热传导是一个复杂的物理过程，理论上准确预侧热导率的数值及其随温度的变化比较困难。 纯金属以电子导热为主，声子导热比例很小。金属电子论表明，热导率和电导率之比与绝对温度成正比，比例系数为洛伦兹数:三拱一或立)2一2.45又1。一。(w.。.K一2) a1o一么式中叮为电导率，k为玻耳兹曼常数，e为电子电荷。这就是维德曼一夫兰兹一洛伦兹定律。室温附近对多种金属进行的实验结果与其吻合得很好。某些固体材料的热导率┌───┬──┬─────────┬────┬──┬─────┐│材料 │衅 │ 热导率 │材料 │衅 │ 热导率 ││ │(一)│(W·m一，·oC一‘)│ │(毛)│(W·m一1 ││ │ │ │ │ │ ℃一’) │├───┼──┼─────────┼────┼──┼─────┤│铝 │0 │202.4 │石棉 │ 0 │0 .151 ││铜 │0 │387 .6 │耐火砖 │204 │1 .004 ││金 │20 │292 .4 │粉状软木│37 │0 .042 ││纯铁 │0 │ 62 .3 │耐热玻璃│ 0 │1 .177 ││铸铁 │20 │ 51 .9 │冰 │29 │2 .215 ││银 │0 │418.7 │松木 │ │0 .159 ││低碳钢│0 │ 45.0 │干石英砂│ │0 .260 ││钨 │0 │159.2 │软橡胶 │ │0 .173 │└───┴──┴─────────┴────┴──┴─────┘ 绝缘体内几乎只有声子导热一种导热机制。声子导热比电子导热一般小两个数量级。合金和半导体内同时存在电子导热和声子导热两种导热机制。一般认为，金属、合金、半导体中的声子导热与绝缘体中的声子导热相仿，而它们的电导率是依次减小的，由维德曼一夫兰兹一洛伦兹定律知，金属、合金、半导体的热导率依次减小。 不同固体材料的热导率差别很大，其值主要是通过实验得到(见表)。 (何冠虎)
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参考词条