1) gas flow equation
瓦斯渗流方程
1.
On the basis of coal seam having outcrop of coal seam and outlet on ground,the method for calculating coalbed gas pressure from the one-dimensional stable gas flow equation by considering deeply the influence of in-situ stress gradient and geothermal temperature is presented.
针对煤层在地表有露头或出口的情况，根据煤层瓦斯渗流方程，提出了考虑煤层温度和地应力梯度变化的煤层瓦斯压力的计算方法。
2.
Considering deeply the influence of insitu stress and geothermal temperature on coalbed gas, it is put forward that the relation between coal permeability and effective stress as well as geothermal temperature and the onedimensional stable gas flow equation.
在考虑地应力和地温影响的基础上，提出了煤层瓦斯渗透率ｋ（，θ）与平均应力和地温的关系及一维稳定流动的瓦斯渗流方程，并根据煤层在地表有无露头和通道的情况，导出了煤层瓦斯压力计算分析的解析式。
2) gas seepage
瓦斯渗流
1.
Study on the principle of gas seepage in the wall of drainage roadway;
抽放巷道煤壁瓦斯渗流规律的研究
2.
Mining Field Pressure and Coalbed Gas Seepage Solid-Gas Coupled Study in the Condition of Composite Key Stratum
复合关键层下采场压力及煤层瓦斯渗流耦合规律研究
3.
What’s more, based on the theory of the nonlinear gas seepage and geophysical field effect gas flow, how the HPWJ affects the law of the gas seepage is shown.
通过研究高压脉冲水射流对煤体的动态损伤作用,分析了高压脉冲水射流对煤体裂隙场的演化特性和煤层透气性的影响;根据非线性瓦斯渗流理论以及地球物理场效应瓦斯流动理论研究了高压脉冲水射流冲击及振荡效应对煤体内瓦斯流动规律的影响;研发了高压脉冲水射流切缝系统装置和施工工艺,并结合流体力学、渗流力学等理论分析确定了高压脉冲水射流切割煤体时主要水力参数,并进行现场试验。
3) seepage field of gas
瓦斯渗流场
4) gas flow in coal seams
煤层瓦斯渗流
1.
The study on the rule of gas flow in coal seams is of singnificant importance to the mechanics of gas flow in coal seams, gas disaster protcction and gas utilization.
研究煤层瓦斯流动基本规律对煤层瓦斯渗流力学、瓦斯灾害防治及瓦斯资源利用都有重要意义。
5) seepage equation
渗流方程
1.
Coalbed Gas Seepage Equation Affected by In-situ Stress, Geothermal Temperature and Geo-electric Effect;
受地应力、地温和地电效应影响的煤层瓦斯渗流方程
2.
A gas seepage equation is set up based on the principles of seepagetheory,which takes the ground stress and ground electrical field into consideration
研究了地应力、地电场对煤层瓦斯运移的影响，并应用渗流理论的基本原理，建立了考虑地应力、地电场在内的煤层瓦斯渗流方程。
6) filtration equation
渗流方程
1.
This paper discusses the existence and uniqueness of weak solution to the initial valueproblem for a class of general nonlinear filtration equations.
本文讨论比较一般的一类非线性渗流方程以ＲＮ中某一Ｒａｄｏｎ测度为初始迹的初值问题弱解的存在性及唯一性。
2.
The present paper studied the global existence of nonnegative solutions of one-dimensional Newtonian filtration equation with more general boundary fluxes term,reaction,diffusion and convection.
讨论具有一般形式的对流项、扩散项、边界流项以及反应项的一维牛顿渗流方程初边值问题非负解的整体存在性。
补充资料：泊松方程和拉普拉斯方程
势函数的一种二阶偏微分方程。广泛应用于电学、磁学、力学、热学等多种热场的研究与计算。
