1) cylindrical foundation pit
圆型基坑
2) circular foundation pit
圆形基坑
1.
Based on the actual monitoring results of the diaphragm wall support structure in circular foundation pit,authors analyze the change law of the diaphragm wall response.
结合圆形基坑支护结构监测的实测资料,对基坑开挖过程中地下连续墙的侧向位移、墙顶水平位移、墙体垂直沉降、孔隙水压力、土压力及墙体内力等的变化规律进行了分析。
3) round foundation pit
圆形基坑
1.
Strength analysis of soil nailing wall retaining structure in round foundation pit;
圆形基坑土钉墙支护结构强度的分析
2.
It furnishes observation data of stress and displacement of ellipse foundation pit,round foundation pit and rectangle foundation pit.
在基坑监测实践中发现了基坑平面形状与基坑稳定性的内在联系,给出了椭圆形基坑、圆形基坑、矩形基坑的应力与位移监测数据,以实测数据为依据,指出了类圆形基坑的优越性,得出了类圆形基坑承载能力与坑壁稳定性优于矩形基坑的结论,利用三维有限差分理论分析了类圆形基坑和矩形基坑的承载能力与坑壁稳定性,介绍了基坑监测采用的方法和监测过程。
4) cylindrical foundation pit
圆形基坑
1.
With the scale of utilizing underground space growing,the specially deep cylindrical foundation pit becomes more and more to construct,the gushing of base plate with confined water is an important problem in excavation.
随着地下空间开发利用规模的加大,圆形超深基坑开始较多的出现,承压水作用下的基坑底板突涌往往成为这类基坑的重要问题,传统的计算方法忽略了土体自身的强度和基坑的平面形状和尺寸,该文假设基坑底板土体为具有一定强度的弹性体,将圆形基坑隔水土层简化为一受均布荷载的周边固定的圆形薄板,运用弹性薄板理论,就圆形基坑底板突涌的临界厚度计算问题进行探讨,提出了底板剪切型和挠曲型破坏的判别式,并就其规律进行了分析。
2.
Aiming at the construction of a cylindrical foundation pit located in Shanghai, the internal force of the cylindrical foundation pit is analyzed.
根据上海某圆形基坑施工监测结果,对圆形深基坑受力特点进行了分析,认为圆形基坑以承受环向轴压为主,与主要承受经向弯矩的条形基坑有本质区别,提出圆形基坑受力分析应采用中厚壳理论,对上海该工程实例的分析表明,依据中厚壳理论计算得到的基坑位移与实测结果基本吻合。
3.
The measurement data from one case located in shanghai demonstrated that the deformation rule of cylindrical foundation pit is different from that of strip one, the deformation and inner force measured in the construction process of the case in shanghai are analyzed.
圆形基坑多为应用于特殊场合的超深基坑,上海某圆形基坑的施工监测资料显示,圆形基坑的变形规律与条形基坑差异很大,对圆形基坑的水平位移、土压力监测资料进行了分析,并通过应用中厚壳理论对基坑变形和内力作的有限元模拟,认为圆形基坑以承受环向轴压为主,与主要承受经向弯矩的条形基坑有本质区别。
5) circular pit
圆形基坑
1.
Active earth pressure of circular pit with friction between the wall and soil;
墙土间有摩擦作用的圆形基坑主动土压力分析
2.
Based on the limit equilibrium theory for axially symmetric condition,the active earth pressure of circular pit obtained with slip-line method was extended to non-uniform surcharge loading.
基于轴对称情况下土体的极限平衡理论,将圆形基坑主动土压力的滑移线解推广到非均匀堆载情况。
6) ellipse foundation pit
椭圆形基坑
1.
It furnishes observation data of stress and displacement of ellipse foundation pit,round foundation pit and rectangle foundation pit.
在基坑监测实践中发现了基坑平面形状与基坑稳定性的内在联系,给出了椭圆形基坑、圆形基坑、矩形基坑的应力与位移监测数据,以实测数据为依据,指出了类圆形基坑的优越性,得出了类圆形基坑承载能力与坑壁稳定性优于矩形基坑的结论,利用三维有限差分理论分析了类圆形基坑和矩形基坑的承载能力与坑壁稳定性,介绍了基坑监测采用的方法和监测过程。
补充资料：平面圆型限制性三体问题
