1) light-cone photon wave function
光子光锥波函数
1.
Starting with the transition amplitude of a photon to the vacuum through the non-local quark-antiquark current,the light-cone photon wave function gγ3(u,P2) is singled out from the Lorentz decomposition.
从光子通过夸克-反夸克非局域流到真空的跃迁振幅σΠμ出发,利用Lorentz分解将光子光锥波函数gγ3(u,P2)分离出来。
2) light-cone wave function
光锥波函数
1.
The calculation of the form factor for the B S→K transitions is given by means of QCD sum rule using light-cone wave function.
本文用QCD求和方法以及K介子光锥波函数 ,计算了BS→K的跃迁形状因子 ,计算结果与夸克模型的计算结果比较表明 :在大动量转移范围内基本吻合 ,而在小动量转移范围内 ,我们的计算结果更精
3) photon wave function
光子波函数
1.
The concept and characteristics of a Riemann-Silberstein photon wave function;
一种Riemann-Silberstein光子波函数及其特性
4) lightcone height function
光锥高度函数
1.
In this paper,we defined the notions of lightcone Gauss map and lightcone height function of a spacelike curve in Minkowski 4-space,and established the relationships between singularities of these objects and geometric invariants of curves under the action Lorentz group.
定义了四维M inkow sk i空间内类空曲线的光锥高斯映射、光锥高度函数的概念,建立了这些对象的奇点与在洛仑兹群作用下曲线的几何不变量之间的关系。
5) Lorentzian lightcone height function
Lorentzian光锥高度函数
6) returned photon numbers
回波光子数
1.
The goal of this thesis is to study a new technical method for increasing returned photon numbers for the lunar laser ranging, and to try to increase the successful probability of the lunar laser ranging.
本论文的目的是探索提高激光测月回波光子数的新方法 ,进而增加激光测月成功的几率。
补充资料：波函数
量子力学中描写微观系统状态的函数。在经典力学中，用质点的位置和动量（或速度）来描写宏观质点的状态，这是质点状态的经典描述方式，它突出了质点的粒子性。由于微观粒子具有波粒二象性，粒子的位置和动量不能同时有确定值（见测不准关系），因而质点状态的经典描述方式不适用于对微观粒子状态的描述。
波函数ψ(r,t)是坐标和时间t的复函数。ψ(r,t)的绝对值二次方乘上r 处的体积元dτ与粒子在这个体积元中出现的几率p(r,t)成比例
p(r,t)=с|ψ(r),t)|2dτ,с是比例常数。
一个微观系统的波函数，满足薛定谔方程。处于具体条件下的微观系统的波函数，可由相应的薛定谔方程解出。例如描写具有确定动量p和能量E的自由粒子状态的波函数是
由|Ф(r,t)|2＝|A|2＝常量说明自由粒子在空间各点出现的几率相同。
把波函数的绝对值二次方解释为与粒子在单位体积内出现的几率成比例是M.玻恩在E.薛定谔建立波动力学后提出的，被称为是波函数的统计诠释。波函数所表示的波也常被称为几率波。
由于粒子肯定存在于空间中，因此，将波函数对整个空间积分，就得出粒子在空间各点出现几率之和，结果应等于1：
可以用代替ψ(rr,t)作为波函数， 那么波函数就满足条件,
这个条件称为波函数的归一化条件，满足这个条件的波函数ψ┡(r,t)称为归一化波函数。
波函数ψ(r,t)是坐标和时间t的复函数。ψ(r,t)的绝对值二次方乘上r 处的体积元dτ与粒子在这个体积元中出现的几率p(r,t)成比例
p(r,t)=с|ψ(r),t)|2dτ,с是比例常数。
一个微观系统的波函数，满足薛定谔方程。处于具体条件下的微观系统的波函数，可由相应的薛定谔方程解出。例如描写具有确定动量p和能量E的自由粒子状态的波函数是
由|Ф(r,t)|2＝|A|2＝常量说明自由粒子在空间各点出现的几率相同。
把波函数的绝对值二次方解释为与粒子在单位体积内出现的几率成比例是M.玻恩在E.薛定谔建立波动力学后提出的，被称为是波函数的统计诠释。波函数所表示的波也常被称为几率波。
由于粒子肯定存在于空间中，因此，将波函数对整个空间积分，就得出粒子在空间各点出现几率之和，结果应等于1：
可以用代替ψ(rr,t)作为波函数， 那么波函数就满足条件,
这个条件称为波函数的归一化条件，满足这个条件的波函数ψ┡(r,t)称为归一化波函数。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条