1) bulk freezing
整体冻结
1.
Conduction freezing and bulk freezing model are established separately,and t.
为了弄清熔融物传播的机理,采用了机理建模的方法,分别建立了导热冻结和整体冻结两种机理模型,在英国的SES实验及法国的PV-A实验上进行了验证,得出了有关冻结机理和钠流动的相关结论,通过对传播的相关参数进行比较分析,得出了熔融物传播的相关结论。
2.
The conduction and bulk freezing mechanisms identified in previous investigations were used to develop an integro-differential predictive model for the freezing process.
根据常用的导热冻结和整体冻结两种机理,采用机理建模方法,对熔融物的传播进行研究。
2) frozen rock
冻结岩体
3) modulation of refrigeration capability
冻结冷量调整
5) solid sintering
整体烧结
1.
Study on the solid sintering of CBN-AlN composites;
AlN基CBN整体烧结体的研究
6) Whole structure
整体结构
1.
In this thesis, the aseismic dynamic analysis of the whole structure of the shiplift was investigated by means of response spectrum method and time history integration method.
采用振型迭加反应谱法和逐步积分时程分析法对三峡升船机上闸首和前塔柱结合布置和分离布置两种方案的整体结构进行了抗震动力分析，研究了在设计地震作用下结构的安全性，塔柱和顶部机房的动力相互作用，承船厢锁定对塔柱动力响应的影响，塔柱顶相对位移能否满足大型卷扬设备的运行要求等问题。
补充资料：磁冻结定理
阐述理想导电流体和磁场一起运动的规律的定理，即①开尔文定理：通过和理想导电流体一起运动的任意封闭曲线所围面积的磁感应通量守恒；②亥姆霍兹定理：在理想导电流体中，起初在某磁力线上的流体元以后一直位于此磁力线上。此两定理与涡旋在流体中运动的两条同名定理类似。
假设流体是理想导电流体（电导率σ＝∞）,则描述磁场变化率的方程为：
式中B为磁感应强度；v为流体速度（见磁流体力学基本方程组）。此方程和无粘性不可压缩流体的涡旋方程相似，故有上述同涡旋相对应的两条定理。
为了解磁冻结定理的实质，可考察流体最简单的运动对磁场的影响。假设在理想导电流体中有一均匀磁场B(见图)，在垂直于磁场的平面上取一半径为 R的流体环г0。如果г0以径向速度vR向外膨胀,由于它切割磁力线,必然产生顺时针环向电场vRB。由于流体电阻为零,在г0中必然产生一等量逆时针环向电场E,否则将发生无穷大电流。因此,根据法拉第电磁感应定律可以算出，流体环从г0经时间dt膨胀到г 位置时,环内的磁感应通量必须减少2πRvRBdt，方可抵消流体环膨胀时切割磁力线产生的电场 vRB。这些应减少的磁感应通量正好在г环和г0环之间,所以如果从运动的流体环上看,流体环围绕的磁感应通量不变,磁力线随着流体环一起向外膨胀，即流体如同固结在磁力线上。把这种简单的流动情况推广到理想导电流体的任意流动情况，就可得到磁冻结定理中的两条定理，它们都有严格的数学证明。
1942年H.阿尔文首次提出："理想导电流体不能作垂直于磁力线的相对流动，因此流体物质固结在磁力线上。"1960年S.戈德斯坦经过严格的论证，得到描述亥姆霍兹定理的数学形式。
参考书目
V. C. A.Ferraro and C.Plumpton,Introduction to Magneto-fluid Mechanics,Oxford Univ.Press,London,1961.
T. J. M.博伊德、J.J.桑德森著，戴世强、陆志云译：《等离子体动力学》，科学出版社，北京，1977。(T.J.M.Boyd andJ. J. Sanderson,Plasma Dynamics,Nelson,London,1969.）
假设流体是理想导电流体（电导率σ＝∞）,则描述磁场变化率的方程为：
式中B为磁感应强度；v为流体速度（见磁流体力学基本方程组）。此方程和无粘性不可压缩流体的涡旋方程相似，故有上述同涡旋相对应的两条定理。
为了解磁冻结定理的实质，可考察流体最简单的运动对磁场的影响。假设在理想导电流体中有一均匀磁场B(见图)，在垂直于磁场的平面上取一半径为 R的流体环г0。如果г0以径向速度vR向外膨胀,由于它切割磁力线,必然产生顺时针环向电场vRB。由于流体电阻为零,在г0中必然产生一等量逆时针环向电场E,否则将发生无穷大电流。因此,根据法拉第电磁感应定律可以算出，流体环从г0经时间dt膨胀到г 位置时,环内的磁感应通量必须减少2πRvRBdt，方可抵消流体环膨胀时切割磁力线产生的电场 vRB。这些应减少的磁感应通量正好在г环和г0环之间,所以如果从运动的流体环上看,流体环围绕的磁感应通量不变,磁力线随着流体环一起向外膨胀，即流体如同固结在磁力线上。把这种简单的流动情况推广到理想导电流体的任意流动情况，就可得到磁冻结定理中的两条定理，它们都有严格的数学证明。
1942年H.阿尔文首次提出："理想导电流体不能作垂直于磁力线的相对流动，因此流体物质固结在磁力线上。"1960年S.戈德斯坦经过严格的论证，得到描述亥姆霍兹定理的数学形式。
参考书目
V. C. A.Ferraro and C.Plumpton,Introduction to Magneto-fluid Mechanics,Oxford Univ.Press,London,1961.
T. J. M.博伊德、J.J.桑德森著，戴世强、陆志云译：《等离子体动力学》，科学出版社，北京，1977。(T.J.M.Boyd andJ. J. Sanderson,Plasma Dynamics,Nelson,London,1969.）
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条