限制性三体问题中比较简单的、也是研究得最多的一种类型。它研究无限小质量体在两个有限质量体的万有引力作用下的运动规律，并假定两个有限质量体在相互引力作用下绕其质量中心作圆周运动。如无限小质量体的初始位置和初始速度在两个有限质量体的轨道平面内，则无限小质量体永远在该轨道面内运动，这样就成为平面圆型限制性三体问题，它是三体问题中最简单的情况。
取两个有限质量体P1、P2的联线为x轴（图1）。设无限小质量体到P1、P2的距离分别为r1、r2，则相应于旋转坐标系的运动方程有一个首次积分：
，式中v为无限小质量体的速度，x、y为其坐标，c为积分常数,m1、m2为P1、P2的质量。这就是著名的雅可比积分。
当无限小质量体的速度为零时，上式就成为：
。这是一个曲线方程，称为零速度线，在空间情况下便是曲面，称希尔曲面。根据小天体的初始位置和初始速度，可以确定积分常数c,也就确定了零速度线在旋转坐标系中的位置。当c的数值非常大时,它描绘出一条远离原点的近于圆形的闭曲线S姈以及分别围绕P1和P2的两条很小的闭曲线S1；当c值逐渐减小时,外面的闭曲线也逐渐缩小，P1、P2附近的两条小闭曲线则逐渐扩大;c值减小到一定程度时，两条小闭曲线相遇，相遇的点L1称为自交点。显然，在自交点曲线的法线方向不确定，也就是奇点的情况。相遇时，里面的曲线记为S2，外面的曲线记为S娦；当c继续减小到一定程度时,里面的曲线相遇后继续扩大为一个闭曲线S3，并与不断缩小的外面曲线S婭相遇于L2点；c再继续减小,里外两曲线变成一条闭曲线S4，在L3处自己相交；最后,当c再减小时曲线分裂成上下两半，即S5；c再继续减小到一定程度,S5就收缩成为两个点，即L4和L5（图2）。
以上五个点代表平面圆型限制性三体问题的运动方程的五个特解。这五个特解是由拉格朗日首先求得的，所以称为拉格朗日特解，又称平动解。它们都在两个有限质量体所在的平面上，并与有限质量体保持固定的相对位置，这五个点称为平动点。五个平动点中有两个点对称于x轴，并分别与P1、P2组成等边三角形,习惯上表示为L4(y>0)和L5(y<0)。若无限小质量体的初始位置在L4或L5，而且相对于坐标系的初速为零，则小天体在两个有限质量体的吸引下，随着有限质量体一起作圆周运动，而且与P1、P2组成等边三角形，永远保持不变，因此，这两个特解又称为等边三角形解。另外三个平动点在x轴上，L1位于P1和P2之间，L2位于P2的右边，L3位于P1的左边,它们相对于P1、P2都是固定点,具体位置与质量有关。由于L1、L2、L3与P1、P2在同一直线上,故称为直线解。这些结果在空间情况中也同样成立。
在椭圆型限制性三体问题和更一般的三体问题中，也存在等边三角形解和直线解,而且在太阳系中,已找到实际的例子。脱罗央群小行星的运动就是一个例子。这群小行星位于太阳、木星等边三角形解附近，已经发现了15颗,其中10颗在平动点L4附近，5颗在平动点L5附近。直线解的例子还不可靠，有人认为，对日照就是聚集在太阳、地球的平动点L2附近的尘埃反射太阳光形成的。
1957年以后，平面圆型限制性三体问题在讨论月球火箭运动理论中得到了应用，利用零速度面可以确定火箭飞向月球的最小速度。零速度面在讨论运动区域时有重要意义，近年来还被用来研究双星的演化。
取两个有限质量体P1、P2的联线为x轴（图1）。设无限小质量体到P1、P2的距离分别为r1、r2，则相应于旋转坐标系的运动方程有一个首次积分：
，式中v为无限小质量体的速度，x、y为其坐标，c为积分常数,m1、m2为P1、P2的质量。这就是著名的雅可比积分。
当无限小质量体的速度为零时，上式就成为：
。这是一个曲线方程，称为零速度线，在空间情况下便是曲面，称希尔曲面。根据小天体的初始位置和初始速度，可以确定积分常数c,也就确定了零速度线在旋转坐标系中的位置。当c的数值非常大时,它描绘出一条远离原点的近于圆形的闭曲线S姈以及分别围绕P1和P2的两条很小的闭曲线S1；当c值逐渐减小时,外面的闭曲线也逐渐缩小，P1、P2附近的两条小闭曲线则逐渐扩大;c值减小到一定程度时，两条小闭曲线相遇，相遇的点L1称为自交点。显然，在自交点曲线的法线方向不确定，也就是奇点的情况。相遇时，里面的曲线记为S2，外面的曲线记为S娦；当c继续减小到一定程度时,里面的曲线相遇后继续扩大为一个闭曲线S3，并与不断缩小的外面曲线S婭相遇于L2点；c再继续减小,里外两曲线变成一条闭曲线S4，在L3处自己相交；最后,当c再减小时曲线分裂成上下两半，即S5；c再继续减小到一定程度,S5就收缩成为两个点，即L4和L5（图2）。
以上五个点代表平面圆型限制性三体问题的运动方程的五个特解。这五个特解是由拉格朗日首先求得的，所以称为拉格朗日特解，又称平动解。它们都在两个有限质量体所在的平面上，并与有限质量体保持固定的相对位置，这五个点称为平动点。五个平动点中有两个点对称于x轴，并分别与P1、P2组成等边三角形,习惯上表示为L4(y>0)和L5(y<0)。若无限小质量体的初始位置在L4或L5，而且相对于坐标系的初速为零，则小天体在两个有限质量体的吸引下，随着有限质量体一起作圆周运动，而且与P1、P2组成等边三角形，永远保持不变，因此，这两个特解又称为等边三角形解。另外三个平动点在x轴上，L1位于P1和P2之间，L2位于P2的右边，L3位于P1的左边,它们相对于P1、P2都是固定点,具体位置与质量有关。由于L1、L2、L3与P1、P2在同一直线上,故称为直线解。这些结果在空间情况中也同样成立。
在椭圆型限制性三体问题和更一般的三体问题中，也存在等边三角形解和直线解,而且在太阳系中,已找到实际的例子。脱罗央群小行星的运动就是一个例子。这群小行星位于太阳、木星等边三角形解附近，已经发现了15颗,其中10颗在平动点L4附近，5颗在平动点L5附近。直线解的例子还不可靠，有人认为，对日照就是聚集在太阳、地球的平动点L2附近的尘埃反射太阳光形成的。
1957年以后，平面圆型限制性三体问题在讨论月球火箭运动理论中得到了应用，利用零速度面可以确定火箭飞向月球的最小速度。零速度面在讨论运动区域时有重要意义，近年来还被用来研究双星的演化。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条