简史 1777年，J.L.拉格朗日研究万有引力作用下的物体运动时指出：在引力体系中，每一质点的质量mk除以它们到任意观察点P的距离rk,并且把这些商加在一起，其总和即P点的势函数，势函数对空间坐标的偏导数正比于在 P点的质点所受总引力的相应分力。1782年，P.S.M.拉普拉斯证明：引力场的势函数满足偏微分方程：,叫做势方程，后来通称拉普拉斯方程。1813年,S.-D.泊松撰文指出,如果观察点P在充满引力物质的区域内部,则拉普拉斯方程应修改为，叫做泊松方程，式中ρ为引力物质的密度。文中要求重视势函数 V在电学理论中的应用,并指出导体表面为等热面。
静电场的泊松方程和拉普拉斯方程 若空间分区充满各向同性、线性、均匀的媒质，则从静电场强与电势梯度的关系E=-墷V和高斯定理微分式，即可导出静电场的泊松方程：
，
式中ρ为自由电荷密度，纯数 εr为各分区媒质的相对介电常数，真空介电常数εo=8.854×10-12法／米。在没有自由电荷的区域里，ρ＝0，泊松方程就简化为拉普拉斯方程
。
在各分区的公共界面上，V满足边值关系
式中i，j指分界面两边的不同分区，σ 为界面上的自由电荷密度，n表示边界面上的内法线方向。
边界条件和解的唯一性 为了在给定区域内确定满足泊松方程以及边值关系的解，还需给定求解区域边界上的物理情况，此情况叫做边界条件。有两类基本的边界条件：给定边界面上各点的电势，叫做狄利克雷边界条件；给定边界面上各点的自由电荷,叫做诺埃曼边界条件。
边界几何形状较简单区域的静电场可求得解析解，许多情形下它们是无穷级数，稍复杂的须用计算机求数值解，或用图解法作等势面或力线的场图。
除了静电场之外，在电学、磁学、力学、热学等领域还有许多服从拉普拉斯方程的势场。各类物理本质完全不同的势场如果具有相似的边界条件，则因拉普拉斯方程解的唯一性，任何一个势场的解，或该势场模型中实验测绘的等热面或流线图，经过对应物理量的换算之后，可以通用于其他的势场。
静磁场的泊松方程和拉普拉斯方程 在SI制中，静磁场满足的方程为
式中j为传导电流密度。第一式表明静磁场可引入磁矢势r)描述：
在各向同性、线性、均匀的磁媒质中，传导电流密度j0的区域里，磁矢势满足的方程为
选用库仑规范，墷·r)=0，则得磁矢势r)满足泊松方程
式中纯数μr 为媒质的相对磁导率， 真空磁导率μo=1.257×10-6亨／米。在传导电流密度j=0的区域里,上式简化为拉普拉斯方程
静磁场的泊松方程和拉普拉斯方程是矢量方程，它的三个直角分量满足的方程与静电势满足的方程有相同的形式。对比静电势的解，可得矢势方程的解。
参考书目
郭硕鸿著:《电动力学》,人民教育出版社,北京,1979。
J.D.杰克逊著,朱培豫译：《经典电动力学》下册,人民教育出版社,北京,1980。(J.D. Jackson,Classical Electrodynamics,John Wilye & Sons,New York,1976.)
简史 1777年，J.L.拉格朗日研究万有引力作用下的物体运动时指出：在引力体系中，每一质点的质量mk除以它们到任意观察点P的距离rk,并且把这些商加在一起，其总和即P点的势函数，势函数对空间坐标的偏导数正比于在 P点的质点所受总引力的相应分力。1782年，P.S.M.拉普拉斯证明：引力场的势函数满足偏微分方程：,叫做势方程，后来通称拉普拉斯方程。1813年,S.-D.泊松撰文指出,如果观察点P在充满引力物质的区域内部,则拉普拉斯方程应修改为，叫做泊松方程，式中ρ为引力物质的密度。文中要求重视势函数 V在电学理论中的应用,并指出导体表面为等热面。
静电场的泊松方程和拉普拉斯方程 若空间分区充满各向同性、线性、均匀的媒质，则从静电场强与电势梯度的关系E=-墷V和高斯定理微分式，即可导出静电场的泊松方程：
，
式中ρ为自由电荷密度，纯数 εr为各分区媒质的相对介电常数，真空介电常数εo=8.854×10-12法／米。在没有自由电荷的区域里，ρ＝0，泊松方程就简化为拉普拉斯方程
。
在各分区的公共界面上，V满足边值关系
式中i，j指分界面两边的不同分区，σ 为界面上的自由电荷密度，n表示边界面上的内法线方向。
边界条件和解的唯一性 为了在给定区域内确定满足泊松方程以及边值关系的解，还需给定求解区域边界上的物理情况，此情况叫做边界条件。有两类基本的边界条件：给定边界面上各点的电势，叫做狄利克雷边界条件；给定边界面上各点的自由电荷,叫做诺埃曼边界条件。
边界几何形状较简单区域的静电场可求得解析解，许多情形下它们是无穷级数，稍复杂的须用计算机求数值解，或用图解法作等势面或力线的场图。
除了静电场之外，在电学、磁学、力学、热学等领域还有许多服从拉普拉斯方程的势场。各类物理本质完全不同的势场如果具有相似的边界条件，则因拉普拉斯方程解的唯一性，任何一个势场的解，或该势场模型中实验测绘的等热面或流线图，经过对应物理量的换算之后，可以通用于其他的势场。
静磁场的泊松方程和拉普拉斯方程 在SI制中，静磁场满足的方程为
式中j为传导电流密度。第一式表明静磁场可引入磁矢势r)描述：
在各向同性、线性、均匀的磁媒质中，传导电流密度j0的区域里，磁矢势满足的方程为
选用库仑规范，墷·r)=0，则得磁矢势r)满足泊松方程
式中纯数μr 为媒质的相对磁导率， 真空磁导率μo=1.257×10-6亨／米。在传导电流密度j=0的区域里,上式简化为拉普拉斯方程
静磁场的泊松方程和拉普拉斯方程是矢量方程，它的三个直角分量满足的方程与静电势满足的方程有相同的形式。对比静电势的解，可得矢势方程的解。
参考书目
郭硕鸿著:《电动力学》,人民教育出版社,北京,1979。
J.D.杰克逊著,朱培豫译：《经典电动力学》下册,人民教育出版社,北京,1980。(J.D. Jackson,Classical Electrodynamics,John Wilye & Sons,New York,1976.)
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
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