1) inverse convection heat transfer problem
对流换热反问题
3) Conduction-convection problems
热传导-对流问题
1.
In this paper, a Galerkin/Petrov-least squares mixed finite element method for the stationary conduction-convection problems is presented and analyzed.
引言 热传导-对流问题是大气动力学中的一个重要的方程,这个方程组也称为强迫耗散的非线性系统方程组,其较Navier-Stokes方程多了一个未知函数温度场,且温度与速度和压力之间存在着复杂的非线性关系。
2.
In this paper, a nonlinear Galerkin mixed element method, a Galerkin/Petrov-least squares-type mixed finite element method and a nonlinear Galerkin/Petrov-least squares mixed element method for the stationary conduction-convection problems are presented and analyzed, respectively.
本文分别给出了定常的热传导-对流问题的非线性Galerkin混合元法、Galerkin/Petrov最小二乘混合元法和非线性Galerkin/Petrov最小二乘混合元法,并证明这些方法的解的存在唯一性和收敛性。
4) heat flow problem
热流问题
5) Inverse heat transfer problem
反传热问题
1.
Inverse heat transfer problem and its application in analyzing cryogenic treatment process;
反传热问题及其在深冷处理传热分析中的应用
6) Inverse Heat Conduction Problem
传热反问题
1.
Accurate assessment of error in numerical solution is always a difficult part for the inverse heat conduction problem which restricts its applications in industrial measurements.
传热反问题数值解误差的准确评估一直是制约它应用于工业测量的一个难点。
2.
For an important case,the inverse heat conduction problem,it introduces some alogrithms of ill posed problems,analyzes their advances and points out that these algorithms will be improved by cooperating with the parallel calcultion.
对不适定问题的严密定义、数学模型、求解方法及其各方面应用作了系统的介绍 ,着重论述了传热反问题的几种数学表述及其近 5a来的相关发展 ,较详细列举了不适定问题求解的几种主要算法 ,并介绍了新近出现的一些计算思路及模式 ,最后探讨了结合并行计算完善与改造已有算法的可能
3.
This paper proposes the application of inverse heat conduction problem thorem to determine the thermal properties of exterior envelope of underground buildings, with the help of the information of the measured temperature in interior node and surface heat flux, which is obtained on the prototype.
提出在地下建筑围护结构原件上获取有关信息 ,用传热反问题原理确定外围结构热特性参数。
补充资料:自然对流换热
自然对流换热
natural convection heat transfer
间内的自然对流换热,其流体流动的状态亦即换热的强弱都可用无t纲数~些红工专塑尘和~含的乘积来表示.这里,‘为重力加速度,夕为流体的体胀系数,T,和T.为换热表面的和远离换热表面流体的温度,L为物体的定型尺寸(例如,对于竖壁和竖管为高度,对于横管为直径),,和。为T,一冬(T,一曰~’,~’‘’J书~R~~一’一”’一/J一2、一’+T.)温度下流体的运动猫度和热扩散率。‘:称为格拉晓夫数,是浮升力与钻滞力的比值,表示浮升力对流场的影响。当致Gr数较小时,沿换热表面的流动状态为层流,当Gr数增大到某个临界值时,层流变成不稳定并过渡为湍流.尸r数表示流体物性对换热过程的影响.所以常用Gr数和尸r数的乘积来综合表示流体运_.,L.‘一一_.,二_.L‘一一~了~、,口L)一_动的状态和物性对换热强度I用Nu三岑}表示,a为~”碑一梦、J即’‘,闪汕’J~n、‘一~\尹’j一’一一又)~礴”一/J换热系数,孟为流体的导热率,Nu称为努塞尔数)的影响。这种影响通常表述成下述指数函数形式,并称之为换热关系式 Nuf=c(GrfPrf).它是在一定的(Grf尸r,)范围内,用实验数据综合出来的.:、n为实验常数,随流体运动的状态,流动空间和换热面的形状、尺寸以及位t、流体的物性参数,换热面与流体之间的温差等因素的不同而变化。对于大空间内的自然对流换热,一些典型情况下的‘、,值如表1所示。下角标f表示各物性参数是以Tf作为定性温度来确定其数值的。 在封闭空间内,自然对流的情况除与流体性质、冷热表面温差有关外,还将受空间的形状与尺寸的影响,过程更为复杂。由于光测技术的发展和电子计算机的应用,自60年代以来封闭空间内的自然对流换热的研究取得了很大的进展.以矩形夹层为例,当厚度为古的夹层竖直放置时,由于流体沿热壁向上运动和沿冷壁向下运动的两股流动的边界互相作用,使整个夹层内形成若干环流,此时夹层的换热系数增大。而当Gra三些卫竺呀二卫<20oo时,可认为夹层内没有流动发生,通过夹层的热量可按纯导热过程计算。当夹层水平放置且热壁在下时,Gr,>1700以后夹层内形成有秩序的蜂窝状分布的环流,Gra)500。。时蜂窝状环流消失,变成湍流;当G介<1700时可按纯导热过程计算。对于夹层,换热系数可用公式q一a(Twl一TwZ)定义,式中T,l和T。2分别为热壁和冷壁的温度,K;q为热流通量。竖直、倾斜以及水平夹层的换热关系式列在表2中。裹1几种典型的物体与流体间的自然对流换热关系式中的c和月值┌─────────────┬───────────────┬───────┬───┬──┬───────────────────────────┐│换热物体形状 │定型尺寸L │GrfPrf │C │九 │备注 │├─────────────┼───────────────┼───────┼───┼──┼───────────────────────────┤│竖板和竖图管(图柱) │板或圆管的高度 │104~109 │0 .59 │l/4 │层流国柱应满足D/L)下粤二 ││ │ │109一1012 │0。10 │1/3 │ 妙r乙‘万, ││ │ │ │ │ │ 湍流 │├─────────────┼───────────────┼───────┼───┼──┼───────────────────────────┤│水平回柱(圆管) │回柱直径 │104~109 │0。53 │1/4 │层流 ││ │ │10,~1012 │0 .13 │l/3 │湍流 │├─────────────┼───────────────┼───────┼───┼──┼───────────────────────────┤│水平平板热面朝上或冷面朝下│,_平板表面积 │ZX10弓~8X106 │0 .54 │1/4 │层流 ││水平平板热面朝下或冷面朝上│J曰一-,不尸下:丁气二犷-六,- │ 8火106~1011 │0 .15 │1/3 │湍流 ││ │ 带很周太 │ 105~1011 │0.58 │1/5 │层流 │└─────────────┴───────────────┴───────┴───┴──┴───────────────────────────┘裹2矩形夹层几种典型状态的换热关系式┌───────────────┬───────────────────┬──────────────┐│夹层位! │换热关系式 │适用范图 │├───────────────┼───────────────────┼──────────────┤│热壁在下的水平夹层(气体) │Nua=0.059(GraPr)o·4 │1700
说明:补充资料仅用于学习参考,请勿用于其它任何用途。
参考词条