1) vector Preisach model
矢量Preisach模型
2) Preisach model for dynamic vector
动态矢量Preisach模型
3) Vector Preisach hysteresis model
矢量Preisach磁滞模型
4) Preisach model
Preisach模型
1.
The data have been analyzed within the framework of a generalized Preisach model,which includes thermal fluctuations,critical phenomenon and the temperature dependent distribution of free energy barriers.
考虑热涨落和自由能壁垒随温度的变化,用Preisach模型对测量数据进行了拟合。
2.
The numerical simulations clearly replicate all of the experimental data using the same parameters based on the Preisach model.
用相同的一套参数,利用基于双势阱的Preisach模型再现了样品所有的磁测量曲线,得到了耗散场的大小和分布。
3.
The si mulation of the Preisach model for materials mainly tookinto account the sequences of spontaneous magnetic moment switching,and gave a detailed numerical explanation ofmagnetization structure.
Preisach模型对材料的模拟,主要从自发磁矩的先后翻转顺序出发对材料磁化结构有一个详细的数值解释,考察了材料Barkhausen跳跃的实质问题。
5) inverse Preisach model
Preisach逆模型
1.
To reduce the effect of hysteresis of piezoceramic actuator to the accuracy of the nano positioning stage,inverse Preisach model is used to compensate the hysteresis nonlinearity and an adaptive sliding mode controller is designed to cancel the remaining hysteresis,uncertainty of the model,and other disturbances.
为了降低压电陶瓷执行器迟滞特性对纳米定位平台精度的影响,利用Preisach逆模型补偿迟滞特性,并针对逆模型未能完全补偿的迟滞特性、模型参数的不确定性以及其他扰动设计了自适应滑模控制律。
2.
In order to realize high precision tracking control of the Giant Magnetostrictive Administer(GMA),a numerical compensation approach was presented based on inverse Preisach model and a series of optimized experimental methods were discussed.
针对超磁致伸缩执行器(GMA)的非线性迟滞,研究了开环条件下采用Preisach逆模型对参考轨迹实现精密跟踪的补偿方法。
6) Preisach-DOK model
Preisach-DOK模型
1.
The Henkel plot and the Δm plot of a longitudinal barium ferrite hard disk and γ-Fe2O3 flexible disk were simulated by the improved Preisach-DOK model.
利用改进的Preisach-DOK模型模拟得到了纵向钡铁硬磁盘及γ-Fe2O3软盘的Henkel曲线和Δm曲线。
补充资料：原子的矢量模型
用矢量和矢量合成表示原子中电子角动量及其耦合的一种半经典的模型。它可用来确定给定电子组态的原子内部可能的运动状态。
原子中电子的轨道角动量、自旋角动量以及由自旋轨道耦合而成的角动量，都可以用一矢量PK来表示。矢量的方向平行于相应角动量方向，矢量长度正比于相应角动量大小。两个角动量P和P相互作用而耦合,其合成角动量矢量PJ的方向和大小由两角动量矢量P和P的矢量和决定，即PJ=P+P。鉴于量子力学对角动量大小和对空间特殊方向取向量子化要求，得
式中K1、K2和J是相应角动量的量子数，，h为普朗克常数。角动量在空间特殊方向z轴上的分量为
其合成角动量在z轴上的分量为
原子内电子间角动量耦合应按LS 耦合或jj 耦合两种方式把相应角动量矢量按一定的次序合成。原子的矢量模型也适用于核角动量与电子角动量的耦合。由于核磁矩远比电子磁矩小，所以核角动量引起的能级分裂称为能级的超精细结构（见原子光谱的超精细结构）。原子的矢量模型对于用光谱研究原子结构十分有用。
参考书目
褚圣麟编：《原子物理学》，人民教育出版社，北京，1979。
H. E. White, Introduction to Atomic Spectra,McGraw-Hill,New York,1934.
原子中电子的轨道角动量、自旋角动量以及由自旋轨道耦合而成的角动量，都可以用一矢量PK来表示。矢量的方向平行于相应角动量方向，矢量长度正比于相应角动量大小。两个角动量P和P相互作用而耦合,其合成角动量矢量PJ的方向和大小由两角动量矢量P和P的矢量和决定，即PJ=P+P。鉴于量子力学对角动量大小和对空间特殊方向取向量子化要求，得
式中K1、K2和J是相应角动量的量子数，，h为普朗克常数。角动量在空间特殊方向z轴上的分量为
其合成角动量在z轴上的分量为
原子内电子间角动量耦合应按LS 耦合或jj 耦合两种方式把相应角动量矢量按一定的次序合成。原子的矢量模型也适用于核角动量与电子角动量的耦合。由于核磁矩远比电子磁矩小，所以核角动量引起的能级分裂称为能级的超精细结构（见原子光谱的超精细结构）。原子的矢量模型对于用光谱研究原子结构十分有用。
参考书目
褚圣麟编：《原子物理学》，人民教育出版社，北京，1979。
H. E. White, Introduction to Atomic Spectra,McGraw-Hill,New York,1934.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
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