1) Preisach function
Preisach函数
2) Preisach model
Preisach模型
1.
The data have been analyzed within the framework of a generalized Preisach model,which includes thermal fluctuations,critical phenomenon and the temperature dependent distribution of free energy barriers.
考虑热涨落和自由能壁垒随温度的变化,用Preisach模型对测量数据进行了拟合。
2.
The numerical simulations clearly replicate all of the experimental data using the same parameters based on the Preisach model.
用相同的一套参数,利用基于双势阱的Preisach模型再现了样品所有的磁测量曲线,得到了耗散场的大小和分布。
3.
The si mulation of the Preisach model for materials mainly tookinto account the sequences of spontaneous magnetic moment switching,and gave a detailed numerical explanation ofmagnetization structure.
Preisach模型对材料的模拟,主要从自发磁矩的先后翻转顺序出发对材料磁化结构有一个详细的数值解释,考察了材料Barkhausen跳跃的实质问题。
3) inverse Preisach model
Preisach逆模型
1.
To reduce the effect of hysteresis of piezoceramic actuator to the accuracy of the nano positioning stage,inverse Preisach model is used to compensate the hysteresis nonlinearity and an adaptive sliding mode controller is designed to cancel the remaining hysteresis,uncertainty of the model,and other disturbances.
为了降低压电陶瓷执行器迟滞特性对纳米定位平台精度的影响,利用Preisach逆模型补偿迟滞特性,并针对逆模型未能完全补偿的迟滞特性、模型参数的不确定性以及其他扰动设计了自适应滑模控制律。
2.
In order to realize high precision tracking control of the Giant Magnetostrictive Administer(GMA),a numerical compensation approach was presented based on inverse Preisach model and a series of optimized experimental methods were discussed.
针对超磁致伸缩执行器(GMA)的非线性迟滞,研究了开环条件下采用Preisach逆模型对参考轨迹实现精密跟踪的补偿方法。
4) preisach operator
Preisach算子
5) Preisach theory
Preisach理论
1.
This paper summarizes the characteristics of magnetic trajectory and gives an introduction of Preisach theory.
简要介绍了经典Preisach理论,提出了一种用于仿真铁心磁化过程的新型数字化模型。
6) Preisach-DOK model
Preisach-DOK模型
1.
The Henkel plot and the Δm plot of a longitudinal barium ferrite hard disk and γ-Fe2O3 flexible disk were simulated by the improved Preisach-DOK model.
利用改进的Preisach-DOK模型模拟得到了纵向钡铁硬磁盘及γ-Fe2O3软盘的Henkel曲线和Δm曲线。
补充资料：高斯函数模拟斯莱特函数
尽管斯莱特函数作为基函数在原子和分子的自洽场（SCF）计算中表现良好，但在较大分子的SCF计算中，多中心双电子积分计算极为复杂和耗时。使用高斯函数(GTO)则可使计算大大简化,但高斯函数远不如斯莱特函数(STO)更接近原子轨道的真实图象。为了兼具两者之优点，避两者之短,考虑到高斯函数是完备函数集合,可将STO向GTO展开：
式中X(ζS,A,nS,l,m)定义为在核A上，轨道指数为ζS，量子数为nS、l、m 的STO；g是GTO：
其变量与STO有相似的定义；Ngi是归一化常数：
rA是空间点相对于核A的距离;ci是组合系数；K是用以模拟STO的GTO个数（理论上，K→∞，但实践证明K只要取几个，便有很好的精确度）。
ci和ζ在固定K值下, 通过对原子或分子的 SCF能量计算加以优化。先优化出 ζS＝1 时固定K值的ci和(i＝1,2,...,K)，然后利用标度关系式便可得出ζS的STO展开式中每一个GTO的轨道指数，而且，ci不依赖于ζS,因而ζS＝1时的展开系数就是具有任意ζS的STO的展开系数。对不同展开长度下的展开系数和 GTO轨道指数已有表可查。
式中X(ζS,A,nS,l,m)定义为在核A上，轨道指数为ζS，量子数为nS、l、m 的STO；g是GTO：
其变量与STO有相似的定义；Ngi是归一化常数：
rA是空间点相对于核A的距离;ci是组合系数；K是用以模拟STO的GTO个数（理论上，K→∞，但实践证明K只要取几个，便有很好的精确度）。
ci和ζ在固定K值下, 通过对原子或分子的 SCF能量计算加以优化。先优化出 ζS＝1 时固定K值的ci和(i＝1,2,...,K)，然后利用标度关系式便可得出ζS的STO展开式中每一个GTO的轨道指数，而且，ci不依赖于ζS,因而ζS＝1时的展开系数就是具有任意ζS的STO的展开系数。对不同展开长度下的展开系数和 GTO轨道指数已有表可查。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条