1) solution entropy
熔解熵
2) entropy solution
熵解
1.
The definitions of the entropy solution and the weak solution were proposed,then by virtue of the regularized problem,the existence of the entropy solution was shown by using the compensatory compact theorem.
研究一类双重退化抛物型方程的Cauchy问题,给出了弱解-熵解的定义,并借助于正则化问题利用补偿紧致定理证明了问题熵解的存在性,利用双变量方法得到这种弱解的稳定性。
2.
In this paper, the authors studied the relation between entropy solutions and renormalized solution of nonlinear elliptic equations and nonlinear parabolic equations with L 1 data.
研究了具L1类 (自由项 )的非线性椭圆和抛物方程熵解和重正规化解的关系 ,首先对椭圆型情况 ,熵解和重正规化解是等价的 ,对抛物型情况 ,证明了任一重正规化解一定是熵
3.
We shall mainly study the existence and uniqueness of entropy solution to the associated Riemann Problem.
在“分布矩阵”满足合理的假设前提下,证明了具有分片常值初始条件的黎曼问题的黎曼解算子的存在唯一性;并进一步运用“波前追踪法”(Wave Front Tracking Method)和“广义特征”(Generalized Characteristics)等得到了具有任意有界全变差初值条件的广义黎曼问题的弱熵解的存在性。
3) entropy solutions
熵解
1.
This paper discusses the existence of entropy solutions for a class of nonlinear parabolic problems with lower order terms in Caratheodory form and with L~1 data.
讨论了一类带有L1资料并带有Caratheodory形式低阶项的非线性抛物方程熵解的存在性。
2.
We define the renormlized entropy solutions of quasilinear anisotropic degenerate parabolic equations with explicit (t,x)-dependence:where a(u, t, x) = (a_(ij)(u, t,x)) = σ(u, t, x)σ(u, t, x)~T is nonnegtive definit.
针对带时间空间扩散参数的拟线性各向异性退化抛物方程: a_tu+div f(u,t,x)=div(a(u,t,x)▽u)+F(u,t,x) u(0,x)=u_0(x)∈L~1(R~d)其中a(u,t,x)=(a_(ij)(u,t,x))=σ(u,t,x)σ(u,t,x)~T是非负有限的,我们定义了其熵解和重整化熵解,并且证明了柯西问题 a_tu=div(a(u)▽u),u(0,x)=u_0(x)∈L~1(R~d)的重整化熵解的存在性和唯一性。
3.
This dissertation is devoted to the local existence and uniqueness of the solution for a class of degenerate quasi-linear parabolic equations, and an existence result of entropy solutions to a class of nonlinear parabolic problems.
本文研究两类非线性抛物方程(组):一类退化拟线性抛物方程(组)解的存在唯一性;一类非线性抛物方程熵解的存在性。
4) entropy of fusion
熔化熵
1.
The entropy of fusion for Al-Si eutectic alloy is 16.
Al-Si共晶合金熔化时的熔化熵为16。
5) melting entropy
熔化熵
1.
When the size of nanocrystals reaches its minimum, the melting temperature of the nanocrystals reaches its lowest value and the corresponding melting entropy is zero.
当纳米尺寸达到其最小值时，熔化温度达到最低并伴随着熔化熵的消失。
2.
Two formulae for calculating activities from binary phase diagrams involving intermediate compounds by their melting entropy are deduced under the condition of regular solution and Richardson's assumption, respectively.
本文从二元系中间化合物与液相平衡关系，导出了由化合物的熔化熵分别在正规溶液和Ｒｉｃｈａｒｄｓｏｎ假设下提取组元活度的公式。
6) entropy of melting
熔融熵
补充资料：熔解热
在一定的压强下，单位质量物质从固相转变为同温度的液相的过程中所吸收的热量。在一定的压强下，结晶的固体要升高到一定的温度才熔解，在熔解过程中物质的温度保持不变，这一温度称为熔点。例如在大气压下,冰熔解时温度保持为0°C，而且由冰熔化而得的水也保持为0°C，直到冰全部熔解成水为止。
在晶体中，粒子之间的相互作用力使粒子规则地聚集在一起，形成空间点阵，粒子只能在它的平衡位置附近作微小振动。熔解过程中吸收的热量（熔解热），从微观上看，就是外界给粒子提供能量，使它的热振动加剧，直至粒子之间的引力再不能维持它的有序排列，而逐渐转向无序，熔解为液体。可见，对于晶体，熔解热就是破坏晶体点阵结构所需要的能量，因此熔解热可以用来衡量晶体内聚能的大小。
利用克拉珀龙方程可以求得熔点随压强的改变、以及熔解热随温度的改变等。一般来说，物质的熔点随压强的改变是不显著的，熔解热与压强基本无关。
熔解热和结晶热在数值上相等，但在热力学计算式中结晶热前需冠以负号。
熔解热的量度单位是J/kg 或J/mol。由于历史原因，至今有些书上仍用cal/g作量度单位。
在晶体中，粒子之间的相互作用力使粒子规则地聚集在一起，形成空间点阵，粒子只能在它的平衡位置附近作微小振动。熔解过程中吸收的热量（熔解热），从微观上看，就是外界给粒子提供能量，使它的热振动加剧，直至粒子之间的引力再不能维持它的有序排列，而逐渐转向无序，熔解为液体。可见，对于晶体，熔解热就是破坏晶体点阵结构所需要的能量，因此熔解热可以用来衡量晶体内聚能的大小。
利用克拉珀龙方程可以求得熔点随压强的改变、以及熔解热随温度的改变等。一般来说，物质的熔点随压强的改变是不显著的，熔解热与压强基本无关。
熔解热和结晶热在数值上相等，但在热力学计算式中结晶热前需冠以负号。
熔解热的量度单位是J/kg 或J/mol。由于历史原因，至今有些书上仍用cal/g作量度单位。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条