补充资料：固体光学常数

固体光学常数
optical constants of solids

　　固体光学常数optieal eonstants of solids描写宏观固体光学的一组常数。如折射指数、消光系数和非线性光学系数等。这些常数取决于固体材料中原子的聚集态、对称性，电子在能带内、能带间以及原子在晶格振动态间的布居、跃迁和跃迁概率等。通常，电磁波在材料中的传播由麦克斯韦方程及3个本构方程描述 P一匀尤召或D一自(1十x)E一勘￡召 B一脚拜H J二口召式中P为极化强度，D为电位移，E和H分别为电场和磁场强度，B为磁感应强度，J为传导电流密度，‘、召和J分别为材料的介电常数、磁导率和电导率，自和脚分别为真空介电常数和真空磁导率。 材料的光学常数如折射指数”和消光系数k含在3个系数以或x)、拜和J之中。而用以描写宏观固体光学性质的这些系数(x、￡、“和动可在原子线度上与固体中原子的微观极化相联系，并提供凝聚态物理中各种线性和非线性光学现象的微观细节。这种联系可用经典电子论杜鲁德一洛伦兹偶极阻尼振子模型，也可用量子力学偶极辐射跃迁模型处理(半经典理论)。因而x、‘、群和J应视为材料的光学常数。当材料是非晶体，它们均是常量(零阶张量);当材料是晶体，它们均是二阶张量。它们决定了宏观固体光学性质。 当一单色平面电磁波光场作用于材料，在交变光场作用下必须考虑材料中尸、D、J与光场E之间的振幅和位相关系，故x、￡、#和J应定义为复数矛、百、卢和J。当光强很强(如激光)，则P和E之间的关系将不是尸一匀尤召所表示的线性关系，故式中尸=匀义召的从y、二分量的形式只~x。匀凡(i，j，二x，y，习应改写为 Pi一到0)+匀x驴瓦+自对头瓦百。 +自烈沐l凡EoE‘十…式中例0)为固有极化，匀x望为一次线性系数，自对焦为二次非线性系数，匀x‘3，‘，，‘为三次非线性系数，i、j、k代表直角坐标x、y、之分量中的任一个。因此，除了线性系数刘少(:黔二1+对夕)外，还出现至少两个非线性光学常数对熟和对乳l。对公、对头和对乳l分别为二阶、三阶、四阶张量。 复介电常数g、复相速岛和复折射指数元之间的关系由麦克斯韦公式 ”+ik三“一。而丙蕊万一丫不万三布在万面决定。当传播电磁光波的媒质为真空情形，‘=l，户=1，J=O，有 1 on。，。。，尸。z_c一”p一石蔺一‘，，‘”‘任。。m‘5而”一元=1。真空光速c是物理常数和光学常数中最重要的一个常数。当传播电磁光波的媒质为非磁性绝缘体J隋形，“二1，J二0，有‘一告-一各一令m/s) 丫仁丫仁lr‘而”二元=不爵。

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